光学信息处理实验（Word）.doc

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1、1 / 19光学信息处理实验光学信息处理实验阿贝成像与空间滤波实验阿贝成像与空间滤波实验.1调制调制.4光栅自成像实验光栅自成像实验.7马赫马赫泽德干涉仪泽德干涉仪.9阿贝成像与空间滤波实验阿贝成像与空间滤波实验光学信息处理是在上世纪中叶发展起来的一门新兴学科， 1948 年首次提出全息术，1955 年建立光学传递函数的概念，1960 年诞生了强相干光激光，这是近代光学发展历史上的三件大事。而光学信息处理的起源，可以追溯到阿贝的二次成像理论的提出和空间滤波技术的兴起。空间滤波的目的是通过有意识地改变像的频谱，使像产生所希望地变换。光学信息处理则是一个更为广阔地领域，它主要是用光学方法实现对输入

2、信息的各种变换或处理。阿贝于 1893 年，波特于 1906 年为验证这一理论所作的实验，说明了成像质量与系统传递的空间频谱之间的关系。实验目的实验目的频谱滤波实验是信息光学中最典型的实验，通过对频谱的观察和动手完成阿贝波特实验（方向滤波） ，高通滤波、低通滤波实验，可加深对傅立叶信息光学中的空间频率、空间频谱、空间滤波和阿贝成像原理的理解和认识。首先，叙述一下实验原理。实验原理实验原理阿贝认为在相干的平行光照明下，透镜的成像可以分为两步，第一步是平行光透过物体后产生的衍射光，经透镜后在其后焦面上形成衍射图样。第二步是这些衍射图上的每一点可以看作是相干的次波源，这些次波源发出的光在像平面上相干

3、叠加，形成物体的几何像。成像的这两步，从频谱分析的观点来看，本质上就是两次傅立叶变换，如果物光的复振幅分布是 g(x0,y0),可以证明在物镜后焦面上的复振幅分布是 g(x0,y0)的傅立叶变换),(G（只要令；为波长， 为透镜的焦距） 。所以第一步就是将),(yxffffffyx,物光场分布变换为空间频率分布，衍射图所在的后焦面称频谱面（简称谱面或者傅氏面） 。第二步是将谱面上的空间频率分布作逆傅氏变换还原成为物的像（空间分布） 。按照频谱分析理论，谱面上的每一点均有以下四点明确的物理意义。第一点：谱面上任一光点对应着物面上的一个空间频率分布。第二点：光点离谱面中心的距离标志着物面上该频率成

4、分的高低，离中心远的点代表物面上的高频成分，反映物的细节部分。靠近中心的点，代表物面的低频成分，反映物的粗轮廓，中心亮点是 0 级衍射即零频，她不包含任何物的信息，所以反映在像面上呈现均匀的光斑而不能成像。第三点：光点的方向是指出物平面上该频率成分的方向，例如横向的谱点表示物面有纵向栅缝。第四点：光点的强弱则显示物面上该频率成分的幅度大小。如果在谱面上人为的插上一些滤波器（吸收板可移相板）以改变谱面上的光场分布，就可以根据需要改变像面上的光场分布，这就叫空间滤波。最简单的滤波器就是一些特种形状的光阑。把这种光阑放在谱面上，使一部分频率分量能通过而挡住其它的频率分量，从而使像平面上的图像中某部分

5、频率得到相对加强或者减弱，以达到改善图像质量的目的。常用的滤波方法有如下这些。1低通滤波低通滤波目的是滤去高频成分，保留低频成分，由于低频成分集中在谱面的光轴（中心）附近，高频成分落在远离中心的地方，所以，低通滤波器就是一个圆孔。图像的精细结构及突变部分主要由高频成分起作用，所以经过低通滤波器滤波后图像的精细结构将消失，黑白突变处也变的模糊。2高通滤波。高通滤波目的是滤去低频成分而让高频成分通过，滤波器形状是一个圆屏。其结果正好与前面的低通滤波相反，是使物的细节及边缘清晰。3方向滤波（波特实验） 。只让某一方向(如横向)的频率成分通过，则像面上将突出了物的纵向线条。这种滤波器呈狭缝状。实验仪器

