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1、2020/10/10,3.5 偏置电路和信号处理电路,3.5.1 偏置电路类型,3.5.2 光电导探测器的偏置电路,3.5.3 光伏探测器输出电路,2020/10/10,PN结型光伏探测器器件和光电导探测器是在一定偏置电路状态下工作，按照使用在不同场合下，光伏探测器的偏置电路一般有自偏置电路、零偏置电路和反向偏置电路。,对于光伏探测器每一种偏压电路使得光伏探测器工作在其伏安特性曲线的不同区域，表现出不同的特性。,3.5 偏置电路和信号处理电路,光电导器件有恒流偏置电路、恒压偏置电路、恒功率偏置电路。,2020/10/10,3.5 偏置电路和信号处理电路,2020/10/10,在光照射下，产生的
2、光电流I流过外电路负载电阻R产生压降IR就是它自身的偏压。,3.5.1 偏置电路类型,自偏置电路实际上不需要外加偏压，由器件本身在一定条件下产生的电压工作。,一、自偏置电路,由于自偏置电路的特点，在实际测量中很少采用自偏置电路,光电池自偏置电路,2020/10/10,3.5.1 偏置电路类型,光伏探测器在自偏置的情况下，若负载电阻R为零，自偏压为零；或者光伏探测器在反偏置的情况下，反偏电压很小或接近零。这两种情况下都属于零偏置。对应的偏置电路都称为零偏置电路。,二、零偏置电路,下面介绍两种零偏置典型电路：,2020/10/10,3.5.1 偏置电路类型,它是直接将光电池的输出接到运算放大器的两
3、个输入端，以实现电流与电压的转换，即输出电压为： U=Isc Rf,A 利用运算放大器实现零偏置电路,光电池的零偏置电路,2020/10/10,3.5.1 偏置电路类型,光敏电阻(PV-InSb)在静态时由于探测器的反向漏电流在探测器附加了一个正向偏置电压，为了获得零偏置状态，需外加反向偏压来抵消反向漏电流的影响。,B 光敏电阻的零偏置电路,InSbC光敏电阻零偏置电路,2020/10/10,3.5.1 偏置电路类型,这里要使探测器处于零偏置状态，则取UD=0，ID=I0，I0为探测器的反向漏电流。,设探测器静态时的工作电流(暗电流)ID，静态工作电压UD，则有： UD=UbIDRL,2020
4、/10/10,3.5.1 偏置电路类型,光电导器件，由于用带隙能量很小的材料制成，其性能受热激发影响较大，能承受的反向偏压不高，常工作在零伏偏置或接近于零伏偏置的状态。,光伏探测器采用零偏置电路时，它的1/f噪声最小，暗电流为零，可以获得较高的信噪比。因此，即使性能较好的光伏探测器也常采用零偏置电路，以免采用其它偏置电路引入噪声。,注意：零伏偏置电路只适合对微弱光辐射信号的探测，不适合较强光辐射探测的领域。,2020/10/10,3.5.1 偏置电路类型,当光伏探测器外加偏压工作时，若N区接电源的正端，P区接电源的负端，光伏探测器处在反偏置状态，对应的电路称之为反偏置电路，,三、反偏置电路,2
5、020/10/10,3.5.1 偏置电路类型,在反向偏置电路中，流过负载申阻RL的电流为： IL=IP+Id 输出电压： U0=Ub-IRL,1 反向偏置电路的输出特性,从右图不难看出，反向偏置电路的的输出电压的动态范围取决于电源电压Ub与负载电阻RL，电流I的动态范围也与负载电阻RL有关。,2020/10/10,3.5.1 偏置电路类型,2 输出电流、电压与辐射通量的关系,反向偏置电路的输出电流与入射辐射通量的关系：,在忽略暗电流时，输出电流与入射辐射通量可简化为：,同样，反向偏置电路的输出电压与入射辐射通量的关系为：,2020/10/10,3.5.1 偏置电路类型,3 反偏置电路形式,A
6、基本反偏置电路,以光电二极管为例，最基本的反偏置电路如图所示，它是由三个部分组成。图中，Ub为外加电压，RL为负载电阻，假定流过光电二极管的电流为I。,式中UI为光电二极管的端电压,那么，可以得到光电二极管在反偏电压下的回路方程：,反向偏置电路,UI=UbIRL,2020/10/10,3.5.1 偏置电路类型,B 反偏压与运算放大器连接,该电路与基本反向偏置电路比较，它具有极小的负载电阻(ri)，不易出现信号失真，同时由于运算放大器的放大作用，又能输出较大信号。,Ip为光电二极管的输出电流； Rf为放大器反馈电阻。,如右图，输出电压为：,U0=IpRf,反偏置光电二极管与运算放大器电路,202
7、0/10/10,3.5.1 偏置电路类型,C 雪崩二极管的反偏置电路,2020/10/10,为了使光敏电阻能正常工作，必须合理的正确选择Ub和RL。要求光敏电阻的实际功率应满足： P=IUPmax,3.5.2 光电导探测器的偏置电路,如图RP为光敏电阻，RL为负载电阻，Ub为偏置电压。,1 基本偏置电路,光敏电阻基本偏置电路,由偏置电路可得出： U=UbIRL,2020/10/10,3.5.2 光电导探测器的偏置电路,因此：,要使负载线与Pmax曲线不相交，即使光敏电阻工作在Pmax曲线的左下部分，则有：,于是：,Pmax为光敏电阻的极限功率，可由产品手册中查出。,2020/10/10,3.5
