第八章电力系统防雷保护.doc

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1、第八章电力系统雷电防护本章分析输电线路、发电厂和变电所以及旋转电机的防雷保护原理及措施。 8-1 输电线路的防雷保护输电线路分布面积广,易受雷击,所以雷击是引起线路跳闸的主要起因。同时,雷击以后雷电波将沿输电线侵入变电所,给电力设备带来危害, 因此对线路防雷保护应予以充分重视和研究。根据过电压的形成过程,一般将线路发生的雷击过电压分为两种,一种是雷击线路附近地面, 由于电磁感应所引起的,称为感应雷过电压。另一种是雷击于线路引起的称为直击雷过电压。运行经验表明,直击雷过电压对高压电力系统的危害更为严重。输电线路的耐雷性能和所采用防雷措施的效果在工程计算中用耐雷水平和雷击跳闸率来衡量。耐雷水平是指

2、雷击线路时线路绝缘不发生闪络的最大雷电流幅值。线路的耐雷水平较高,就是防雷性能较好。雷击跳闸率是指折算为统一的条件下,因雷击而引起的线路跳闸的次数, 此统一条件规定为每年40个雷暴日和100km的线路长度。应该指出,由于雷电放电的复杂性,通过工程分析得到的计算结果可以作为衡量线路防雷性能的相对指标,而运行经验的积累和实施对策的分析则应是十分重视的。输电线路防雷一般采取下列措施 :1 .防止雷直击导线沿线架设避雷线,有时还要装避雷针与其配合。在某些情况下可改用电缆线路,使输电线路免受直接雷击。2 .防止雷击塔顶或避雷线后绝缘闪络输电线路的闪络是指雷击塔顶或避雷线时,使塔顶电位升高。为此,降低杆塔

3、的接地电阻,增大耦合系数,适当加强线路绝缘,在个别杆塔上采用线路型避雷器等,是提高线路耐雷水平,减少绝缘闪络的有效措施。3 .防止雷击闪络后转化为稳定的工频电弧当绝缘子串发生闪络后,应尽量使它不转化为稳定的工频电弧,不建立这一电弧,则线路就不会跳闸。适当增加绝缘子片数,减少绝缘子串上工频电场强度,电网中采用不接地或经消弧线圈接地方式,防止建立稳定的工频电弧。4 .防止线路中断供电可采用自动重合闸,或双回路、环网供电等措施,即使线路跳闸,也能不中断供电。上述四条原则,也称为线路防雷的四道防线,应用时必须根据具体情况实施。例如线路的电压等级,供电的重要程度,当地的雷电活动强弱, 已有的线路运行经验

4、等,进行技术与经济比较,最后做出因地制宜的保护措施。下面将介绍输电线路可能出现的过电压,并对输电线路进行耐雷性能分析计算。 一 、输电线路的感应雷过电压当雷击线路附近大地或击于塔顶但未发生反击时,由于电磁感应,输电线路上会产生感应雷过电压。以下将分析感应雷过电压的产生以及避雷线对感应雷过电压的屏蔽作用。1 .感应雷过电压的产生在雷云接近输电线路上空时,线路正处于雷击与先导通道和地面构成的电场中。由于静电感应,在导线表面电场强度E的切向分量Ex的驱动下,与雷云异号的正电荷被吸引到靠近先导通道的一段导线上排列成束缚电荷,而导线中负电荷则被排斥到导线两侧远方或结中性点逸入大地,或经中性点绝缘的线路泄

5、漏而逸入大地,如图8-1(a)所示。由于先导放电的发展速度远小于主放电的速度,上述电荷在导线中的移动较慢,由此引起的电流较小,相应的电压波可忽略不计,可见先导放电阶段,导线仍保持着原有电位。主放电开始以后,先导通道中的负电荷自下而上被迅速中和,由雷击所造成的静电场突然消失,于是输电线路上的束缚电荷就变成了自由电荷,所形成的电压波迅速向线路两侧传播。这种因先导通道中电荷突然中和而引起的感应过电压称为感应雷击过电压的静电分量,如图8-1(b)所示 。图 8-1 感应雷过电压形成示意图a 先导放电阶段 b 主放电阶段当发生主放电时,伴随着雷电流冲击波,在放电通道周围空间产生强大的脉冲磁场,它的磁通若