6、实验仪器 P2 L2 P1 L1 O L E 激光器 M Cf f f fL：准直透镜 O：物（光栅） L2、L1：付里叶变换透镜 P1：频谱面P2：像平面 M：全反射镜 C：扩束镜 E：光栅图1 实验装置光路图物面 O 处可放置透射的一维光栅和正交光栅（网格） ，谱面处放各种滤波器（形状不同的光阑，狭缝等） 。按图 1 调节光路，使激光束经过 C、L 扩束后准直后，形成大截面的平行光照在物面上，移动 L1使像面 P2上得到一个放大的实像，并使谱面的衍射图适于各种滤波器的大小，以便于滤波处理。例如当时，则可选光栅常数；mmf250mmd1 . 0像面（x，y）可以放得比较远一些，能获得较大的放

7、大倍数，以便看到光栅清晰放大的像。首先，观察空间滤波的现象。物面上放置一维光栅，光栅条纹沿铅直方向，频谱面上可以看到水平排列的等间距衍射光点如图 2（a）所示，中间最亮的点为 0 级衍射，两侧分别为，级衍射点。像面上可以看到黑白相间且界线明显的光栅像。2, 1实验步骤实验步骤一在频谱面上可以放一个可调狭缝，逐步缩小狭缝，使只有 0 级，级衍射通过，1如图 2（b）。像面上光栅像变为正弦形，光栅间距不变。但明暗条纹之间是逐步渐变的。二进一步缩小狭缝，仅使 0 级衍射通过，如图 2（c） ，这时像面上虽然有亮斑，但不出现光栅像。三在谱面上加上光阑，使 0 级，级通过，如图 2（d） ，则像面上的光

8、栅像的空2间频率加倍。四用光阑挡去 0 级衍射而使其它衍射光通过，如图 2.2（e） ，则像面上发生反衬度的半反转，即原来的暗条纹的中间出现细亮线，而原来的亮条纹仍然是亮的。（a）（b）（c）（d）（e）图 2 空间滤波调制调制调制彩色合成概况调制彩色合成概况阿贝成像理论，成功地提出了“频域”概念，以及二次成像过程。调制彩色合成（分光滤波）是阿贝成像基本原理的应用，是基于改变频谱，从而获得需要的像，即将原始像变换成按一定角度的光栅调制像，将该调制像置于光路中，当用白光照明后进行适当的空间滤波处理，实现假彩色编码，从而得到彩色的输出像；当使用单色光照明，则在像平面上各部分呈现不同的灰度，得到有着

9、明暗变化的输出像。调制彩色合成原理调制彩色合成原理 调制就是以不同取向的光栅，调制物平面的不同部位，经过空间滤波以后，使像平面上各相应部位呈现不同的色彩。这里物平面上放置的是用全息照相方法制作的一个 调制图像（调制板） ，即由不同取向的光栅组成的图像，例如图 1 所示图中的大地（草地） 、房子、天空分别由三个不同取向的光栅组成，这里三个光栅取向各相差。060图 1 调制板 图 2 调制彩色合成原理图光源 I 经透镜扩束为平行光束照射物（ 调制板） ，经透镜在上呈现频谱，1P1L2P即为频谱面，也为滤波面，再经过成像透镜，将物成像在上。这时在平面上可2P2L3P2P以看到光栅的彩色衍射图，如图3

