(整理)第二节导线测量的外业工作.docx

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1、精品文档第二节导线测量将测区内相邻控制点用直线连接而构成的折线图形，称为导线。构成导线的控制点，称为 导线点。导 线测量就是依次测定各导线边的长度和各转折角值， 再根据起算数据，推算出各边的坐标方位角，从而求 出各导线点的坐标。导线测量是建立小地区平面控制网常用的一种方法，特别是在地物分布复杂的建筑区、视线障碍较多 的隐蔽区和带状地区，多采用导线测量的方法。依据测量导线边长和测量转折角的仪器、方法不同，可将导线分为两大类：一是用经纬仪测量转折角， 用钢尺测定导线边长的导线，称为经纬仪导线；二是 用光电测距仪测定导线边长，则称为光电测距导线。、导线布设形式1、附合导线如图7-4所示，导线从已知控

2、制点B和已知方 向BA出发，经过1、2、3点，最后附合到另一已 知点C和已知方向CD 上,这样的导线称为附合导 线。这种布设形式，具有检核观测成果的作用。图7-4附合导线2、闭合导线如图7-3所示。导线从已知控制点B和已知方向BA出发，经过1、2、3、4最后仍回到起点B，形成一个闭合多边形，这样的导线称为闭合导线。闭合导线本身存在看严密的几何条件，具有检核作图7-3闭合导线3 支导线支导线是由一已知点和已知方向出发，既不附合 到另一已知点，又不回到原起始点的导线，称为支导 线。如图7-5, B为已知控制点，oba为已知方向，1、 2为支导线点。图7-5支导线1、导线测量的等级与技术要求表7-3

3、经纬仪导线的主要技术要求等级图 例 测比尺附合导线长度/ m平均边长/ m往返丈量差相对误差测角中误差/导线全长相对闭合差测回数方位角闭 合差/DJ2DJ6级2 500250< 1/20000<± 5< 1/1000024< ± 1Z n级1 800180< 1/15000<± 8< 1/700013< ± 16P n级1 200120< 1/10000<± 12< 1/500012W 士 24P n1； 500500751： 10001 0001101： 20002 00018

4、0图根< 1/2000注：n为测站数表7-4光电测距导线的主要技术要求等级测图比例尺附合导线长度/ m平均边长/ m测距中误差/ mm测角中误差/导线全长相对闭合差测回数方位角闭合差 口差/DJ2DJ6级3 600300<± 15<± 5< 1/1400024< ± 1点级2 400200<± 15<± 8< 1/1000013W ± 16 n级1 500120<± 15<± 12< 1/600012< ± 24 n1； 500900

5、80图根1： 10001 800150< 1/40001J-W ± 4W n1： 20003 000250注：n为测站数三、导线测量的外业工作1导线的布设在选点前，应先收集测区已有地形图和已有高级 控制点的成果资料，将控制点展绘在原有地形图上， 然后在地形图上拟定导线布设方案， 最后到野外踏勘， 核对、修改、落实导线点的位置，并建立标志。选点时应注意下列事项：（1）相邻点间应相互通视良好， 地势平坦， 便于 测角和量距。（2）点位应选在土质坚实， 便于安置仪器和保存标志的地方。（3）导线点应选在视野开阔的地方， 便于碎部测4）导线边长应大致相等， 其平均边长应符合表7-3所示。

6、(5)导线点应有足够的密度，分布均匀，便于控制整个测区。建立标志(1)临时性标志 导线点位置选定后，要在每一点位上打一个木桩，在桩顶钉一小钉，作为点的标志，如图6-6所示。也可在水泥地面上用红漆划圈6-石临时性标志圆，圆内点一小点，作为临时标志。(2)永久性标志 需要长期保存的导线点应埋设混凝土桩，如图6-7所示。桩顶嵌入带“+”字的图6-7永久性标志 注：趴r视理设躁度而定。金属标志，作为永久性标志。导线点应统一编号。为了便于寻找，应量出导线点与附近明显地物的距离，绘出草图，注明尺寸,该图称为“点之记；如图6-8所示。2、测角及其精度的评定导线转折角的测量一般采用测回法观测。在附合 导线中一

7、般测左角；在闭合导线中，一般测内角；对 于支导线，应分别观测左、右角。不同等级导线的测 角技术要求详见表7-3。图根导线，一般用DJ6经纬仪 测一测回，当盘左、盘右两半测回角值的较差不超过 ±40时，取其平均值。3、量距工作及其精度评定导线边长可用钢尺直接丈量，或用光电测距仪直接测定。用钢尺丈量时，选用检定过的 30m或50m的钢尺，导线边长应往返丈量各一次，往返丈量相对误差应满足表 7-3 的要求。用光电测距仪测量时，要同时观测竖直角，供倾斜改正之用。四、导线测量的内业工作导线测量内业计算的目的就是计算各导线点的平 面坐标 x、 y。计算之前，应先全面检查导线测量外业记录、数 据是

