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1、当声波碰到室内某一界面后（如天花、墙），一部分声能被反射，一部分被吸收（主要是转化成热能），一部分穿透到另一空间。透射系数：a T=反射系数：Ery 二一Eq吸声系数：-_ Sr Ea + Ei& = 1一尸=1一一=Eo Ea声压和声强有密切的关系，在自由声场中，测得声压和已知测点到声源的距离, 就可计算出该测点之声强和声源的声功率。P-疽效声压N/ZP应岛-空气密度K g /m3C-空气中的声速，m/s胪-介质的特性阻抗，在2 0+C 其值为41 了声压级Lp取参考声压为Po=2*10-5N/m2为基准声压，任一声压 P的Lp为:0 二听觉下限：能量提高100倍的听觉上限：p=2*
2、10-5N/m2为 OdBP=2*10-3N/m2为 20dBP=20N/m2为120dB1、声压级Lp取参考声压为Po=2*10-5N/m2为基准声压，任一声压 P的Lp为:PZ = 201ogIO(rfS)Po听觉下限：能量提高100倍的听觉上限：p=2*10-5N/m2为 0dBP=2*10-3N/m2为 20dBP=20N/m2为120dB2、声功率级Lw取Wo为10-12W,基准声功率级任一声功率 W的声功率级Lw为:WWo3、声强级:I产討为基准声强L = 10Zg£ dE3、声压级的叠加10dB+10dB=? 0dB+0dB=?0dB+10dB=?答案分别是：13dB,
3、3dB,10dB.几个声源同时作用时，某点的声能是各个声源贡献的能量的代数和。因此其声 压是各声源贡献的声压平方和的开根号。即：Z 二 2 咙 E+10 範 dB声压级为:= 20/g + 10w (dB) £声压级的叠加?两个数值相等的声压级叠加后，总声压级只比原来增加3dB,而不是增加一倍这个结论对于声强级和声功率级同样适用。G = 201og1() £ (血)Po?此外，两个声压级分别为不同的值时，其总的声压级为声压级分别为乙和L殳抵“为） 总声压级为；弓=纭+10花 1 + 10 10 dB两个声强级获声功率级的叠加公式与上式相同在建筑声学中，频带划分的方式通常不是
4、在线性标度的频率轴上等距离的划分 频带，而是以各频率的频程数 n都相等来划分。亘乜11为正整数或分数。/i丼二1时，称为一个倍频程；并二1/対.称为1 倍频程。声波在室内的反射与几何声学321 反射界面的平均吸声系数（1）吸声系数：用以表征材料和结构吸声能力的基本参量通常采用吸声系数, 以a表示，定义式：当E厂耳入射声能全部被反射，=如果Ey = 0,入射声能全部被吸收，x K理论上讲，G值是在0和1之间。G越大，吸声能力越大。 = 0混响室界面全反射，声能在声音停止后，无限时间存在。0 < <1普通厅堂房间 等界面部分反射，声能在声音停止后，经过多次反 射吸收，能量逐渐下降。就=
5、1消声室界面全吸收，声能在声音停止后，完全没有任何 反射吸收，在接触界面后，声能立即消失。材料和结构的吸声特性和声波入射角度有关声波垂直入射到材料和结构表面的吸声系数，成为垂直入射（正入射）吸声系数”用陽来表示这种入射条件可在驻波管中实现。其吸声系数的大小可通 过驻波管法来测定。当声波斜向入射时，入射角度为9，这是的吸声系数称为 斜入射吸声系数， 巾匕。建筑声环境中，出现垂直入射和斜入射的情况较少，而普遍情况是声波从各个方 向同时入射到材料和结构表面，如果入射声波在半空间中均匀分布，即入射角9在0°到90°之间均匀分布 ，则称这种入射情况为无规则入射”或扩散 入射”这时材料
6、和结构的吸声系数称为 无规则吸声系数”获扩散吸声系数” 巾r这种入射条件是一种理想的假设条件 ，在混响室内可以较好的接近这种条件，通常也是在混响室内测定 扩散吸声系数”某一种材料和结构对于不同频率的声波有不同的吸声系数。工程上通常采用125，250, 500, 1000, 2000, 4000 Hz六个频率的吸声系数来表示某一种材料和结构的吸声频率特性 。有时也把250, 500, 1000, 2000Hz四个频率吸声系 数的算术平均值（取为0.05的整数倍）称为 降噪系数”（NRC，用在吸声降噪 时粗略的比较和选择吸声材料。2）吸声量：用以表征某个具体吸声构件的实际吸声效果的量，它和构件的尺
