第四单元超声波探伤教学课件.ppt

《第四单元超声波探伤教学课件.ppt》由会员分享，可在线阅读，更多相关《第四单元超声波探伤教学课件.ppt（177页珍藏版）》请在三一文库上搜索。

1、第四单元 超声波探伤,目 录,任务一 超声波探伤的物理基础 任务二 超声波发射声场与规则反射体的 回波声压 任务三 仪器、探头和试块,任务一 超声波探伤的物理基础,第一节 振动与波动 第二节 波的类型 第三节 超声波的传播速度 第四节 波的迭加、干涉、衍射和惠更斯原理 第五节 超声场的特征值 第六节 分贝与奈培 第七节 超声波垂直入射到界面时的反射和透射 第八节 超声波倾斜入射到界面时的反射和透射 第九节 超声波的聚焦与发散 第十节 超声波的衰减,第一节 振动与波动,一、振动 1、振动的一般概念 1）定义：物体沿着直线或曲线在某一平衡位置附近作往复周期性的运动，称为机械振动。 2）例子： 直接

2、觉察弹簧振子、钟摆和汽缸中活塞运动。 难以觉察固体分子的热运动，一切发声物体的运动以及超声波波源的运动。 3）描述： （1）周期T振动物体完成一次全振动所需要的时间，称为振动周期，用T表示。常用单位为秒(s)。 （2）频率f振动物体在单位时间内完成全振动的次数，称为振动频率，用f表示。常用单位为赫兹(Hz)。,2、谐振动 1）定义：最简单最基本的直线振动称为谐振动。 2）特点： （1）回复力大小与位移成正比，方向总指向平衡位置。 （2）振幅不变，为自由振动，其频率为固有频率。 （3）物体做谐振动时，只有弹性力或重力做功，其它力不做功，符合机械能守恒的条件，因此谐振物体的能量遵守机械能守恒。在平

3、衡位置时动能最大势能为零，在位移最大位置时势能最大动能为零，其总能量保持不变。 3、阻尼振动 1）定义：振幅或能量随时间不断减少的振动。 2）特点：振幅不断减少，而周期却不变。阻尼振动受到阻力作用，不符合机械能守恒。,4、受迫振动 1）定义：物体受周期性变化的外力作用时产生的振动。 2）特点：受迫振动刚开始时情况很复杂，经过一段时间后达到稳定状态，变为周期性的谐振动。其振动频率与策动力频率相同，振幅保持不变。受迫振动物体受到策动力作用，不符合机械能守恒。 3）共振：受迫振动的振幅与策动力的频率有关，当策动力频率P与受迫振动物体固有频率w。相同时，受迫振动的振幅达最大值。这种现象称为共振。 4）

4、共振在超声的应用：设计探头中的压电晶片时，应使高频电脉冲的频率等于压电晶片的固有频率；从而产生共振，这时压电晶片的电声能量转换效率最高。,二、波动 1、机械波的产生与传播 1）定义：振动的传播过程。波动分为机械波和电磁波。 （1）机械波是机械振动在弹性介质中的传播过程。如水波、声波、超声波等。 （2）电磁波是交变电磁场在空间的传播过程。如无线电波、红外线、可见光、紫外线、又射线、y射线等。 2）产生机械波的条件： （1）要有作机械振动的波源 （2）有能传播机械振动的弹性介质。,3）特点： （1）振动与波动是互相关联的，振动是产生波动的根源，波动是振动状态的传播。波动中介质各质点并不随波前进，只

5、是以交交的振动速度在各自的平衡位置附近往复运动。 （2）波动是振动状态的传播过程，也是振动能量的传播过程。但这种能量的传播，不是靠物质的迁移来实现的，也不是靠相邻质点的弹性碰撞来完成的，而是由各质点的位移连续变化来逐渐传递出去的，犹如人们传递砖块一样。,2、波长、频率和波速 1）波长：同一波线上相邻两振动相位相同的质点间的距离，用表示。常用单位为毫米(mm)或米(m)。 2）频率f：波动中，任一点在1秒内所通过的完整波个数。波动频率在数值上同振动频率，单位为赫兹(HZ)。 3）波速C：波动中，波在单位时间内所传播的距离，用C表示。常用单位为米/秒(m/s)或千米/秒(km/s)。 4）三者关系

6、： C=f或=C/f 由上式可知，波长与波速成正比，与频率成反比。当频率一定时，波速愈大，波长就愈长；当波速一定时，频率愈低，波长就愈长。,三、次声波、声波和超声波 1、次声、声波和超声波的划分 相同点：次声波、声波和超声波都是在弹性介质中传播的机械波，在同一介质中的传播速度相同。 不同点：频率 1）能引起听觉的机械波称为声波，频率在20-20000Hz之间。 2）频率低于20Hz的机械波称为次声波。 3）频率高于20000Hz的机械波称为超声波。,2、超声波的应用 超声探伤所用的频率一般在0.5-10MHz之间，对钢等金属材料的检验，常用的频率为1-5MHz。 (1)超声波方向性好：超声波是

7、频率很高、波长很短的机械波，在无损探伤中使用的波长为毫米数量级。超声波像光波一样具有良好的方向性，可以定向发射。 (2)越声波能量高：超声波探伤频率远高于声波，而能量(声强)与频率平方成正比。 (3)能在界面上产生反射、折射和波型转换；在超声波探伤中。 (4)超声波穿透能力强：超声波传播能量损失小，传播距离大，穿透能力强。,3、次声波的应用 次声波的频率很低，波长很长，绕射能力强，传播衰减小、距离远。在大自然的许多活动中伴随着次声波的发生，例如地震、火箭起飞等。次声波近似平面波，沿着与地球表面平行的方向传播。,第二节 波的类型,一、据质点的振动方向分类 根据波动传播时介质质点的振动方向相对于波

