《管径选择与管道压力降计算-单相流(可压缩流体).docx》由会员分享，可在线阅读，更多相关《管径选择与管道压力降计算-单相流(可压缩流体).docx（20页珍藏版）》请在三一文库上搜索。
1、管径选择与管道压力降计算2014最新版2单相流(可压缩流体)2.1 简 述2.1.1 本规定适用于工程设计中单相可压缩流体在管道中流动压力降的一般计算，对某些流体在高压下流动压力降的经验计算式也作了简单介绍。2.1.2 可压缩流体是指气体、蒸汽和蒸气等(以下简称气体)，因其密度随压力和 温度的变化而差别很大，具有压缩性和膨胀性。可压缩流体沿管道流动的显著特点是沿程摩擦损失使压力下降，从而使气体 密度减小，管内气体流速增加。压力降越大，这些参数的变化也越大。2.2 计算方法2.2.1 注意事项2.2.1.1 压力较低，压力降较小的气体管道，按等温流动一般计算式或不可压缩 流体流动公式计算，计算时
2、密度用平均密度；对高压气体首先要分析气体是否处 于临界流动。2.2.1.2 一般气体管道，当管道长度L60m时，按等温流动公式计算；L60m)在计算，Pf时，应分段计算密度，然后 分别求得各段的，Pf,最后彳#到，Pf的总和才较正确。(2)可压缩流体压力降计算的理论基础是能量平衡方程及理想气体状态方程，理想气体状态方程为：PV=WRT/M(2.2.22)或P/尸C(等温流动)(2.2.23)对绝热流动，式(2.2.23)应变化为：_. k _ _ _P/ P=C(2.2.24)上述各式中/ P管道系统总压力降，kPa；，Pf、，Ps、，Pn分别为管道的摩擦压力降， 静压力降和速度压力降，kPa
3、； P气体压力，kPa；V气体体积，m3;W气体质量，kg；M气体分子量；R气体常数，8.314kJ/(kmol K);P-气体密度，kg/m3;C常数；k气体绝热指数k=Cp/CV(2.2.25)Cp、Cv分别为气体的定压比热和定容比热，kJ/(kg - K)o(3)绝热指数(k)绝热指数(k)值由气体的分子结构而定，部分物料的绝热指数见行业标准安 全阀的设置和选用(HG/T 20570.2 95)表16.0.2所列。一般单原子气体(He、Ar、Hg等)k = 1.66,双原子气体(。2、H2、N2、CO和 空气等)k=1.40。(4)临界流动当气体流速达到声速时，称为临界流动。a.声速 声
4、速即临界流速，是可压缩流体在管道出口处可能达到的最大速3管径选择与管道压力降计算2014最新版度。通常，当系统的出口压力等于或小于入口绝对压力的一半时，将达到声速。达到声速后系统压力降不再增加，即使将流体排入较达到声速之处压力更低的 设备中(如大气)，流速仍不会改变。对于系统条件是由中压到高压范围排入大气 (或 真空)时，应判断气体状态是否达到声速，否则计算出的压力降可能有误。气体的声速按以下公式计算：103k RT uc绝热流动 M(2226)103 RT uc等温流动M(2.2.27)式中uc气体白声速，m/s；k气体的绝热指数；R气体常数，8.314kJ/(kmol K);T气体的2对温
5、度，K;M气体的分子量b.临界流动判别。通常可用下式判别气体是否处于临界流动状态，下式成P2 P1G Gcni立时，即达到临界流动。(2228)c.临界质量流速(2.2.29)Gc =11Pi/M一工式中Pi、P2分别为管道上、下游气体的压力，kPa；Gi、G2分别为气体的质量流速和临界质量流速，kg/(m2s);Ti、T2分别为管道上、下游气体温度，K;Gcni参数,见式(2.2.214), kg/(m2 - s);G气体的质量流速，kg/(m2 s)0其余符号意义同前(5)管道中气体的流速应控制在低于声速的范围内2.2.2.3 管道压力降计算(1)摩擦压力降a.等温流动当气体与外界有热交换
6、，能使气体温度很快地接近于周围介质的温度来流动,如煤气、天然气等长管道就属于等温流动。 等温流动计算式如下：3 lWg2(2.2.210)Pf =6.26 10 g 产d -m式中，Pf管道摩1ft压力降，kPa；g重力加速度，9.81m/s2;X-摩擦系数，无因次；L管道长度，m；Wg气体质量流量，kg/h;d管道内直径，mm； pm气体平均密度，kg/m：2(2.2.211)p1、2-分别为管道上、下游气体密度，kg/m3b.绝热流动(a)假设条件对绝热流动，当管道较长时(L60m),仍可按等温流动计算，误差一般不超 过5%,在工程计算中是允许的。对短管可用以下方法进行计算，但应符合下列