7、寸 大小有关，对于建筑空间的围蔽结构，吸声量 A是：A-axS n?S-围蔽结构的面积/G材料的吸声系数伊I： 一面墙的面积为刃 某个频率（如WOHz）的 吸声系数为02则该墙的 吸声量（在刃OHz）是如一个房间由n面墙（包括顶棚和地面）：各自的面积为目屁鸟，和各自的吸声系数是夠如舛 则此房间的总吸芦量是川二爲说+鸟砌+&%二为$爲於i-L对于在声场中的人（如观众）和物（如座椅）、或空间吸声体，其面积很难确定， 表征它们的吸声特性，有时不用吸声系数，而直接用单个人或物的吸声量。当房 间中有若干个人或物时，他（它）们的吸声量是用 数量乘个体吸声量，然后再把 结构纳入房间总的吸声量中。房间
8、的平均吸声系数：房间的总吸声量和房间界面面积的比值：混响时间 Reverberation Time （ RT ）混响和混响时间是室内声学中最为重要和最基本的概念。混响，是指声源停止发声后，在声场中还存在着来自各个界面的迟到的反射声 形成的声音的 残留”现象。这种残留现象的长短以混响时间来表示 。3.3.1什么是混响时间？衰减过程即为混响时间，室内总吸声量越大，衰减越快，室容积越大，衰减越 慢。室内声场达到稳态后，声源突然停止发声，室内声压级将按线性规律衰减。衰减60dB所经历的时间叫混响时间T60，单位S。实际的混响衰减曲线。由于衰减量程及本底噪声的干扰，造成很难在 60dB内都有良好的衰减曲
9、线，因此有时取 T30或T20代替T60。3.3.2 赛宾（Sabine）公式赛宾是美国物理学家，他发现混响时间近似与房间体积成正比，与房间总吸声量成反比，并提出了混响时间经验计算公式 一一赛宾公式。赛宾公式适用于：型02厶二丄空闵-每种材料的吸声系数，包-每种材料的表面积； 人厂室内（家具、人等）难于确定表面积的物体单个吸声量。3.3.3 伊林（Eyring）公式在室内总吸声量较小（吸声系数小于0.2）、混响时间较长的情况下，有赛宾的混响时间计算公式求出的数值与实际测量值相当一致，而在室内总吸声量较大、混响时间较短的情况下，计算值与实测值不符。在室内表面的平均吸声系数较大（大于0.2）时，只
10、能用伊林公式计算室内的混响时T_ 0-16F助(1_劲(S)式中室的容积，泌S“室內总表面积，逢-室內表面平均吸声系数 利用伊林公式计算混响时间时，在吸声量的计算上也应考虑两部分 （1） 室内表面的吸声量（2）观众厅内观众和座椅的吸声量（有两种计算方 法：一种是观众或座椅的个数乘其单个吸声量；二种是按观众或座椅所 占的面积乘以单位面积的相应吸声量。333 伊林（Eyring）公式（伊林-努特生公式）赛宾公式和伊林公式只考虑了室内表面的吸收作用，对于频率较高的声音（一般为2000Hz以上），当房间较大时，在传播过程中，空气也将产生很大的吸收。这种吸收主要决定于空气的相对湿度，其次是温度的影响。在
11、计算混响时间时， 考虑空气的吸收：4m:空气吸收系数，空气吸收=4mV当频率取=2KHz时，一般地，4m与 湿度温度有关，通常取相对湿度60%,温度20C时，其值见下表：计算RT时，一般取125、250、500、1K 2K、4K六个倍频程中心频率，求出各个频带的混响时间4M值（室内温度20度）空气吸收系数频率（Hz）湿度室内相对30%40%50%60%20.00.010.00.0000120100940.00.020.00.0000389242260.00.060.00.03008425043334混响时间计算的不确定性 室内条件与原公式假设条件（一、声场是一个完整的空间；二、声场是完全扩散
12、的）并不完全一致。1）室内吸声分布不均匀；2） 室内形状，高宽比例过大，造成声场分布不均匀，扩散不完全计算用 材料的吸声系数与实际情况有误差，一般误差在 10%15%计算RT的意义：1）控制性”地指导材料的选择与布置。2）预测建筑厅堂室内的声学效果3）分析现有的音质问题3.4室内声压级计算及混响半径（一）当室内声源声功率一定时，稳态时，在室内距离为r的某点声压级可以计算，室内稳态声压级的计算公式为： 公式前提:1）点声源2）连续发声3）声场分布均匀(Q 4、 L =10ZgJ7+10Zg - + - +120 pR)(Q 4 = Lw+10/g -一 +- dB4jt r R)式中：w-声源的声功率，W；L-声源的声功率级，r离声源的距离，tn,R_房间常数，K =泌1-茂茂-室内平均吸声系数匚S-室内总表面积，m.Q-扌旨向性因数，取值为1工、4、&S = 101gJF + 101g(2 +4*少 + lOlg(卫尸土廖4t于RQ-是指向因数，其取值见下表: