《安全模拟与仿真教学课件PPT.ppt》由会员分享，可在线阅读，更多相关《安全模拟与仿真教学课件PPT.ppt（168页珍藏版）》请在三一文库上搜索。
1、安全模拟与仿真,模拟与仿真的概念,所谓仿真就是建立系统的模型（数学模型、物理效应模型或数学-物理效应模型），并在模型上进行实验和研究一个存在的或设计中的系统。 模拟，即是外形仿真、操作仿真、视觉感受仿真，使用真实的汽车模型或其他等比例的飞机、飞船等模型作为参与者的操控平台，利用VR技术（虚拟现 实技术），通过实际操作，使参与者有身临其境的切身体会。,安全专业有哪些方面涉及到模拟与仿真？ 计算机模拟与仿真在XXX方面的应用进展小论文11月7日提交,仿真模拟技术的三大组成部分,对一个工程技术系统进行模拟仿真，包括了建立模型、实验求解和结果分析三个主要步骤。,几何模型,数学物理模型,数值计算的软件,
2、计算流体力学CFD(1),引言,流体力学的三种研究方法,流体力学的控制方程组,基本物理学原理,基本物理学原理,流体力学基本控制方程,连续性方程,质量守恒定律,动量方程,牛顿第二定律,能量方程,能量守恒定律,流动模型,流动模型,1）有限控制体模型,对于有连续性的流体，有下面两种模型：,2）无穷小流体微团,我们不是同时观察整个流场，而是将物理学基本原理用在这些流动模型上，从而得到流体流动方程。,流动模型,有限控制体模型,空间位置固定的有限控制体，流体流过控制体,随流体运动的有限控制体，同一批流体质点始终位于同一控制体内,流动模型,无穷小流体微团模型,空间位置固定的无穷小流体微团，流体流过微团,沿流
3、线运动的无穷小流体微团，其速度等于流线上每一点的当地速度,物质导数（运动流体微团的时间变化率）,流动控制方程经常用物质导数来表达。,物质导数（运动流体微团的时间变化率）,沿流线运动的无穷小流体微团，其速度等于流线上每一点的当地速度,采用流体微团模型来理解物质导数的概念：,物质导数（运动流体微团的时间变化率）,流体微团在流场中的运动物质导数的示意图,物质导数（运动流体微团的时间变化率）,流体微团在流场中的运动物质导数的示意图,考虑非定常流动：,物质导数（运动流体微团的时间变化率）,流体微团在流场中的运动物质导数的示意图,考虑非定常流动：,物质导数（运动流体微团的时间变化率）,流体微团在流场中的运
4、动物质导数的示意图,在1点做如下的泰勒级数展开：,物质导数（运动流体微团的时间变化率）,流体微团在流场中的运动物质导数的示意图,物质导数（运动流体微团的时间变化率）,流体微团在流场中的运动物质导数的示意图,这里D/Dt代表流体微团通过1点时，流体微团密度变化的瞬时时间变化率。我们把D/Dt定义为密度的物质导数。,物质导数（运动流体微团的时间变化率）,流体微团在流场中的运动物质导数的示意图,注意D/Dt是给定的流体微团在空间运动时，其密度的时间变化率。我们必须跟踪运动的流体微团，注意它通过点1时密度的变化。,物质导数（运动流体微团的时间变化率）,流体微团在流场中的运动物质导数的示意图,物质导数D
5、/Dt与偏导数/t不同 ，/t是在固定点1时观察密度变化的时间变化率，该变化由流场瞬间的起伏所引起。,物质导数（运动流体微团的时间变化率）,物质导数（运动流体微团的时间变化率）,向量算子,物质导数（运动流体微团的时间变化率）,D/Dt是物质导数，它在物理上是跟踪一个运动的流体微团的时间变化率；,流体微团在流场中的运动物质导数的示意图,物质导数（运动流体微团的时间变化率）,/t叫做当地导数，它在物理上是固定点处的时间变化率；,流体微团在流场中的运动物质导数的示意图,物质导数（运动流体微团的时间变化率）,叫做迁移导数，它在物理上表示由于流体微团从流场中的一点运动到另一点，流场的空间不均匀性而引起的