6、有与导线相交链的情况,就会在导线中感应出一定的电压, 称为感应雷击过电压的电磁分量。由于主放电通道与导线基本上是互相垂直的,所以电磁分量较小,通常只要考虑其静电分量。2 .无避雷线时的感应雷过电压根据理论分析与实测结果,有关规程建议,当雷击点与电力线路之间的水平距d65 m时,导线上的感应雷过电压的最大值为 (8-1)式中,I为雷电流幅值(kA);hc为导线对地的平均高度(m);d为雷击点与线路之间的水平距离(m) 。在用式(8-1)时,注意到雷击地面被击点的自接地电阻较大这一特点,所以最大雷电流幅值可采用进行估算。实测表明:感应雷过电压幅值一般不超过300400kV,这可能使35 k V及以

7、下水泥杆线路出现闪络事故。而对110kV及以上绝缘水平较高的线路,一般不会构成威胁。感应雷过电压的极性与雷云的极性相反,而相邻导线同时产生相同极性的感应雷过电压,因此相间不存在电位差,只存在引起对地闪络的可能,而如果两相或三相同时对地闪络,就会转化为相间闪络事故。在d50m以内的雷将被线路吸引而击中线路本身。当雷直击于导线以外的任何位置而不产生反击时,由于空中电磁场的变化,将会在导线上产生很高的感应雷过电压。研究指出,它与导线的平均高度成正比,当无避雷线时,对一般高度的线路可用下式计算感应雷过电压最大值。 （8-2）式中,a为感应过电压系数,单位kV/m,在数值上等于雷电流的时间陡度平均值,即

8、aI/ 2.6 (时间陡度单位为kV/s) 。3 .有避雷线时的感应雷过电压当导线上方挂有接地的避雷线时,由于先导电荷产生的电力线有一部分被避雷线截住, 即避雷线的屏蔽作用, 因而导线上感应的束缚电荷减少,相应的感应电压也减少。若设避雷线与导线一样未接地,其感应雷击过电压分别为 , ,但实际上避雷线是通过每杆塔接地的,其电位为零。这可以设想为在避雷线上又叠加了一个“”的感应电,它将在导线上产生一个耦合电压“”,这时导线上的实际感应雷过电压应为 （8-3）式中, k0为避雷线与导线间的几何耦合系数。可以看出,由于避雷线的屏蔽作用,导线上的感应雷击电压有所降低,降低的数值与k0值有关,线间距离越近

9、,k0值愈大,感应过电压值愈低。当计及电晕影响后,k0应按k=k0k1修正。 耦合系数的电晕校正系数 k1 线路电压等级/kV 2035 66110 154330 500 双避雷线 单避雷线 1.1 1.2 1.25 1.28 1.15 1.25 1.3 二、输电线路直击雷过电压现讨论输电线路的直击雷过电压,以中性点直接接地系统中有避雷线的线路为例进行分析,介绍避雷线对线路防直击雷的作用。其它线路的分析原则与上相同。雷直击于有避雷线线路的情况可分为三种,即雷击杆塔塔顶,雷击避雷线挡距中间和雷绕过避雷线击于导线称为“绕击”,如图8-2 所示。 图 8 -2 雷击有避雷线线路的几种情况 1 .雷击

10、杆塔塔顶时的过电压和耐雷水平 当雷击杆塔塔顶时,雷电流大部分流经被击杆塔及其接地电阻流入大地,小部分电流则经过避雷线由二两相邻杆塔入地。从雷击线路接地部分(避雷线、杆塔等)而引起绝缘子串闪络的角度来看,这是最严重的情况,产生的雷电过电压最高。雷击杆塔示意图及等值电路如图8 -3所示。 (a) (b) 图8-3 雷击杆塔示意图和等效电路由于一般杆塔不高,其接地电阻Ri较小,因而从接地点反射回来的电流波立即到达塔而 使入射电流加倍,因而注入线路的总电流即为雷电流i,而不是沿雷电通道波阻抗传播的入射电流。 因为避雷线有分流作用,所以流经杆塔的电流it将小于雷电流i,有 (8-4) 式中,称为杆塔分流

11、系数,值在0.860.92 的范围内,各种不同情况下的值可由表8-1 查得 。 表 8-1 一般长度挡距的线路杆塔分流系数值线路额定电压/kV 避雷线根数 110220330500121222 0.900.860.920.880.880.88 在工程计算中设雷电流为斜角平顶波,取波前时间T1 =2.6s ,则a =I/2.6,将杆塔总电感和避雷线以集中参数电感Lt 和 Lg 来代替, Ri 为杆塔冲击接地电阻,塔顶电位utop 可由下式计算 (8-5)以 代入式(8-5),则塔顶电位幅值为 (8-6) 无避雷线时, (8-7) 比较式(8-6 )与式(8-7)可知,由于避雷线的分流作用,降低了