10、 所示： 图 3调制彩色合成频谱三个不同取向的衍射极大值是相应于不同取向的光栅，也就是分别相应于图像中的天空、房子和草地，此时这些衍射极大值除了零级以外都有色散，波长短的蓝光具有较小的衍射角，其次为绿光，而红光的衍射角最大。通过在面上对相应像的光的频谱操作，就会在屏上出现所想要物的彩色像，如：2P蓝天、红房、绿草地的彩色图像，如图所示： 像像 图 2.6 调制彩色合成成像2.3 空间滤波空间滤波典型的三透镜滤波系统如图 2.7 所示： 图 2.7 三透镜系统蓝天蓝天红房子红房子绿草地绿草地两次傅立叶变换的任务各由一个透镜承担。两透镜之间的距离是两透镜的焦距之和，系统的垂轴放大率等于两个透镜焦距

11、之比。有时为了简单起见，常取两者焦距相等，于是从输入平面到输出平面之间，各个元件相距 f,这种系统简称为4f 系统。若输入透明片置于平面上，其复振幅透过率为，用单位振幅的相1Pyxf,干平面波垂直照射，则在平面上得到物体的频谱；若在这个平面上放置滤2pfyfxF22,波器，令其振幅透过率正比于，则滤波器后方的广场分布等于两个22, yxtfyfxH22,函数相乘，即。这样，就在的后焦面上即输出平面上得到两fyfxHfyfxF2222,3L个函数乘积的傅立叶变换，在我们采用的反演坐标系下，输出平面光场的复振幅分布为：F=33, yxg1fyfxHfyfxF2222,3333,*,yxhyxf式中

12、：是物体的几何像；h 是 H 的逆傅立叶变换，称为滤波器的33, yxf11, yxf脉冲响应。从频域来看，系统改变了输入信息的空间频谱结构，这就是空间滤波或频域综合的含义；从空域来看，系统实现了输入信息与滤波器脉冲响应的卷积，完成了所期望的一种变换。实验原理实验原理图 4.2 调制彩色合成原理图图 4.2 中，、分别为物面、频谱面和像面，为准直透镜，和都为1P2P3PL1L2L变换透镜。实验步骤实验步骤白光点光源 I 通过透镜 L 准直后照射（物光栅，即 调制板） ，经过透镜在1P1L（液晶空间光滤波器）上呈现出彩色频谱，为实验中滤波器实现选频，往往是用一个纸板充当，在纸板上呈现颜色的相应部

13、位扎孔，从而达到滤波的作用；或者用一块熏黑的玻璃板充当滤波器，当需要什么颜色时，就在相应颜色部位用针尖抹去烟灰，从而“滤波”。通过一级频谱带滤波的作用，实现想得到最终像为蓝天、绿地、红房子。光栅自成像实验光栅自成像实验实实验目的验目的掌握光栅自成像原理，学习观察光栅自成像方法，了解学习光栅自成像应用，掌握干涉滤光片特性，学习通过观察光栅自成像确定光源的谱线宽度和测量相干长度。实验原理实验原理光栅自成像也称泰伯效应，它是一种不需透镜成像的过程。如图 1 所示，用单色平面波照射光栅，在光栅前后能多次成像，多次成像是等间距的，成在光栅前的像为虚像，成在光栅后的像是实像。设光栅的振幅透射系数为（1）1

14、11,0.50.5cos 2t x yx d式中 d 为光栅常数。如果单位振幅平面波垂直照明光栅，则刚刚透过光栅的光场为图 1 光栅自成像原理图（2）1111,E x yt x y被光栅调制的光场传播到菲涅耳衍射区在离光栅的距离为 z 的平面上，光11,E x y场的复振幅分布为（32211111,0.50.5cos 2exp2ikzeikE x yx dxxyydx dyi zz）式中作的变量代换，并由于积分1xx（4）21 211exp2ikyydyi zz则（3）式变为：（2111,exp2exp2exp2244ikzeE x yixdixdikz di zA5）其中：1 22exp2i

