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1、氢原子光谱的研究直至目前， 对元素的光谱进行研究仍然是了解原子结构的重要手段之一。通过对原子光谱的研究使得我们了解了原子内部电子的自旋运动。光谱线的超精细结构曾被认为是不同的同位素所发出的谱线，后来又被许多理论和实验如塞曼效应等证实，这些谱线是由单一的同位素由于原子核的自旋而发出的。本实验通过对氢原子光谱的研究，初步认识电子围绕原子核运动时只能处于一系列能量不连续的状态，并获得氢原子结构的知识。一、实验目的1、 验证巴尔末公式并测定里德伯（RH ；2、 了解棱镜摄谱仪的原理及相关实验操作方法。二、实验原理1885 年巴尔末（，确定了可见光区域氢光谱的分布规律，指出各谱线的波长可由下式表示：n
2、20 n 24（ 1）式中 n 为正整数3、 4、 5，。0364.56nm（ 1）式就是巴尔末公式。符合这个公式的一系列氢光谱线系称为巴尔末系。以后又发现了氢原子的其他线系。 为了更加清楚地表明谱线分布规律， 里德伯把巴尔末公式改用波数表示如下： 11n24） RH（11）（ 2）v（n222n20RH 称为氢光谱的里德伯常数，近代的测量值为RH1.0973731 107 m 1为了解释氢原子光谱的规律性， 在这些完全从实验得到的经验公式的基础上， 玻尔（Bohr ）在卢瑟福原子模型的基础上， 把库仑定律、 牛顿第二定律以及普朗克量子理论运用于原子系统，建立了氢原子理论，得到氢原子的内部能量
3、为：me4，n 1，2，3，（ 3）E2h8 02 n2（ 3）式表示氢原子能量的数值是分立的，不连续的。当原子从一个稳定状态跃迁到另一个稳定状态时，发射的单色光谱先的波数为：me411） mn（ 4）v（m2n28 002 h3 c比较（ 2）式和（ 4）式，玻尔得到理论上的里德伯常数为：RH理论me41.0973731107 m 18 02 h3c随着科学技术的不断发展，人们已经知道氢原子光谱有着更为复杂的结构，巴尔末公式1也只能作为一个一级近似的规律。在量子力学建立之后，原子光谱才得到了较完善的解释。本实验仅研究氢光谱的可见光部分。 利用摄谱仪把氢光谱和铁光谱并列拍摄， 以铁谱线（已知各
4、条谱线的波长）来作为“光谱尺” ，并通过阿贝比长仪来对氢谱线进行测量。在具体计算时， 可以利用内插法来近似计算出波长值。当谱线分布在很小范围时，可以认为谱线的排列和它们在照相底片上的距离是成正比例展开的，若要测定某一氢谱线的波长x ，可以线查出此线邻近的另两条铁谱线的波长1、 2 ，如图 1 用比长仪测出它们的距离，用公式求出x 。21x1d 2d1d xd1（d xd1图 1氢谱和铁谱图）d1x121 d 2然后再将各谱线的波长值代入公式（2）中，求得里德伯常数，并计算平均值后，与公认值比较。需要说明的是，铁谱图给出的波长是常温下空气中的波长，而一般给出的RH 值都是真空中的值。因空气的折射
5、率为1.00029，因此真空中的波长为Hvac1.00029 HairRH 的计算只须把所求得的Hvac 值和对应的 n 值代入巴耳末公式中即可算出。3、 实验装置（ 1）棱镜摄谱仪棱镜摄谱仪外形如图2 ，其基本组成部分有：导轨1，机座2，电极架3，光源聚光镜4，狭缝 5，入射光管6，棱镜旋转手轮7，出射光管 8，摄影箱 9，机罩（内有色散棱镜） 10，看谱管 11。另有哈得曼光阑，形状如图3，其主要目的是在拍摄谱线时，移动光阑来使氢光谱和铁光谱有个相对的 图 2 棱镜摄谱仪错位，有利于识谱和读谱。（ 2） 交流电弧发生器当打开电源开关后产生高频高压，使两电极间产生放电，点燃电弧。因电极是铁制