12、雷击塔顶时塔顶的电位。 当塔顶电位为时,则与塔顶相连的避雷线上也将有相同的电位。由于避雷线与导线间的耦合作用,导线上将产生耦合电压k（k为考虑电晕影响的耦合系数）。 此外, 由于雷电流通道电磁场的作用,在导线上尚有感应过电压。前者与雷电流同极性,后者与雷电流反极性,所以导线电位的幅值为 （8-8）式中, 。 因此,线路绝缘子串上两端电压为塔顶电位和导线电位之差,可写为以式(8-6)及代入得 （8-9）几点说明:在计算线路绝缘子串两端电压时,为简化计,假定 各电压分量的幅值均在同一时刻出现; 没有计入系统工作电压; 绝缘上端电压用塔顶电位代表,忽略塔顶与横担间的电位差异; 将电压波沿避雷线传播而

13、在导线上产生的耦合电压波的耦合作用系数与避雷线对电压波的屏蔽作用而在导线上产生的感应雷过电压波的耦合作用系数视为同一k值处理。 当大于绝缘子串50 %冲击放电电压U50 % 时,绝缘子串将发生闪络,与这一临界条件相对应的雷电流幅值I显然就是这条线路雷击杆塔时的耐雷水平,即 ( 8-10 ) 无避雷线时的耐雷水平为 ( 8 -1 1 )比较式(8-10)与式(8-11)可知,有避雷线的线路耐雷水平有所提高。从式(8-10)可知,加强线路绝缘(即提高),增大耦合系数k,降低杆塔接地电阻等,都能提高线路耐雷水平。而工程实用中往往以降低和提高k值作为提高耐雷水平的主要途径。因为一般高度的杆塔,上的电压

14、降是塔顶电位的主要成分,减小,降低了塔顶电位,增大k值(如将单避雷线改为双避雷线、加强架空地线等),可减少绝缘子串上的电压和感应雷击过电压。2.雷击挡距中央避雷线时的过电压雷击于挡距中央的避雷线A点(如图8 -4所示),这是雷击于避雷线最严重的情况,因为 图 8 -4 雷击挡距中央的避雷线示意图这时从两侧杆塔接地点产生的负反射波抵达A点的时间最长。由于杆塔高度相对于杆间挡距小很多, 因此以雷击点为时间起点负反射波到达A点的时间为；设雷电流大小为,则从雷道波阻雷电通道波阻抗传来的电流入射波应为。由于雷道波阻与两侧避雷线波阻的并联值近似相等,所以可近似认为波在雷击点A处没有折、反射现象,这样每侧避

15、雷线上的电流波将为，而可表示为计算。因此,雷击点电压的最大值 . . ，可见与雷电流波的陡度成正比。于是可推知: A点与导线空气间隙绝缘上所承受的最大电压为 ( 8 -1 2 )式中, k为导线与避雷线间的耦合系数。根据式(8-12)和空气间隙的抗电强度,可以计算出不发生击穿的最小空气距离我国 规程规定对于一般挡距的线路,如果在挡距中央导线地线间的空气距离(单位为m),则一般不会出现击穿事故,因此,在计算雷击跳闸率时,不需再考虑这种情况。3 .雷绕过避雷线击于导线时的过电压线路装设了避雷线,仍然有雷绕过避雷线而击于导线的可能性,虽然绕击的概率很小,但一旦出现此情况,也可能引起线路绝缘子串的闪络

16、。模拟试验、运行经验和现场实测都已表明,绕击率与避雷线对边相导线的保护角、杆塔高度和线路所经地区的地形地貌和地质条件有关,规程建议用下式计算：对平原线路 对山区线路 （8-13）式中,为保护角 ();为杆塔高度(m )。现在来计算绕击时的过电压和耐雷水平。如图8-5所示,当雷绕击导线后,雷电流便沿着导线向两侧流动,假定为雷电通道的波阻抗,为雷击点两边导线的并联波阻抗,则可 建立等值电路如图8-5(b)。若计及冲击电晕的影响,可取,则雷击点电压为 (8-14)图 8 -5 雷绕过避雷线击于导线示意图和等值电路可见,雷击导线的过电压与雷电流的大小成正比。如果此过电压超过线路绝缘的耐受电压,则将发生