6、时间变化率。,流体微团在流场中的运动物质导数的示意图,物质导数（运动流体微团的时间变化率）,物质导数可用于任何流场变量，比如Dp/Dt、 DT/Dt等,流体微团在流场中的运动物质导数的示意图,物质导数（运动流体微团的时间变化率）,人进入山洞，洞内温度比洞外温度低，正经过洞口向里进时，同时被雪球击中。,洞内温度比洞外温度低所引起的温降,迁移导数,物质导数,当地导数,迁移导数,被雪球击中所引起的温降,当地导数,总的温降,物质导数,物质导数（运动流体微团的时间变化率）,物质导数,全微分：,对时间的全导数：,物质导数（运动流体微团的时间变化率）,物质导数,物质导数在本质上与对时间的全导数相同。,对时间
7、的全导数：,速度散度及其物理意义,速度散度 这一表达式也经常出现在流体动力学方程中。,随流体运动的有限控制体，同一批流体质点始终位于同一控制体内,速度散度及其物理意义,考虑如图所示随流体运动的控制体。这个控制体在运动中，总是由相同的流体粒子组成，因此它的质量是固定的，不随时间变化。,随流体运动的有限控制体，同一批流体质点始终位于同一控制体内,速度散度及其物理意义,但是，当它运动到流体不同的区域，由于密度不同，它的体积和控制面会随着时间改变。,随流体运动的有限控制体，同一批流体质点始终位于同一控制体内,速度散度及其物理意义,也就是说，随着流场特性的变化，这个质量固定的、运动着的控制体，体积不断地
8、增大或减小，形状也在不断地改变着。,速度散度及其物理意义,速度散度的物理意义： 是每单位体积运动着的流体微团，体积相对变化的时间变化率。,连续性方程,空间位置固定的有限控制体模型,空间位置固定的有限控制体模型,空间位置固定的有限控制体模型,连续性方程,质量守恒定律,通过控制面S流出控制体的净质量流量 控制体内质量减少的时间变化率,空间位置固定的有限控制体模型,空间位置固定的有限控制体模型,通过控制面S流出控制体的净质量流量 控制体内质量减少的时间变化率,或,空间位置固定的有限控制体模型,空间位置固定的有限控制体模型,连续性方程：,随流体运动的有限控制体模型,随流体运动的有限控制体模型,随流体运
9、动的有限控制体模型,连续性方程,质量守恒定律,有限控制体的总质量为：,随流体运动的有限控制体模型,随流体运动的有限控制体模型,连续性方程：,空间位置固定的无穷小微团模型,空间位置固定的无穷小微团模型,空间位置固定的无穷小微团模型,连续性方程,质量守恒定律,流出微团的质量流量 微团内质量的减少,空间位置固定的无穷小微团模型,空间位置固定的无穷小微团模型,X方向的净流出量为：,流出微团的质量流量 微团内质量的减少,空间位置固定的无穷小微团模型,空间位置固定的无穷小微团模型,Y方向的净流出量为：,流出微团的质量流量 微团内质量的减少,空间位置固定的无穷小微团模型,空间位置固定的无穷小微团模型,Z方向
10、的净流出量为：,流出微团的质量流量 微团内质量的减少,空间位置固定的无穷小微团模型,空间位置固定的无穷小微团模型,微团内质量增加的时间变化率为：,流出微团的质量流量 微团内质量的减少,空间位置固定的无穷小微团模型,空间位置固定的无穷小微团模型,流出微团的质量流量 微团内质量的减少,或,空间位置固定的无穷小微团模型,空间位置固定的无穷小微团模型,或,连续性方程：,随流体运动的无穷小微团模型,随流体运动的无穷小微团模型,随流体运动的无穷小微团模型,流体微团的质量：,连续性方程,质量守恒定律,随流体运动的无穷小微团模型,随流体运动的无穷小微团模型,连续性方程,质量守恒定律,随流体运动的无穷小微团模型
11、,随流体运动的无穷小微团模型,连续性方程,质量守恒定律,随流体运动的无穷小微团模型,随流体运动的无穷小微团模型,连续性方程：,方程不同形式之间的转换,空间位置固定的有限控制体模型,随流体运动的有限控制体模型,空间位置固定的无穷小微团模型,随流体运动的无穷小微团模型,方程不同形式之间的转换,空间位置固定的有限控制体模型,空间位置固定的无穷小微团模型,方程不同形式之间的转换,空间位置固定的无穷小微团模型,随流体运动的无穷小微团模型,积分形式与微分形式的重要注释,空间位置固定的有限控制体模型,随流体运动的有限控制体模型,空间位置固定的无穷小微团模型,随流体运动的无穷小微团模型,积分形式与微分形式的重