8、否齐全，有无记错、算错，成果是否符合精度要 求，起算数据是否准确。然后绘制计算略图，将各项 数据注在图上的相应位置，如图 6-11 所示。（一）坐标计算的基本公式1坐标正算精品文档精品文档根据直线起点的坐标、直线长度及其坐标方位角 计算直线终点的坐标，称为坐标正算。如图6-10所示, 已知直线AB起点A的坐标为（xa，yA），AB边的边 长及坐标方位角分别为Dab和«ab,需计算直线终点E 的坐标。直线两端点A、B的坐标值之差，称为坐标增量， 用 &AB、“（AB表示。由图6-10可看出坐标增量的计 算公式为：xab = xe - Xa = Dab cos abyAB = y

9、B yA 二 Dab sin ab（ 6-1）根据式（6-1）计算坐标增量时，sin和cos函数 值随着a角所在象限而有正负之分，因此算得的坐标 增量同样具有正、负号。坐标增量正、负号的规律如表6-5所示。表6-5坐标增量正、负号的规律象限坐标方位角aAxI0i 90?+901180?+m180?270?IV270?360?+则B点坐标的计算公式为:Xb =XaXab=xADAB cos AByB 二目AyAB二目ADAB sin AB（ 6-2）例6-1 已知AB边的边长及坐标方位角为Dab 二 13562m，ab = 80 36 54，若 a 点的坐标为Xa = 43556m，X 6588

10、2m，试计算终点B的坐标。解根据式（6-2 ）得xB 二 xA DAB cos ab 二 435.56m 135.62m cos80 36 54 = 457. yB = yA Dab sin ab = 65882m 135.62m sin80 36 54 = 792.6根据直线起点和终点的坐标，计算直线的边长和 坐标方位角，称为坐标反算。如图6-10所示，已知直 线AB两端点的坐标分别为（xa，y）和（xb，yB）, 则直线边长Dab和坐标方位角的计算公式为：Dab 二xAb Mb（ 6-3）卜yABab = arctan Axab（6-4）应该注意的是坐标方位角的角值范围在01360?间，而

11、arctan函数的角值范围在一904+ 90?、可，两 者是不一致的。按式（6-4）计算坐标方位角时，计算 出的是象限角，因此，应根据坐标增量Ax、亀的正、负号，按表6-5决定其所在象限，再把象限角换算成 相应的坐标方位角。例6-2 已知A、两点的坐标分别为精品文档xA 二 342.99m， yA 二 81429m， xB 二 304.50m， yB 二 525.72m试计算AB的边长及坐标方位角解计算A、两点的坐标增量xAb = xB xA = 304.50m 34299m = 3849myAB = yB yA = 525.72m 814.29m = 288.57m根据式（6-3）和式（6-

12、4）得Dab 二xAbyAB 二（38.49m）2 （ 28857m）2 二 291.13m精品文档AB = arctan二 arctan _ 288.57m262 24 09xAb38.49 m1、闭合导线的坐标计算现以图6-11所注的数据为例（该例为图根导线），结合“闭合导线坐标计算表”的使用，说明闭合导线坐标计算的步骤。335 ° 24 00x1 = 500.00myi = 500.00m图6-11闭合导线略图将校核过的外业观测数据及起算数据填入“闭合导线坐标计算表”中，见表6-6,起算数据用单线标明2 角度闭合差的计算与调整(1) 计算角度闭合差如图6-11所示，n边形闭合导

13、线内角和的理论值为：(6-5)th = (n2)180式中n导线边数或转折角数由于观测水平角不可避免地含有误差，致使实测的内角之和m不等于理论值th，两者之差，称为角度闭合差，用f表示，即(6-6)f = m th" m (n 2) 180(2) 计算角度闭合差的容许值角度闭合差的大小反映了水平角观测的质量。各级导线角度闭合差 的容许值fg见表6-3和表6-4,其中图根导线角度闭合差的容许值f中的计算公式为：精品文档精品文档f p 60 n(6-7)如果I f I >1 fPp，说明所测水平角不符合要求，应对水平角重新检查或重测。如果|邛|< fPp ,说明所测水平角符合