17、冲击闪络,由此可得线路的耐雷水平为 ( 8 -1 5 )式中,的单位为kA,它在数值上等于单位为kV的冲放电压的1/100。根据规程的计算方法,雷绕击的耐雷水平较雷击杆塔的小很多。(8-14)式、(8 -15)式分 别用于计算雷绕击导线的过电压和耐雷水平。 对于无避雷线的线路不存在绕击的问题,同样可用上述公式计算雷直击导线的过电压和耐雷水平。 三 、输电线路雷击跳闸率从线路雷害事故发展过程看,输电线路着雷遭到雷击时,如果雷电流超过线路耐雷水平,则将引起线路绝缘发生冲击闪络。这时,雷电流沿闪络通道入地,由于持续时间仅有几十微秒,线路开关还来不及动作。 而如果沿闪络通道流过工频短路电流的电弧持续燃

18、烧,线路将会跳闸。在研究线路雷击跳闸率时,必须考虑上述诸因素的作用。现仍以有避雷线的线路为例进行分析,线路 因雷击而跳闸,有可能是反击引起的,也可能是由绕击造成的。从雷击点部位来看,反击包括 如图8-2部位,前已分析,在计算雷击跳闸率时,不需考虑,而绕击发生在8-2部位。因此，雷击跳闸率就是分析、两种情况的跳闸率。1 .雷击杆塔的跳闸率前已叙述,100km有避雷线的线路每年(40个雷暴日)落雷次数为次为 避雷线对地平均高度(m )。若击杆率为g ,则100 km线路每年雷击杆塔的次数为次;若雷击杆塔时的耐雷水平为,雷电流幅值超过的概率为, 建弧率为, 则100 km线路每年雷击杆塔的跳闸次数为

19、 （8-16）式中,=雷击杆塔次数与雷击线路总数的比例(见表 8-2)。 表 8-2 击杆率 g 避雷线根数地区 0 1 2 平 原山 区1/2 1/4 1/6 1/3 1/4 2 .绕击跳闸率设绕击率为, 100 k m线路每年绕击次数为，绕击时的耐雷水平为, 雷电流幅值超过的概率为, 建弧率为,则每100km线路每年的绕击跳闸次数 (8-17) 3 .线路雷击跳闸率线路雷击跳闸率是反击跳闸率与绕击跳闸率之和,即 （8-18）顺便提一下,在中性点非直接接地的电网中,无避雷线的线路以100km线路每年40个雷 暴日的雷击跳闸率可用下式计算 ( 8 -1 9 )式中,为上导线平均高度(m);为建

20、弧率;为雷击使线路一相导线与杆塔闪络后, 再向第二相导线反击时雷电流幅值超过耐雷水平的概率。以上各式雷击跳闸率的单位为次/(100km40雷暴日)。例 8 -1平原地区220kV双避雷线线路如图8 -6所示,绝缘子串由13片X - 7组成。其正极性冲击放电电压为1410kV,负极性冲击放电电压为1560kV,杆塔冲击接地电阻为7,避雷线和导线的弧垂分别为和,避雷线半径为5.5 mm,求该线路的耐雷水平及雷击跳闸率。解: (1) 计算几何参数(a)避雷线与导线的平均高度 ( b ) 双避雷线对外侧导线的耦合系数几何耦合系数为计及电晕后的耦合系数为 由查表得到 。( c ) 杆塔电感为一般杆塔高度

21、的等值电感为0.5H/ m 。( 2 ) 雷击塔顶时分流系数由表8 -1 查得= 0 .88 。( 3 ) 雷击塔顶时的耐雷水平由式(8 - 1 0 )可得( 4 )雷电流超过的概率,由下图可得 P1 = 8 .4 % 。 我国雷电流幅值概率曲线( 5 ) 计算绕击耐雷水 由式( 8 -1 5 )可得= 15 .6 k A 。( 6 ) 雷电流超过的概率,由图可得 P2 = 7 1 .7 % 。( 7 ) 由8 -2 查得击杆率; 由式( 8 -13 )得 P= 0 .14 4 % ; 由 式 =( 4 .5 E0 .7 5 - 1 4 ) % 得建弧率= 0 .8 0 。(8 ) 线路的雷击