12、要注释,积分形式的方程允许出现间断，微分形式的方程要求流动参数是连续的。因此，积分形式的方程比微分形式的方程更基础、更重要。在流动包含真实的间断（如激波）时，这一点尤其重要。,动量方程,动量方程,动量方程,牛顿第二定律,动量方程,力的两个来源：,1）体积力：直接作用在流体微团整个体积微元上的力，而且作用是超距离的，比如重力，电场力，磁场力。,随流体运动的无穷小微团模型,动量方程,力的两个来源：,2）表面力：直接作用在流体微团的表面。,随流体运动的无穷小微团模型,动量方程,表面力的两个来源：,1）压力,2）粘性力,动量方程,粘性力的两个来源：,1）正应力,2）切应力,动量方程,切应力：与流体剪切
13、变形的时间变化率有关，如下图中的xy,动量方程,正应力：与流体微团体积的时间变化率有关，如下图中的xx,动量方程,作用在单位质量流体微团上的体积力记做 ，其X方向的分量为,随流体运动的无穷小微团模型,动量方程,作用在流体微团上的体积力的X方向分量,随流体运动的无穷小微团模型,动量方程,作用在流体微团上的X方向的压力,动量方程,作用在流体微团上的X方向的正应力,动量方程,作用在流体微团上的X方向的切应力,动量方程,作用在流体微团上的X方向总的表面力,随流体运动的无穷小微团模型,动量方程,作用在流体微团上的X方向总的力：,随流体运动的无穷小微团模型,动量方程,作用在流体微团上的X方向总的力：,动量
14、方程,运动流体微团的质量：,随流体运动的无穷小微团模型,动量方程,运动流体微团的X方向的加速度：,随流体运动的无穷小微团模型,动量方程,由牛顿第二定理得粘性流X方向的动量方程：,随流体运动的无穷小微团模型,动量方程,类似地，可得Y方向和Z方向的动量方程：,动量方程,三个方向的动量方程：,以上为非守恒形式的纳维斯托克斯方程(Navier-Stokes方程)，简称非守恒形式的NS方程。,动量方程,非守恒形式的的NS方程可以转化为如下守恒形式的NS方程,动量方程,牛顿流体：流体的切应力与应变的时间变化率(也就是速度梯度)成正比。,在空气动力学的所有实际问题中，流体都可以看成牛顿流体。,动量方程,对牛
15、顿流体，有,动量方程,完整的NS方程守恒形式：,能量方程,能量方程,随流体运动的无穷小微团的能量通量,能量方程,能量守恒定律,能量方程,随流体运动的无穷小微团的能量通量,流体微团内能量的变化率,流入微团内的净热流量,体积力和表面力对微团做功的功率,能量方程,随流体运动的无穷小微团的能量通量,作用于速度为V的流体微团上的体积力，做功的功率为：,能量方程,随流体运动的无穷小微团的能量通量,对比下图作用在面adhe和面bcgf上的压力，则压力在X方向上做功的功率为：,能量方程,随流体运动的无穷小微团的能量通量,类似地，在面abcd和面efgh上，切应力在X方向上做功的功率为：,能量方程,随流体运动的
16、无穷小微团的能量通量,所有表面力（包括压力、正应力、切应力）在X方向上做功的功率为：,能量方程,所有力（包括体积力、表面力）做功的功率总和（包括X方向、Y方向、Z方向）为：,能量方程,随流体运动的无穷小微团的能量通量,流体微团内能量的变化率,流入微团内的净热流量,体积力和表面力对微团做功的功率,能量方程,随流体运动的无穷小微团的能量通量,流入微团的净热流量来源两个方面：,1）体积加热，如吸收或释放的热辐射。,能量方程,随流体运动的无穷小微团的能量通量,流入微团的净热流量来源两个方面：,2）由温度梯度导致的跨过表面的热输运，即热传导。,能量方程,随流体运动的无穷小微团的能量通量,定义 为单位质量
17、的体积加热率；运动流体微团的质量为 ，因此，微团的体积加热为,能量方程,随流体运动的无穷小微团的能量通量,考虑面adhe和面bcgf，热传导在X方向对流体微团的加热为：,能量方程,随流体运动的无穷小微团的能量通量,热传导在X、Y、Z三个方向对流体微团的加热为：,能量方程,随流体运动的无穷小微团的能量通量,因此，流入微团内的净热流量为：,能量方程,根据傅立叶热传导定律，热传导产生的热流与当地的温度梯度成正比，设k为热导率，则,能量方程,随流体运动的无穷小微团的能量通量,因此，流入微团内的净热流量可写为：,能量方程,随流体运动的无穷小微团的能量通量,流体微团内能量的变化率,流入微团内的净热流量,体