14、要求，可对 所测水平角进行调整。(3) 计算水平角改正数如角度闭合差不超过 角度闭合差的容许值，则将角度闭合差反符号平均分 配到各观测水平角中，也就是每个水平角加相同的改 正数v(，Vp的计算公式为：fpVn(6-8)计算检核：水平角改正数之和应与角度闭合差大小 相等符号相反，即' V f精品文档精品文档（4）计算改正后的水平角改正后的水平角B改等于所测水平角加上水平角改正数i改 i v（6-9）计算检核：改正后的闭合导线内角之和应为（n2）X180?本例为 540?本例中巾、f中的计算见表6-5辅助计算栏，水平角的改正数和改正后的水平角见表 6-6第3、4栏。3 推算各边的坐标方位角

15、根据起始边的已知坐标方位角及改正后的水平 角，按式（4-18）和式（4-19）推算其它各导线边的 坐标方位角。本例观测左角，按式（4-6 p59 ）推算出导线各 边的坐标方位角，填入表6-6的第五栏内。计算检核：最后推算出起始边坐标方位角，它应 与原有的起始边已知坐标方位角相等，否则应重新检查计算。4.坐标增量的计算及其闭合差的调整（1） 计算坐标增量根据已推算出的导线各边的坐标方位角和相应边的边长，按式（6-1）计算各边 的坐标增量。例如，导线边1-2的坐标增量为：x12 = D12cos 12 = 201.60m cos335 24 0183.30m人 y12 = D12sin 12 =

16、201.60m sin335 2400""=83.92m用同样的方法，计算出其它各边的坐标增量值，填入表6-6的第7、8两栏的相应格内。（2） 计算坐标增量闭合差如图6-12a所示，闭合导线，纵、横坐标增量代数和的理论值应为零，即xth = 0yth =0（ 6-10）y图6-12坐标增量闭合差实际上由于导线边长测量误差和角度闭合差调整后的残余误差，使得实际计算所得的Xm、ym不等于零，从而产生纵坐标增量闭合差Wx和横坐标增量闭合差Wy，即卩Wx 八xmWy 八 ym（ 6-11）（3）计算导线全长闭合差 Wd和导线全长相对闭 合差Wk 从图6-12b可以看出，由于坐标增量

17、闭合 差Wx、Wy的存在，使导线不能闭合，1-1 之长度Wd称为导线全长闭合差，并用下式计算/ 2 2Wd= Wx Wy( 6-12)仅从Wd值的大小还不能说明导线测量的精度， 衡量导线测量的精度还应该考虑到导线的总长。将 Wd与导线全长 相比，以分子为1的分数表示，称 为导线全长相对闭合差Wk,即心皿=1K D D/wd(6-13)以导线全长相对闭合差Wk来衡量导线测量的精 度, Wk的分母越大，精度越高。不同等级的导线，其 导线全长相对闭合差的容许值 Wkp参见表6-3和表 6-4，图根导线的Wkp为1/2 000。如果Wk> Wkp ,说明成果不合格，此时应对导线 的内业计算和外业

18、工作进行检查，必要时须重测。如果Wk<Wkp,说明测量成果符合精度要求，可以进行调整。本例中Wx、Wy、Wd及Wk的计算见表6-6辅助计算栏。(4) 调整坐标标增量闭合差调整的原则是将Wx、Wy反号，并按与边长成正比的原则，分配到各 边对应的纵、横坐标增量中去。以Vxi、Vyi分别表示第 i边的纵、横坐标增量改正数，即精品文档VxiVyi 二WxDWyD1DiDi(6-14)本例中导线边1-2的坐标增量改正数为:Wx- 030 mvx D12201.60m 八 005m12 D1137.80mWy0.09 mvyD12201.60m 二 0.02my12D 121137.80m用同样的方

19、法，计算出其它各导线边的纵、横坐标增量改正数，填入表6-6的第7、8栏坐标增量值相 应方格的上方。计算检核：纵、横坐标增量改正数之和应满足下 式Vx Wxvy Wy（6-15）（5）计算改正后的坐标增量各边坐标增量计算值加上相应的改正数，即得各边的改正后的坐标增 量。Xi 改二 Xj vxiyi改yi Vyi（ 6-16）本例中导线边1-2改正后的坐标增量为：也 x12改二 ° x12 十 vXl2 =十 18330m 十 °05m = + 183.35m y12改二 y12 Vy12 = 8392m 0.02m = 8390m 用同样的方法，计算出其它各导线边的改正后坐