22、跳闸率 8-2发电厂和变电所的防雷保护前面已讨论线路防雷,在线路防雷中,仅要求它是部分耐雷,也就是根据线路的重要程度 , 仅要求它有一定的耐雷水平。而发电厂是电力网的心脏,变电所是重要的电力枢纽,一旦发生雷击事故,就会造成大面积停电。一些重要设备如发电机、变压器等,多半不是自恢复绝缘, 其 内部绝缘如果发生闪络,就会损坏设备,因此,从防雷保护设计来看,要求发电厂、变电所实际上是完全耐雷的。发电厂和变电所的雷害事故来自两个方面:一是雷直击于发电厂、变电所;二是雷击输电线路产生的雷电波沿线路侵入发电厂和变电所。对直击雷的防护一般采用避雷针或避雷线。对雷电侵入波防护的主要措施是阀式避雷器限制过电压幅

23、值,同时辅之以相应措施,以限制流过阀式避雷器的雷电流和降低侵入波的陡度。采用主、辅措施对于发电厂、变电所以及有直 配电机的场合,特别近些年MOA的应用以及GIS变电所的出现,给防雷保护带来了新的特点。 一 、发电厂、变电所的直击雷保护为了防止发电厂、变电所遭受直接雷击,需要安装避雷针、避雷线和铺设良好的接地网。 装设避雷针(线)应该使发电厂、变电所的所有设备和建筑物处于保护范围内。还应该使被保护物体与避雷针(线)之间留有一定距离, 因为雷直击避雷针(线)瞬间的地电位可能提高。如果这一距离不够大,则有可能在它们之间发生放电,这种现象称避雷针(线)对电气设备的反击或逆闪络。逆闪络一旦出现,高电位将

24、加到电气设备上,有可能导致设备绝缘的损坏。为了避免这种情况发生,被保护物体与避雷针间在空气中以及地下接地装置间应有足够的距离,这是变电所的直击雷防护设计的主要内容。避雷针的装设可分为独立避雷针和构架避雷针两种。独立避雷针落雷时,雷电流经过避雷针及接地体流入大地 (见图8 -7 ) , 图8-7 独立避雷针落雷时的高电位分析在避雷针的A 点(高度为h 处)及接地装置的B点将出现电位和 ,有式中,为避雷针单位高度的等值电感 (H/m); h为避雷针高度(m); Ri为接地装 置的冲击接地电阻(); i, 为雷电流幅值和陡度(kA,kA/s ) 。为了防止反击的发生,避雷针与被保护物体之间应有足够的

25、空气间隙和地中距离, 根据规程取,平均波前陡度,空气和土 壤的击穿场强分别为, 。将以上取值代入、 及、计算式,并按实际运行经验校验后,我国标准目前推荐和应满足下式要求 (8-20) (8-20)式中,取单位为对应的数值,、,h的单位为m。独立避雷针的工频接地电阻不宜大于 10。 接地电阻过大时 , 、都需要增大 , 致使避雷针也要加高。从技术经济角度权衡是不合理的。 构架避雷针有造价低廉,便于布置的优点,但因构架离电气设备较近,必须保持不发生反击的要求。我国规程规定 :35kV及以下配电装置的绝缘较弱,所以其构架或房顶上不宜装设避雷针,而应装设独立避雷针;60kV的配电装置在 50 0 m的

26、地区宜采用独立避雷针;110kV及以上的配电装置,在土壤电阻率 1 00 0m (11 0kV及以上)时,不易反击, 容许装设构架避雷针。安装避雷针的构架还应埋设辅助接地装置,此接地装置与主变压器接地点之间电气距 离应大于15m ,这可保证当雷击辅助接地体的过电压波在沿地网向主变压器接地点传播过程 中有足够的衰减衰,而不致对变压器发生反击。为了确保主变压器的安全,不允许在变压器门型架上装设避雷针。发电厂厂房一般不装设避雷针,以免发生感应或反击使继电保护误动作,甚至造成绝缘损坏。和避雷针保护一样,架空避雷线保护也应考虑空气、地下间隙不发生反击的距离、对两端接地的避雷线,由于避雷线的分流作用,因而

27、 (8-21)式中, 取单位为对应的数值;为避雷线的分流系数;为避雷线两支柱间的距离 (m); 为避雷线上校验的雷击点与最近支柱间的距离(m);为避雷线上校验的雷击点与另一端支柱间的距离,。对一端经配电装置构架接地,另一端绝缘的避雷线,有, 则 (8-22)式中,取单位为对应的数值;为避雷线上校验的雷击点与接地支柱的距离(m) 。此外规程还规定避雷针(线)的一般不宜小于5 m,一般不宜小于3m,应根据情况适当增大。 二、发电厂、变电所的雷电侵入波防护发电厂、变电所限制雷电侵入波的主要措施是装设避雷器,避雷器动作后,可将侵入波幅值加以限制,使变压器受到保护。而为了有效地发挥其保护功能,还需要有辅

