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2、向同性超导体的能隙方程。徐龙道、束正煌和王思慧在kBT1的扩散温度区域给出了完整而具体的超导态自由能表式，并用电子有效质量近似给出了各向异性超导体的完整能隙方程：$sum_mu=13frac12m_mu*(-ihbarnabla_mu-e*A_mu)2Delta(bbr)$ frac8(pik_BT)2N(0)7zeta(3)n_s*(0)(lnfracTT_c)Delta(bbr)$ sum_n=2oo(-1)nfrac25n(2n-3)!(2n)!$*fraczeta(2n-1)N(0)7zeta(3)n_s*(0)frac1(pik_BT)2n-4$times(1-frac122n-1)
3、|Delta(bbr)|2n-2Delta(bbr)=0$(1)$j_mu=frac1mu_0(nablatimesnablatimesbbA)mu$=-frac7zeta(3)n_s*(0)8(pik_BT)2$*fracihbare*2m_mu*Delta*(bbr)nabla_muDelta(bbr)$-Delta(bbr)nabla_muDelta*(bbr)$ frace*2m_mu*|Delta(bbr)|2Amu$(2)上二式是联立方程式，式中(2n-1)是RiemannZeta函数，ns*(0)和e*是库珀电子对在T=0K时的数密度和电荷，j*是平行主轴的超导电流密度和库珀对有效质量，0，kB和$hbar$分别是真空磁导率，玻尔兹曼常数和除以2的普朗克常数，N(0)是T=0K时的态密度。当m1*=m2*=m3*时就过渡到各向同性超导体的能隙方程，又若第一方程式只取至n=2为止，并在kBT中近似令T=Tc，则联立方程又过渡到TTc时的各向同性的戈尔柯夫能隙方程的形式。方程(1)，(2)的各向异性体现在各向异性的m*上。由查字典物理网独家提供磁场中的能隙方程物理中学百科，希望给大家提供帮助。