8、.2 光电导探测器的偏置电路,有时为了得到光敏电阻有较大的输出电流，RL的值往往取得很小，即RL0。此时可按照下面式子来确定电源电压：,Rpmin为辐射通量(辐射照度)最大时的光敏电阻值。,2020/10/10,3.5.2 光电导探测器的偏置电路,2 恒流偏置电路,这表明负载电流与光敏电阻无关，近似一个常数，这种偏置电路称之为恒流偏置电路。,按照基本偏置电路，可以得出回路电流I及负载上的电压UL，即：,(3.72),若负载电阻RL比光敏电阻RP大得多，即RLRP时，回路电流：,2020/10/10,3.5.2 光电导探测器的偏置电路,由于RL很大，使光敏电阻正常工作的偏置电压需要很高为了降低电
9、源电压，通常采用晶体管作为恒流元件。,右图为实用中常采用的晶体管恒流偏置电路。由于滤波电容C和稳压管D2的作用，晶体管基极被稳压，基极电流Ib和集电极电流Ic被恒定，光敏电阻实现了恒流偏置。,(3.72),晶体管恒流偏置电路,2020/10/10,3.5.2 光电导探测器的偏置电路,3 恒压偏置电路,恒压偏置电路的输出信号与光敏电阻无关，仅决定于电导的相对变化。这样当检测电路在更换光敏电阻时，对电路的原来的初始状态影响不大，这是该偏置电路的优点。,在基本偏置电路中，若负载电阻RL比光敏电阻RP小得多，即RLRP时，可知，RL两端电压U0，因此光敏电阻上的电压U近似等于Ub，这种光敏电阻上的电压
10、保持不变的偏置称为恒压偏置。,(3.72),晶体管恒压偏置电路,2020/10/10,3.5.2 光电导探测器的偏置电路,4 恒功率偏置电路,P为恒定值，故称为恒功率偏置电路。这种电路的特点是负载可获得最大的功率输出。,在基本偏置电路中，若负载电阻RL与光敏电阻值RP相等，则光敏电阻消耗的功率为：,(3.72),2020/10/10,3.5.3 光伏探测器输出电路,(1)电流放大器（I-V变换电路）,由于大多数光伏探测器输出信号都较弱，对于它的探测一般都需要进行放大，下面介绍三种进行信号处理电路。,(3.72),零偏置IV变换输出电路,2020/10/10,3.5.3 光伏探测器输出电路,对于
11、零偏置电流放大器，光电二极管和放大器的两个输入端同极性相连，放大器的输入阻抗Z就是光电二极管的负载电阻，可表示为：,(3.72),Z=Rf/(1+A),式中：A是放大器的开环放大倍数；Rf是反馈电阻，假定光电二极管短路光电流为Isc，那么放大器输出电压与光电二极管的短路光电流成正比，即：,U=IR=RfS,电流放大器因输入阻抗低而响应速度较快，并且放大器噪声较低，信噪比高，因此电流放大器在光伏探测中广泛应用于较弱光信号的检测。,2020/10/10,3.5.3 光伏探测器输出电路,如反偏置电流放大器原理图，其光伏器件(如APD)的电流输出直接接到运算放大器反相输入端(负端)。其输出信号电压为：
12、,(3.72),反偏置IV变换输出电路,U0=-ISCRf,2020/10/10,3.5.3 光伏探测器输出电路,(2)反向偏置输出直接接电压放大的输出电路,光伏器件(如光电二极管)反向偏置，输出电流I0在负载电阻上产生电压并进行电压放大。其输出电压为：,(3.72),U0=I0RLG,反偏置电压放大的输出电路,2020/10/10,3.5.3 光伏探测器输出电路,(3)阻抗变换型输出电路,如果将反向偏置状态下的光电二极管直接接到负载电阻上，则因为阻抗匹配不当而削弱输出信号幅度。因此有必要设置一个阻抗变换器，把具有恒流源性质的光电二极管的高阻抗变换成低阻抗，然后再与负载电阻相连。,(3.72)
13、,反向偏置的光电二极管或PIN光电二极管，由于内阻很大，可以看作是理想的恒流源。且饱和光电流和输入的光通量成正比，负载电阻较高时可以得到较大的电压信号。,2020/10/10,3.5.3 光伏探测器输出电路,(3.72),如图，电路的输出电压U0为：,U0=IRfIPRF=RfS,因而，U0与入射光光通量成正比。,阻抗变换器输出电路,2020/10/10,3.5.3 光伏探测器输出电路,可见，采用阻抗变换器可以使输出功率提高(Rf/RL)2倍。,(3.72),当实际的负载电阻RL与放大器连接时，由于放大器的输出阻抗较小，即RLR0，则负载功率P0为：,这种电路的时间性能较差，但用在对信号带宽没有特殊要求的缓变光信号检查中，可以得到很高的功率放大倍数。,2020/10/10,2020/10/10,