28、助措施与之配合。前面已经提到对避雷器的两点要求 :在一切电压波形下 ,它的伏秒特性均在被保护绝缘的伏秒特性之下;它的伏安特性应保证其残压均低于被保护绝缘的冲击绝缘强度。如果被保护设备就挂在与避雷器连结线路一点上,并且避雷器只要满足以上两个要求 , 就能有效地发挥其保护作用。而实际变电所中阀式避雷器与被保护绝缘间不是接在一点上, 为了节省投资,阀式避雷器一般都装在母线上,以保护多台设备,因此避雷器与变压器或其它被保护设备之间有一定距离l的电气引线,被保护绝缘是否处于该避雷器的保护距离之内 , 则是值得分析研究的。在雷电波的作用下,避雷器与被保护绝缘之间的这段电气引线上的波过程(波的折射与反射),

29、使得避雷器动作后,在被保护绝缘如:变压器上的电压比避雷器的残压高。变压器上的电压高到超过它的冲击耐压值时,避雷器就起不了保护作用,变压器将会被打坏。因此,必须讨论避雷器与变压器间波的传播过程及其规律,避雷器动作后,变压器上的电压为什么会升高, 这种升高与哪些因素有关。1 .阀式避雷器动作后,变压器上的过电压图8 -8为阀式避雷器保护变压器的原理接线图, 假1、2 两点的电气距离为 l,线路进波幅值等于线路冲击绝缘水平, 波前陡度 , 由于变电所的范围不会太大,而波在时间内能传播距 离为780m,可见各种波过程大多在T1内出现,这样可将计算波形简化写为 a t。 因为变压器 入口电容很小,为简单

30、起见,先忽略变压器的入口电容,所以末端2点相当开路,可根据波在 l 线段上的折、反射来分析阀式避雷器动作后变压器上的电压,也就是2点的电压。 图8-8 阀式避雷器保护变压器原理接线图当避雷器动作后,其电压波形可由图解法或解析法求得,图解法分析结果见 图 6-13 、图 6-14 ,它们分别是非线性电阻(MOA)和带间隙的阀式避雷器动作后得到的波形图。设时,入射波到达1点,该处的电压将按上升,如图8 -9 波形图所示,经过时间 (波速为v),波到达变压器端部2点, 因为2 点开路,将发生电压正的全反射,因此作用在变压器上的电压为。当 时,在2点产生的反射波到达1 点。这时1 点的电压,所以后,

31、的曲线mn 将与重合。因此,避雷器上的电压是按折线omn变化。若曲线与FV的伏秒特性在相交,避雷器发生放电,放电电压为。避雷器放电以后,将等于它的残压, 近似为一水平线( )。此时相当于避雷器产生一陡度2a的负反射波。避雷器放电后限制电压的效果需经过时间T 即在才能传到变压器。在到这段时间内,变压器上的电仍以2a的陡度继续上升,由图可见,变压器上的最大电压将比避雷器上的残压高出U 所以变压器上的最大电压 (8-23) 图8-9 避雷器和被保护绝缘上的电压波形实际上,变压器有一定的入口电容,避雷器与变压器之间的连线也有电感、电容,计及这些参数后,会使得上述分析复杂些。详细计算和实测表明变压器上电

32、压的典型波形如图8-10 所示,这种波形与冲击全波相差很大,它对变压器绝缘的作用与截波相近。因此,当它的最大值大于变压器多次截波耐压值时变压器就会损坏。为此,常用变压器绝缘耐受截波的能力来说明运行变压器承受雷电波的能力 。图8 -10 阀式避雷器动作后,变压器上的典型波形这样,由式(8-23)可以得到变压器与避雷器之间允许的最大电气距离为 (8-24)此式子不完整式中,为绝缘的雷电冲击耐压值;为阀式避雷器的残压;a为时间陡度( kV/ s ); a为空间陡度(kV/m ),;v的单位为m/s;的单位为m。由式(8-24 )可见, 与变压器多次截波耐压值、避雷器残压、侵入波陡度有关。通常, 其它

33、变电设备不像变压器那样重要,但它们的冲击耐压水平却反而比变压器更高,根据经验有 (8-25)式中, 为其它设备到避雷器的最大允许距离(m);为变压器到避雷器的最大允许距离( m)。注意到不同类型避雷器的残压值是不同的,如110kV级FZ型避雷器5kA下残压为332 k V,而FCZ型避雷器和MOA都只有260kV,因此变电所中若使用后两种类型避雷器,则变压器与避雷器间的最大允许距离将比用前一种时大。其中,以采用 MOA为最佳选择,它比其它避雷器有更多的优点。以上是从最简单的情况来考虑的,事实上,变电所内出线较多,波的折、反射相当复杂,为了确定具体接线中避雷器的保护距离和变压器上的电压波形,一般