7、假设条件： 在计算范围内气体的绝热指数是常数； 在匀截面水平管中的流动； 质量流速在整个管内横截面上是均匀分布的;摩擦系数是常数。2.2.2所示。(6)计算步骤可压缩流体绝热流动的管道压力降计算辅助图见图计算上游的质量流速5-管径选择与管道压力降计算2014最新版(2.2.212)Gi = Wg/A(Gi = G, Gi 即图 2.2.2 中 G)(2.2.213)7假设N值，然后进行核算(2.2.214)(2.2.215) 计算下游压力(P2),根据N和G1/Gcni值，由图2.2.2查得P2/P1值，即 可求得下游压力(P2) 式中G气体的质量流速，kg/(m2 s)；G1上游条件下气体的
8、质量流速，kg/(m2 s);Wg气体的质量流量，kg/s；W气体白质量，kg;A管道截面积，m2;P1 气体上游压力，kPa；d管道内直径，mm；M气体分子量；T1气体上游温度，K;Gcni无实际意义，是为使用图2.2.2方便而引入的一个参数，kg/(m2s);N速度头数；X摩擦系数；L管道长度，m；D管道内直径，m。c.高压下的流动当压力降大于进口压力的40%时，用等温流动和绝热流动计算式均可能有较 大误差，在这种情况下，可采用以下的经验公式进行计算：(a)巴布科克式(巴布科克式即Babcock式)WILWLAr=678 * + 6.2X1。，病(22216)式中，PfWg摩擦压力降，kP
9、a；一气体的质量流量，kg/h;L管道长度，m；pm气体平均密度，kg/m3；d管道内直径，mm。本式用于蒸汽管的计算，在压力等于或小于3450kPa情况下结果较好，但当管径小于100mm时，计算结果可能偏高。（b）韦默思式（韦默思式即Weymouth式）7LUg=2, 538X10-V t7（刊一为）273jijti(2.2.2 17)式中Vg 气体体积流量，m3（标）/s,（标） 标准状态;d管道内直径，mm；Pl、P2分别为管道上、下游压力，kPa；7一一气体相对密度。气体密度与相同温度、压力下的空气密度之比;管道长度，km；气体绝对温度，Ko本式用于在3104240kPa压力、管道直径
10、大于150mm的稳定流动情况下, 计算天然气管道压力降的结果较好。 对相对密度接近0.6,常温，流速为4.59.0m /s,直彳空为500mm600mm的气体管道也适用。（c）潘汉彳惠式（潘汉彳惠式即Panhandle式）(22218)33X1OT1（?理）3。式中流动效率系数； 管道长度，km。对于没有管道附件、阀门的水平新管，取E=1.00;管径选择与管道压力降计算2014最新版工作条件较好，取 E = 0.95;工作条件一般，取 E = 0.92;工作条件较差，取 E = 0.85。其余符号意义同前。本式用于管道直径在 150mm600mm, Re= 5X 1061.4X 107的天然气
11、管 道，准确度较式(2.2.217)稍好。(d)海瑞思式(海瑞思式即Harris式). R =7.34 105 -LVhrPmd(2.2.219)式中Pm气体平均压力，kPa2(2.2.220)其余符号意义同前。本式通常用于压缩空气管道的计算。(2)局部压力降局部压力降和“单相流(不可压缩流体)” 一样，采用当量长度或阻力系数法 计算，在粗略计算中可按直管长度的1.051.10倍作为总的计算长度。(3)速度压力降速度压力降采用“单相流(不可压缩流体)”的管道一样的计算方法。在工程计算中对较长管道此项压力降可略去不计。(4)静压力降静压力降计算与“单相流(不可压缩流体)”压力降中的方法相同，仅在
12、管道 内气体压力较高时才需计算，压力较低时密度小，可略去不计。2.2.3计算步骤及例题2.2.3.1 计算步骤(1) 一般计算步骤a. “不可压缩流体”管道的一般计算步骤，雷诺数、摩擦系数和管壁粗糙度等的求取方法及有关图表、规定等均适用。b.假设流体流速以估算管径。计算雷诺数(Re)、相对粗糙度(&/d),然后查第1章“单相流(不可压缩流体)”图 1241,求摩擦系数(机。d.确定直管长度及管件和阀门等的当量长度。e.确定或假设孔板和控制阀等的压力降。f.计算单位管道长度压力降或直接计算系统压力降。g.如管道总压力降超过系统允许压力降，则应核算管道摩擦压力降或系统 中其它部分引起的压力降，并进