18、积力和表面力对微团做功的功率,能量方程,随流体运动的无穷小微团的能量通量,跟随流体运动的微团的能量有两个来源：,1）由分子随机运动而产生的内能，定义单位质量内能为e,能量方程,随流体运动的无穷小微团的能量通量,跟随流体运动的微团的能量有两个来源：,2）流体微团平动时具有的动能，单位质量的动能为,能量方程,随流体运动的无穷小微团的能量通量,运动流体微团的质量为 ，因此，流体微团内能量的变化率为,能量方程,随流体运动的无穷小微团的能量通量,流体微团内能量的变化率,流入微团内的净热流量,体积力和表面力对微团做功的功率,根据能量守恒定律，有,能量方程,流体微团内能量的变化率,流入微团内的净热流量,体积
19、力和表面力对微团做功的功率,于是能量方程（非守恒形式）为：,能量方程,只用内能e表示的能量方程（非守恒形式）为：,只用内能e表示的能量方程中不包含体积力项。,能量方程,只用内能e表示的能量方程（非守恒形式）可写为：,根据 ， ，,能量方程,对牛顿流体，有,能量方程,只用内能e表示的能量方程（非守恒形式）可写为：,能量方程,只用内能e表示的能量方程（守恒形式）为：,能量方程,用总能 表示的能量方程（守恒形式）为：,流体力学控制方程的总结与注释,粘性流动的纳维斯托克斯(Navier-Stokes)方程,粘性流动的纳维斯托克斯(Navier-Stokes)方程,非定常三维可压缩粘性流动的控制方程总结
20、如下：,1.连续性方程,非守恒形式：,守恒形式：,粘性流动的纳维斯托克斯(Navier-Stokes)方程,非定常三维可压缩粘性流动的控制方程总结如下：,2.动量方程,非守恒形式：,X方向：,Y方向：,Z方向：,粘性流动的纳维斯托克斯(Navier-Stokes)方程,非定常三维可压缩粘性流动的控制方程总结如下：,2.动量方程,守恒形式：,X方向：,Y方向：,Z方向：,粘性流动的纳维斯托克斯(Navier-Stokes)方程,非定常三维可压缩粘性流动的控制方程总结如下：,3.能量方程,非守恒形式：,粘性流动的纳维斯托克斯(Navier-Stokes)方程,非定常三维可压缩粘性流动的控制方程总结
21、如下：,3.能量方程,守恒形式：,无粘流欧拉(Euler)方程,非定常三维可压缩无粘流动的控制方程总结如下：,1.连续性方程,非守恒形式：,守恒形式：,无粘流欧拉(Euler)方程,非定常三维可压缩无粘流动的控制方程总结如下：,2.动量方程,非守恒形式：,X方向：,Y方向：,Z方向：,无粘流欧拉(Euler)方程,非定常三维可压缩无粘流动的控制方程总结如下：,2.动量方程,守恒形式：,X方向：,Y方向：,Z方向：,无粘流欧拉(Euler)方程,非定常三维可压缩无粘流动的控制方程总结如下：,3.能量方程,非守恒形式：,无粘流欧拉(Euler)方程,守恒形式：,关于控制方程的注释,关于控制方程的注
22、释,连续性方程、动量方程、能量方程共有5个，但有六个未知的流场变量：,关于控制方程的注释,在空气动力学中，通常假设气体是完全气体（分子间作用力可忽略），状态方程是：,状态方程提供了第6个方程，但引进了第七个未知量：温度T,关于控制方程的注释,用以封闭整个方程组的第七个方程必须是状态参量之间的热力学关系。比如：,对常比热容完全气体，这个关系可以是：,其中的 是定容比热。这个方程有时候也被称为量热状态方程。,物理边界条件,物理边界条件,无论流动是波音747飞机周围的流动、亚声速风洞内的流动，还是流过一个风车流动，控制方程都是相同的。然而，尽管流动的控制方程是相同的，可这些情形中流动却是完全不同的。