34、采用模拟和电算互为补充、验证的方法分析研究。通常如果是中间变电所或多出线变电所,这时的最大容许距离要比终端变电所时长很多, 有 (8-26)式中, 为变电所出线修正系数。上述式(8-23)、式(8-24)、式(8-26)中的也可用代替, 为阀式避雷器的冲击放电电压,二者近似相等。2 .变电所的进线段保护由以上分析可知: 一经确定后,为使避雷器可靠地保护变压器,还必须设法限制:侵入波陡度,使之小于,因为对于已安装好的距离,可求出最大容许进波陡度;流过避雷器的冲击电流幅值IFV,因为避雷器的残压与雷电流的大小有关,过大的雷电流致使过高,而且阀片通流能力有限,雷电流若超过阀片的通流能力,避雷器就会烧

35、坏。因此,还须增加辅助保护措施配合避雷器共同保护变压器,这一辅助措施就是进线段,它的保护保护变压器,这一辅助措施就是进线段,它的保护作用必须体现在以上的两个限制上。如果线路没有进线段保护,雷直击变电所附近导线时,流过避雷器的雷电流幅值和陡度是有可能超过容许值的,因此,对于这种线路,在靠近变电所的一段进线上,必须加装避雷线或避雷针,以 减少变电所的雷害事故如图8-11(a)是35110kV的无避雷线线路,在变所的进线长度 约为12 km范围内,装设避雷线、避雷针或其它防雷装置,称之为进线段 。 图8-11 变电所进线段的保护接线 (a) 35110kV线路未沿全线架设避雷线 (b)全线有避雷线如

36、图8-11(b )是全线有避雷线的线路,将变电所附近2 km长的一段线路加强防雷措施, 也称为进线段。这段线路还必须能避免或减少变电所雷电侵入波事故,其重要性比其余长度的避雷线要大得多。总之,为了限制侵入波的陡度和幅值,使避雷器可靠动作,变电所必须有一段进线段保护。有关规程规定了进线段的耐雷水平值和保护角角度(不大于20,最大不应超30),以分别减少反击和绕击的概率。(1)进线段降低陡度的作用当雷击发生在进线段首端 A,对于金属杆塔和水泥杆塔的线路来说,当一相导线绕击后,向另一相导线反击时产生的行波是直角波前,这是最严重的情况。已知行波行经距离后冲 击电晕使波前拉长,波前时间可用下列经验公式表

37、示 式中,T的单位s ; 取单位为 km 对应的值; 取单位为m对应的值; 取单位为kV 对应的值。对应于最严重情况,被反击导线上进行波的陡度为 ,即。进行波经过长为的进线段后,它抵达变电所时的波前时间为( 将代入上式可得) , 因此,相应的波前陡度为式中, a的单位为kV/s;其余同上式 。如果a为进波陡度的容许值,则所需的进线段长度 ( 8 -2 8 )式中单位同上。(2 ) 进线段的限流作用如前所述,有了进线段保护后,可认为已将雷击点从图8-11 (a) 、(b)中的B推向远点 A , 侵入变电所的雷电波是从2km以外传来的。最危险的雷击发生在进线段首端 A 点。由于受线路绝缘水平的限制

38、,侵入波的幅值不超过绝缘子串的50%放电电压U50%,所以在变电所 防雷计算中侵入波的幅值取为U5 0 %。如图8-12( a )所示,分析单回线运行的避雷器中的电流大小。由于波在12 k m进线段上往返一次的时间为，它已远远超过进波的波前时间( = 2.6s ) ,即在B点避雷器动作后所产生的负电压波传到落雷点(A 点) ,又在 A 点产生负反射波再回到避雷器(B点)去增大其电流时,原先流过避雷器的冲击电流早已过了峰值。因此,可不必按多次折、反射的情况来考虑流过避雷器的电流增大的现象。于是,可以得到图8-12(b)等值电路,并列出以下方程组 ( 8 -2 9 )式中,Z为导线波阻抗(); 为