15、kz di z1 222exp2exp2exp2expixdikz di zix dizd1 222exp2exp2exp2expixdikz di zix dizd因此（5）式可化为：（6）20.50.5expcos 2Eizdx d上式中已略去括号前对强度分布没有影响的常数相位因子。可见正弦光栅菲涅耳exp ikz衍射的复振幅分布与光栅的振幅透射系数只相差一个与位置有关的相位因子。,E x yz实验装置实验装置图 2 光栅自成像实验装置图干涉滤光片（将光源发出的光变成单色光） 透镜 光栅 测微目镜实验步骤实验步骤(1)调节光路，经过滤光片后出射一束红光照射在透镜上，光束经透镜后变为平行光入

16、射到光栅上。(2)调节读数显微镜的位置，观察到清晰的条纹。(3)逐渐移动读数显微镜，逐渐拉远显微镜，条纹边的模糊，到了一定距离又出现清晰条纹。记录两次出现条纹时显微镜变化距离(4)逐渐移动读数显微镜，逐渐拉远显微镜，到了一定距离以后再不出现条纹了。 图 3 光栅像 图 4 光栅像强度变化曲线光栅到毛玻璃屏的轴向距离。正弦光栅菲涅耳衍射的复振幅分布148zmm与光栅的振幅透射系数只相差一个与位置 z 有关的相位因子。显然当, x yE 时，菲涅耳衍射的振幅分布与光栅的振幅透射系数完全相22zmd0, 1,.m 同，为光栅的自成像，满足式的自成像的距离 z 称为泰伯效应。条纹的光强度沿 x 轴方向

17、作余弦平方变化，变化曲线如图 4 所示。思考题思考题如何通过光栅自成像测量滤波器带宽和光源的相干长度，如何实现两光栅非接触获得莫尔条纹。马赫马赫泽德干涉仪泽德干涉仪一一 实验目的实验目的1 掌握马赫-泽德干涉原理与调整2 学会调整马赫-泽德干涉平行光的方法二二 实验原理实验原理1 干涉光路原理 马赫-泽德干涉仪是一种用分振幅法产生双光束以实现干涉的仪器。如图 1 所示，它主要由两块 50%的分束镜 BS1，BS2 和两块全反射镜 M1，M2 组成，四个反射面互相平行，中心光路构成一个平行四边形。扩束镜 C 和准直镜 L 共焦以后产生平行光。平行光射到BS1 上分成两束，这两束光经过 M2，M3

18、 反射在 BS2 上相遇产生干涉，在 BS2 后的白屏（或毛玻璃屏）P 上可观察到干涉条纹。如条纹太细可用显微镜接收。可以看到，此时的干涉条纹为等距直条纹。当改变两束光的夹角时，干涉条纹的间距会发生变化；当改变其中一束光的光程时，条纹对比度随之而变；当人为地制造一些震动时，干涉花样的清晰度将不能很好地保持。 图 1 马赫泽德干涉光路2 调整平行光的方法 以图 1 为例，在 M1 后面适当位置放入准直透镜 L，微调透镜 L 的 Z 轴方向微调旋钮（“旋转”旋钮及“俯仰”旋钮） ，使激光束垂直入射在 L 的光心上，实现共轴调整，此时可在L 前后看到一系列光点和激光束主光线在同一直线上，无一光点发生

19、偏离。在 L 和 M1 之间放入扩束镜 C，使 C 和 L 之间的距离大约为 C 和 L 的焦距之和，在 C 后放入一白屏，微调 C 的“旋钮”， “俯仰”旋钮，使扩束后在白屏上得一均匀的高斯斑并且使 C 和共周；沿光轴方向微调，改变和之间的距离，使扩束准直后的光斑在较长距离（几米）内不发生变化，即得到平行光。三三实验仪器：实验仪器：氦氖激光器M1,M2,M3:全反射镜C:扩束镜L:准直透镜BS1,BS2 0.5:0.5 分束镜P:白屏四四实验步骤：实验步骤：1 点燃激光器2 调平行光3 按光路搭接实验器件4 全光路调整五五实验内容实验内容1 在白屏上观察平行，等距的直条纹的间距，微调 M2