23、为什么会这样的呢？差异是哪里产生的呢？,物理边界条件,答案是边界条件。不同的边界条件，有时还包括初始条件，使得同一个控制方程得到不同的特解。,物理边界条件,对于粘性流动，物面上的物理边界条件有物面速度无滑移边界条件和物面温度边界条件。,物面速度无滑移边界条件指：紧挨物面的气流与物面之间的相对速度为零。即：,在物面（对于粘性流动）,物理边界条件,大部分粘性流动的物面温度边界条件要么给定一个常数作为壁面温度，即,在物面,要么假设壁面为绝热壁，即,在物面,物理边界条件,对于无粘流动，物面上唯一的物理边界条件是法向速度为零边界条件。,也就是说物面上的流动与物面相切。,在物面（对于无粘流动）,物理边界条
24、件,无论是粘性流还是无粘流，根据问题的不同，流场中不是物面的地方有多种不同类型的边界条件。,比如对于流过固定形状管道的流动，应该在管道的入口和出口有适合的入流和出流边界条件。,比如对于已知来流中的飞行物，则给定自由来流条件作为物体四周无穷远处的边界条件。,适合CFD使用的控制方程,适合CFD使用的控制方程,守恒变量：,非守恒变量：,适合CFD使用的控制方程,非守恒变量可以由守恒变量求出：,适合CFD使用的控制方程,守恒形式的控制方程：流动控制方程中的因变量是守恒变量。,非守恒形式的控制方程：流动控制方程中的因变量是非守恒变量。,适合CFD使用的控制方程,守恒形式的控制方程相比非守恒形式控制方程
25、的第一个优点：,守恒形式的控制方程为算法设计和编程计算提供了方便。,守恒形式的连续性方程、动量方程和能量方程可以用同一个通用方程来表达，这有助于计算程序的简化和程序结构的组织。,适合CFD使用的控制方程,守恒形式的控制方程组都可以表达成如下形式：,U,F,G,H,J都是列向量。,适合CFD使用的控制方程,守恒形式的控制方程组都可以表达成如下形式：,对于无粘或粘性流动：,适合CFD使用的控制方程,守恒形式的控制方程组都可以表达成如下形式：,对于无粘流动：,适合CFD使用的控制方程,守恒形式的控制方程组都可以表达成如下形式：,对于粘性流动：,适合CFD使用的控制方程,守恒形式的控制方程组都可以表达
26、成如下形式：,对于粘性流动：,适合CFD使用的控制方程,守恒形式的控制方程组都可以表达成如下形式：,对于粘性流动：,适合CFD使用的控制方程,守恒形式的控制方程组都可以表达成如下形式：,列向量U被称为解向量。,列向量F,G,H被称为通量向量（或通量项）。,列向量J代表源项（当体积力和体积热流可忽略时等于零）,适合CFD使用的控制方程,在某些问题中，非定常的瞬时流场是我们最感兴趣的。这类问题为非定常问题。,对其他一些问题，需要得到定常解，这类问题为定常问题。,适合CFD使用的控制方程,求解定常问题，最好的方式是求解非定常方程，用长时间的渐进解趋于定常状态。这种方法称为求解定常流动的时间相关算法。
27、,适合CFD使用的控制方程,上面方程的求解采用了时间推进的方式，也就是说，相关的流动变量是按时间步，一步步推进求解的。,适合CFD使用的控制方程,时间推进的方式,解向量U的分量通常就是每一时间步直接被求解的未知函数，右边的空间导数项被看成是已知的。,通过某种方式求出右边的空间导数项，比如可以用上一个时间步的结果计算出方程右边的这些项。,适合CFD使用的控制方程,在包含激波的流场中，流场的原始变量p,u,T等在跨过激波时，会发生急剧的不连续变化。,采用激波捕捉法计算含激波的流场时，是让激波作为流场计算的直接结果，自然而然地出现在计算区域里，而不必对激波本身进行特殊的处理。,适合CFD使用的控制方程,守恒形式的控制方程相比非守恒形式控制方程的第二个优点：,采用激波捕捉法计算含激波的流场时，应该采用守恒形式的控制方程，以使计算结果光滑、稳定。,如果采用非守恒形式，流场计算结果在激波上下游出现空间振荡（抖动），激波的位置也可能不对，甚至计算不稳定。,适合CFD使用的控制方程,守恒形式的控制方程使用通量变量作为未知函数，而通量变量在跨过激波时的变化要么为零，要么很小。,适合CFD使用的控制方程,与把原始变量作为未知函数的非守恒形式相比，使用守恒形式提高了激波捕捉法数值解的质量。,