39、侵入波(kV); 为FV的伏安特性。用图解法或解析法求解式( 8-29 )得到如有110kV水泥杆线路= 700kV ,所用避雷器型号为FZ-110J,5KA下的残压 =332kV ,400, 则在单回线运行时有用同样的方法,可计算不同电压等级线路流过避雷器冲击电流的幅值,将结果列于表。 表8-3 单回线运行时，电所避雷器的冲击电流幅值额定电压/kV线路绝缘的kVkA35110220330500350700120014001645206023101.412.674.355.387.068.6310从计算可知,当选用避雷器保护变电所时,一般在电压为220kV级及以下时用5kA下的残压为准,而在3

40、30kV500kV,以10kA下残压为准。这是按避雷器伏安特性作绝缘配合时规定的配合电流值。归纳起来进线段的作用是使雷击点推向远处,即雷电过电压波从进线段以外传来,当它在流过进线段时,将因冲击电晕而发生衰减和变形,降低了波前陡度和幅值,同时也限制了流过避雷器的冲击电流幅值。在图8-11的进线段保护方式中,还有用虚线画出的FT1和 FT2管式避雷器,对冲击绝缘水平特别高的线路,例如木杆或木横担线路,或降压运行的线路,其侵入波幅值较大,流过避雷器的电流可能超过容许值,这就需要在进线段首端装设FT1 以限制侵入波幅值。它所在的杆塔接地电阻应降到10以下,以减少反击。对于变电所35110kV进线的断路

41、器QF在雷雨季节可能经常开断运行,而线路侧则可能带有工频电压,那就应在Q F线路侧安装一组管式避雷器FT2。 当沿线路侵入的雷电波到达开路的末端时,发生电压波正的全反射而使电压加倍,这时FT2应动作,以免QF断口外侧对地绝缘的闪络。但在断路器QF合闸运行时, FT2不应动作,以免产生危险的冲击截波危及变压器纵绝缘。对全线装有避雷线的35kV220kV变电所,如果其进线处断路器在雷雨季可能经常断开运行,亦宜在断路器外侧安装一组保护间隙或管式避雷器相当于以上FT2的作用(当选不到合适参数的FT2时,可考虑用阀式避雷器)。 三、变电所防雷的几个具体问题这里将讨论自耦变压器和三绕组变压器的中性点保护以

42、及配电变压器的防雷保护等几个具体问题。1 .自耦变压器和三绕组变压器保护自耦变压器一般除有高、中压自耦绕组(8 -13(a)外,还有三角形接线的低压非自耦绕组,以减小零序阻抗和改善电压波形。在运行中,可能出现只有高、低压绕组运行,中压绕组 开路或中、低压绕组运行,高压绕组开路的情况。 图 8 -13 变压器自耦绕组的电位分布(a) 高压端U进波; (b) 中压端U进波1 电压起始分布; 2 电压稳态分布; 3最大电压包络线当雷电波从高压侧U侵入时,其波过程与普通绕组相同如图8-13(a) 所示。但应注意, 此时在开路的中压侧U套管上可能出现很高的过电压,其值约为U0的2/k倍(k为高压侧与中压

43、侧绕组的变比),这可能引起处于开路状态的中压侧套管的闪络。因此,在中压侧与断路器之间应装一组避雷器(图8-14中的FV2)进行保护。当雷电波U0从中压侧U入侵时,高压侧开路电位的起始和稳态分布如图8-13(b)所示,从中压侧U到接地的中性点N之间的稳态分布是一斜线(图中0 N段);而由开路的高压侧U到中压端U的稳态分布则是由U- N的稳态分布电磁感应而形成的(图中0-0段) ,即U点的稳态电压为kU0.在振荡过程中,U点的最大电位可高达2kU0, 它将危及开路的高压绕组,因此在高压断路器的内侧也必须装一组避雷器 (图8-14中的FV1 )进行保 护。应注意到:当中压侧接有出线时(相当U经线路波阻抗接地),如高压侧有雷电波侵入,U点的电位接近于零,大部分雷电波电压加在UU一段绕组上,可能使绕组损坏。同样,高压侧有出线时,中压侧进波,也会造成类似的后果。显然, U U绕组愈短(即变比k愈小)时,危险性 愈大,当变比小于1 .25时,应在U U之间也装一组避雷器(图8 -14中的FV3)。 图8-14自耦变压器的典型保护接线当低压侧开路运行时,不论雷电波从高压端或中压端侵入,都会经过高压或中压与低压绕组之间的静电耦合作用,使开路的低压绕组出现很高的过电压,危及低压绕组的安全。由于静电分量使低压绕组三相电位同时升高,因此为了限制这种过电