13、行调整，使总压力降低于允许压力降。如管道摩 擦压力降过大，可增大管径以减少压力降。h.如管道较短，则按绝热流动进行计算。(2)临界流动的计算步骤a.已知流量、压力降求管径(a)假设管径，用已知流量计算气体流速。(b)计算流体的声速。(c)当流体的声速大于流体流速，则用有关计算式计算，可得到比较满意的 结果。如两种流速相等，即流体达到临界流动状况，计算出的压力降不正确。因 此，重新假设管径使流速小于声速，方可继续进行计算，直到流速低于声速时的 管径，才是所求得的管径。(d)或用式(2.2.28)进行判别，如气体处于临界流动状态，则应重新假设管 径计算。b.已知管径和压力降求流量，计算步骤同上，但
14、要先假设流量，将求出的 压力降与已知压力降相比较，略低于已知压力降即可。c.已知管径和流量，确定管道系统入口处的压力 (P1)(a)确定管道出口处条件下的声速，并用已知流量下的流速去核对，若声速 小于实际流速，则必须以声速作为极限流速，流量也要以与声速相适应的值为极 限。(b)采用较声速低的流速以及与之相适应的流量为计算条件，然后用有关计算式计算压力降。(c)对较长管道，可由管道出口端开始，利用系统中在某些点上的物理性质 将管道分为若干段，从出口端至进口端逐段计算各段的摩擦压力降，其和即为该 管道的总压力降。（d）出口压力与压力降之和为管道系统入口处的压力（Pl）。2.2.3.2 例题例1:将
15、25c的天然气（成份大部分为甲烷），用管道由甲地输送到相距45km 的乙地，两地高差不大，每小时送气量为 5000kg,管道直径为307mm（内径）的钢 管（e= 0.2mm）,已知管道终端压力为147kPa,求管道始端气体的压力。解：（1）天然气在长管中流动，可视为等温流动，用等温流动公式计算天然气可视为纯甲烷，则分子量 M = 16设：管道始端压力Pi = 440kPa摩擦压力降按式（2.2.210）计算，即3LWG2Pf =6.26 103gF d :m雷诺数 Re= 354Wg/d 25c时甲烷粘度 以为0.01lmPasWJ Re= 354X 5000/307X 0.011=5.24
16、X l05相对粗糙度&/ d = 0.2/307= 6.51 X 10-4由第1章“单相流（不可压缩流体）”中图1.2.4 1,查得且入=0.017610-管径选择与管道压力降计算2014最新版气体平均密度/。色+ !(为一的)=PM/(KT = 440X16/(8. 3143X298)=2. 8414kg/m3例=147X16/(氏 3143X298)=0. 9493kg/m,因此g=仇 9493+84149493)=1sgOOkg/n?摩擦压力降机=8.26X10%M r*m.= 6.26X3X9.81X呼筹的簪 JU / / /x 1 0 0=282.2kPa始端气体压力P】=P什此=1
17、47 + 282.2=429. 2k?a5%。管长64m应按绝热流动计算。因管长仅 64m,故该管道系统不可能达到声速条件。2.2.4管道计算表“可压缩流体”管道计算表的编制步骤、用途及专业关系等均与“不可压缩流体”管道计算表相同，见表2.2.4。管道计算表（单相流）表2.2.4管道编号和类别自至物料名称m3/h分子量温度C压力kPa粘度mPa- s压缩系数密度kg/m真空度管道公称直彳仝mm表号或外径X壁厚流速m/s雷诺数流导cm3/s压力降kPa(100m)直管长度m管 件 当 量 长 度m弯头90三通大小头闸阀截止阀旋塞止逆阀其它总长度m管道压力降kPa孔板压力降kPa17 管径选择与管
18、道压力降计算2014最新版控制阀压力降kPa设备压力降kPa始端标图m终端标图m静压力降kPa设备接管口压力联k kPa总压力降kPa压力（始端）kPa压力（终端）kPa版 次版次日期或编制修 改校核审核一 20一2.3符号说明A管道截面积，cm2；C常数；Cp、Cv分别为气体的定压比热和定容比热，kJ/ (kg K);D管道内直径，m；d管道内直径，cm, mm；E流动效率系数；G气体的质量流速，kg/(m2 - s)Gcni无实际意义，为使用图2.2.2方便而引入的一个参数，kg/(m2s);g重力加速度，9.81m/s2;k气体绝热指数，k= Cp/Cv ；L 管道长度，m, km；M气体分子量；N 速度头数；P 压力，kPa；Puc声速下的临界压力,kPa；R气体常数，8.3143, kJ/(kmol K);Re雷诺数；7一一气体相对密度；T气体温度，K;u气体流速，m/s；uc气体声速，m/s；V气体体积，m3;Vg气体体积流量， m3(标)/h；Vuc声速下的临界流量，m3/ h ；W气体质量，kg;Wg气体质量流量，kg/h;，P压力降，kPa；8-一管壁绝又t粗糙度，mm；k摩擦系数；P-气体密度，kg/m3;zuc声速下的临界密度，kg/m3；压力一一本规定除注明外，均为绝对压力。