6、的，所以电极产生的光谱为铁光谱。图 3哈得曼光阑（ 3） 氢光灯用来提供氢原子光谱，但要注意的2是，用调压器调节电压时，电压不可过高。4、 实验步骤（ 1） 熟悉摄谱仪和交流电弧发生器各部件的作用；（ 2） 开启电弧发生器，激发纯铁光源 （上电极为纯铜， 下电极为纯铁） ，并调节聚光镜 4 及电极支架3，使光点正射到狭缝5 上；（ 3） 将看谱管装于支架 8 上，观察铁的谱线， 并与标准铁谱对照， 找到 425.0130nm的铁谱线，转动棱镜旋转手轮7，使之处于看谱窗口的中间位置，此时棱镜旋转手轮的刻度值大约在 42.0 度（参考值）左右，这样，在拍摄时，就可以将可见光区域的谱线全部拍摄到底片
7、上了；（ 4）关闭电弧发生器，保持电极架以及聚光镜位置不变。当以上步骤调整完毕后，就可以进行光谱的拍摄了，由于氢光灯管与狭缝的相对位置教难调整，故先进行氢光谱的拍摄。（ 5）打开氢灯，调节变压器到合适位置，移动灯管支架位置，用看谱管观察谱线直至最亮；（ 6） 取下看谱管换上摄影架，装上内有底片的摄影盒，物镜的焦距为13.5，暗盒角度为 11.5 ，板移为 45。并调节哈得曼光阑，打开曝光开关进行氢光谱的拍摄（曝光时间约为 4 分钟）；（ 7） 移走氢光灯，移动哈得曼光阑，使用另一相邻孔，打开曝光开关进行铁光谱的拍摄（曝光时间约为 40 秒）；（ 8） 到暗室冲洗底片，用比长仪测定巴尔末系各波长
8、，计算里德伯常数，并与公认值比较。5、注意事项（ 1） 在实验之前，应作一个摄谱计划，考虑每个细节；（ 2） 注意安全，严格遵守操作规程；（ 3） 曝光时间可询问指导教师。6、 思考题（ 1） 为何在拍摄光谱时，暗盒要有一角度的要求？（ 2） 氢灯的电压为何不能调到太高的电压？附：1、色散棱镜WPL 型棱镜摄谱仪的色散棱镜是用一块ZF1 光学玻璃磨制的，这种 90 恒偏向棱镜 （既任何波长的光线以最小偏向角通过棱镜时，光的入射方向与出射方向始终保持直角状态）叫阿贝（Abbe ）棱镜。2、氢灯 氢灯是一种冷阴极气体辉光灯，发光基本过程是：自由电子被外加电场加速：当运动的电子与气体原子碰撞时，电子
9、的动能转交给原子而使其激发：受激原子返回较低能态和基态时，所吸收的能量以辐射发光的形式释放出来。3、比长仪6W 型比长仪外形如图4 所示。它是用两个显微镜相互配合来测量距离的。左边一个是看谱显微镜，右边一个是读数显微镜。松开紧固螺钉，置物台可左右移动。将欲测谱线与看谱显微镜的竖刻线对准后，可在读数显微镜上读出具体数值。在读数显微镜的视场中， 如图 5，可以看见螺旋线和一圆形刻度尺， 它们组成螺旋微米计的读数部分。圆形尺共 100 个分格，每一分格为 0.001mm，并可以估读到下一位。当看谱显微镜中竖刻线对准待测谱线时，读谱显微镜中总有一条刻线落在副标尺3的刻度范围内。读出以毫米为单位的整数值（图中所示为 4mm）再从此刻度线的右边读出副刻度尺上的读数 （图中所示为 0.3mm）。转动微米计， 使其某一段螺旋线正好将主标尺的上述刻线夹在正中，从箭头所指之处读出微米计读数（图中所示为24.2 m ，即 0.0242mm）。最后记下完整读数（ 4.3242mm）。图 4比长仪图 5 副标尺、螺旋双线和微米计读数4