20、和 M3 的旋转旋钮改变两束光的夹角观察干涉条纹间距的变化情况，并分析原因。2 改变 M3 的位置实现改变干涉仪一臂的臂长，观察干涉条纹的对比度有什么变化，析光远的相干长度对干涉条纹的影响。3 用手轻轻按一下防震台面，或触摸一下台上的光学元件支座，观察干涉花样有什么变化，记录条纹恢复稳定所需的时间，可判断防震台的消震性能（一般应在 5 秒内恢复）。4 在防震台周围走动，跳跃，或用手在马赫泽德干涉光路的一臂中扰动空气，观察干涉花样清晰度的变化并测定条纹清晰度恢复所需的时间，可了解防震台的隔震性能（一般应在 3 秒内恢复） 。5 观察条纹在没有自身冲击和外界干扰的情况下，条纹漂移情况。一般说来，5

21、 分钟条纹漂移不超过一才合格。马赫马赫泽德干涉仪测定空气的折射率泽德干涉仪测定空气的折射率一一 实验目的：实验目的：学会用马赫-泽德干涉仪测定空气的折射率。二二 实验原理实验原理 本实验采用了如图 2 所示的马赫-泽德干涉仪,其原理是利用两束光干涉的方法测定空气的折射率。马赫-泽德干涉仪的干涉条纹稳定，不易受外界干扰，所以易分辨清楚。如果气室长度相同，马赫-泽德干涉仪条纹移动的数目 N 将比迈克尔逊干涉仪干涉条纹移动的数目 N 少一半，虽然理论上马赫-泽德干涉仪测量空气折射率的精度是迈克尔逊干涉仪精度一半，但马赫-泽德干涉仪光路长，实际充气管都很长，所以测量精度依然很高。三三实验仪器：实验仪器

22、：P1,P2 为分光板,M1,M2 为反射镜,L1 为扩束镜,L2 为准直透镜,用 He-Ne 激光作光源,在光路 I 中放置一气室,气室两端用圆形玻璃片密封,气室下方接一,个三通阀, 阀的一端接机械真空泵,另一端接针状放气管,为进行光程补偿,在光路 I 中加两块与气室玻璃窗厚度与材质皆相同的玻璃片，补偿色散。 干涉条纹屏补偿片针状放气管三通气室接机械真空泵图 2 马赫-泽德干涉仪测定气体折射率四四实验步骤：实验步骤：实验时,按其光路,调节各元件,使在屏上出现间距较宽(便于观察)的稳定干涉条纹,然后将气室抽成真空,设其光程差为 (为真空折射Ln00n率, L 为气室长度),再通过针阀使待测气体

23、缓慢进入气室,直到与抽空前大气压相同,这时气室这段光程由变为 nL(n 为空气的折射率),相应Ln0的条纹移动数目为 N,由光的干涉原理可知,移动一条干涉条纹,相当与光程差改变一个波长,于是得 (1)LNLnnL0 (2)LNnn0五五 实验结果实验结果实验要重复多次,每次对气室抽空应达 10- mmHg，真空度用真空计测量 (或用火花放2电器根据气体放电颜色判断),实验过程中室温应保持变化很小,通过针阀向气室充待气体时又非常缓慢,可认为实验是在等温条件下进行的,不考虑温度变化对折射率的影响,把各相关量计算代入公式(2)。把实验测得空气折射率的平均值与实际值 1.0002917（=632.8nm）比较，计算相对和绝对误差。一般实验的测量空气的折射率比的公认值（n=1.0002917）偏小，主要原因是由于气室内的真空度不够高，这样1,而使光程差变小，值偏小，另外 n=1.0002917 是指在0nN标准温度（0 C） 、标准压力（p=1.01310 Pa）和干燥空气条件下，本实验条件与上述的05条件不同。干涉条纹屏补偿片针状放气管三通气室接机械真空泵图 3 干涉条纹 友情提示：方案范本是经验性极强的领域，本范文无法思考和涵盖全面，供参考!最好找专业人士起草或审核后使用。