20、标增量，填入表6-6的第9、10栏内。计算检核：改正后纵、横坐标增量之代数和应分另U为零。5 计算各导线点的坐标根据起始点1的已知坐标和改正后各导线边的坐标增量，按下式依次推算出各导线点的坐标:Xi 二 Xi_iXi_i改(6-17)比二 yi iyi i 改将推算出的各导线点坐标，填入表6-6中的第11、12栏内。最后还应再次推算起始点 1的坐标，其值应 与原有的已知值相等，以作为计算检核。表6-6 闭合导线坐标计算表占八、号观测角（左角）改正数改正后角值坐标方 位角a距离D/ m增量计算值改正后增量坐标值4=2+3108° 2718'-10108° 270833

21、5° 24201.6084° 10 '81-1084° 10 '8263° 510 08263.40135° 4911'-10135° 4901168° 01 '16241.0090° 07'10 1090° 06'1123° 5(5仃200.40121° 2702'-10121° 265233° 57''8231.40335° 24'00540° 00'-5

22、0540° 000Ax/ mAy/ mAx/ mAy/ mx/ my/ m占八、号101112+5 +183.30+2 -83.92+7-28.21+2-261.89+7-235.75+2 +50.C 2+1-111.5+166 946+6 +191.951137.80-0.30+183.35-83.90500.00500.00-28.14-2：8-235.68+50.04-111.5+166.4+2+12924+192.0147+129.26683.35655.21419.53307.99416.10154.23204.27370.74500.00500.00-0.90辅助计算&#

23、39; F = 540 00 50 Wy 八 一 -0.09mWx 八xm = -0.30m- )i1 22Wd 二 wX wy = 0.31mf ： = 50' th 二 540 00 00WK0.311137.803600 WKP12000f p -6°5_134fB v f0P二附合导线坐标计算附合导线的坐标计算与闭合导线的坐标计算基本 相同，仅在角度闭合差的计算与坐标增量闭合差的计 算方面稍有差别。1角度闭合差的计算与调整(1)计算角度闭合差如图6-13所示，根据起始边AB的坐标方位角：ab及观测的各右角，按式(4-19)推算CD边的坐标方位角° cdB1

24、= AB 180- b图6-13附合导线略图23 = 12 180 - 234 = 23 1 80 - 3)CD =341 80- CCD = ： AB 5180 - ' m写成一般公式为：fi n= 0 n 18 0' R( 6-18)若观测左角，则按下式计算：fin = 0 n 180 ' L( 6-佃)附合导线的角度闭合差f为：f = fin - : fin(6-20)(2)调整角度闭合差当角度闭合差在容许范 围内，如果观测的是左角，则将角度闭合差反号平均 分配到各左角上；如果观测的是右角，则将角度闭合 差同号平均分配到各右角上。2.坐标增量闭合差的计算附合导线的

25、坐标增量代数和的理论值应等于终、始两点的已知坐标值之差，即'Xth 二 Xfin 一 X0'yth 二 yfi n yo（6-21）纵、横坐标增量闭合差为：Wx 八X 八"th 八 “一 (Xfin 一 X0)(6-22)Wy八目一血八y (yfi n yo)图6-13所示附合导线坐标计算，见表6-7表6-7附合导线坐标计算表占八、号观测角（右角）改 正 数改正角坐标方位 角a距离D/ m增量计算 值改正后增量坐标值占八、号A x/ mA y/ mA x/ mA y/ mx/ my/ m1234=2+35678910111213A236 °4A205

26、76;6一205 °36，28837.B13536.，48，35211° 07'125.+ 42一一8654B一107.64.8153361290 °012290 °0107.273772.64.81429.59，54，4231711100 °798.7一+2202 °7一202 °6'116+ 3一217.897.11869.，0813，5517.9+97.1290411.708122一 2+77° 40'114.+ 4一+30.9141.11167 °1167 °21

27、1663+30.313141.2227442.011.，56，4388396208一 2+90° 18 '116.+ 3一一+116.11175 °31175 °313344一0.60413116.442442.127.，25'120.63440250+ 5一 3+94 47 '156.一一+13.0155.11214 °09214 °092125C1313.0155.7067429.283.，33，20C50021760° 38'D01D11+641.256 °0777256 °0

28、6AA108.445.7107.445.，44，25440348463m - -108.03' % 二 445.74°Cd =°ab +6沃18°° 送 0R =6°。36鼻4"；CD 一 CD =1 17辅 助 计 算-)Xc - Xb = -107.84-)yc - y 445.63f ：p 二-6°6二-147Wx = -°.19mWK=°K 641.442爲 WKPWy =°.11mfD = W： W： = °.22m12°°°、支导线的坐标计算支导线中没有检核条件，因此没有闭合差产生， 导线转折角和计算的坐标增量均不需要进行改正。支 导线的计算步骤为：1根据观测的转折角推算各边的坐标方位角。2根据各边坐标方位角和边长计算坐标增量。3根据各边的坐标增量推算各点的坐标。