8、的传播方向的不同，可将波动分为纵波、横波、表面波和板波等。 1、纵波L（压缩波，疏密波） 1）定义：介质中质点的振动方向与波的传播方向互相平行的波。 2）特点：当介质质点受到交变拉压应力作用时，质点之间产生相应的伸缩形变，从而形成纵波。这时介质质点疏密相间，故纵波又称为压缩波或疏密波。 3）传播介质：固体，液体，气体介质,2、横波S(T)（切变波） 1）介质中质点的振动方向与波的传播方向互相垂直的波。 2）特点：当介质质点受到交变的剪切应力作用时，产生切变形变，从而形成横波。 3）传播介质：固体介质,3、表面波R（瑞利） 1）定义：当介质表面受到交变应力作用对，产生沿介质表面传播的波。 2）特

9、点：表面波在介质表面传播时，介质表面质点作椭圆运动，椭圆长轴垂直于波的传播方向，短轴平行于波的传播方向。椭圆运动可视为纵向振动与横向振动的合成，即纵波与横波的合成。表面波的能量随传播深度增加而迅速减弱。当传播深度超过两倍波长时，质点的振幅就已经很小了。因此，一般认为，表面波探伤只能发现距工件表面两倍波长深度内的缺陷。 3）传播介质：固体表面传播。,4、板波：在板厚与波长相当的薄板中传播的波。根据质点的振动方向不同可将板波分为SH波和兰姆波。 1)SH波：水平偏振的横波在薄板中传播的波。薄板中各质点的振动方向平行于板面而垂直于波的传播方向，相当于固体介质表面中的横波。 2)兰姆波：兰姆波又分为对

10、称型(S型)和非对称型(A型)。 （1）对称型(S波)兰姆波的特点是薄板中心质点作纵向振动，上下表面质点作椭圆运动、振动相位相反并对称于中心。 （2）非对称型(A型)兰姆波特点是薄板中心质点作横向振动，上下表面质点作椭圆运动、相位相同，不对称。,二、按波的形状分类 1、有关概念： 1）波的形状(波形)是指波阵面的形状。 2）波阵面：同一时刻，介质中振动相位相同的所有质点所联成的面称为波阵面， 3）波前：某一时刻，波动所到达的空间各点所联成的面称为波前。 4）波线：波的传播方向称为波线。,2、分类：平面波、柱面波和球面波。 1）平面波：波阵面为互相平行的平面的波。平面波的波源为一平面。尺寸远大于

11、波长的刚性平面波源在各向同性的均匀介质中辐射的波可视为平面波。平面波波束不扩散，平面波各质点振幅是一个常数，不随距离而变化。 2）柱面波；波阵面为同轴圆柱面的波。柱面波的波源为一条线。长度远大于波长的线状波源在各向同性的介质中辐射的波可视为柱面波。柱面波波束向四周扩散，柱面波各质点的振幅与娩离平方根成反比。 3）球面波：波阵面为同心球面的波称。球面波的波源为一点。尺寸远小于波长的点波源在各向同性的介质中辐射的波可视为球面波。球面波波束向四面八方扩散，球面波各质点的振幅与距离成反比。,三、按振动的持续时间分类 1、连续波：波源持续不断地振动所辐射的波。超声波穿透法探伤常采用连续波。 2、脉冲波：

12、波源振动持续时间很短(通常是微秒数量级，1微秒=10-6秒)，间歇辐射的波。目前超声波探伤中广泛采用的就是脉冲波。,第三节 超声波的传播速度,一、固体介质中的纵波、横波与表面波声速 1、固体介质不仅能传播纵波，而且可以传播横波和表面波等，但它们的声速是不相同的。此外介质尺寸的大小对声速也有一定的影响，无限大介质与细长棒中的声速也不一样。,2、无限大固体介质中的声速 1）在无限大的固体介质中（无限大固体介质是相对于波长而言的，当介质的尺寸远大于波长时，就可以视为无限大介质。） 纵波声速为： 横波声速为： 表面波声速为：,由以上三式可知： （1）固体介质中的声速与介质的密度和弹性横量等有关，不同的

13、介质，声速不同；介质的弹性模量愈大，密度愈小，则声速愈大。 （2）声速还与波的类型有关，在同一固体介质中、纵波、横波和表面波的声速各不相同，并且相互之间有以下关系：CLCSCR 这表明，在同一种固体材料中，纵波声速大于横波声速，横波声速又大于表面波声速。 （3）对于钢材，0.28，CL1.8Cs，CR0.9Cs，即CL :Cs: CR1.8:1: 0.9。,2、细长棒中的纵波声速CLb 在细长棒中(棒径d)轴向传播的纵波声速与无限大介质中纵波声速不同，细长棒中的纵波声速为：。,3、声速与温度、应力、均匀性的关系 1）一般固体中的声速随介质温度升高而降低。 2）固体介质的应力状况对声速有一定的影

14、响，一般应力增加，声速增加，但增加缓慢。 3）固体材料组织均匀性对声速的影响在铸铁中表现较为突出。铸铁表面与中心，由于冷却速度不同而具有不同的组织，表面冷却快，晶粒细，声速大；中心冷却慢，晶粒粗，声速小。此外，铸铁中石墨含量和尺寸对声速也有影响，石墨含量和尺寸增加，声速减少。,二、板波声速 1、由于板波传播时受到上下板面的影响，因此板波声速与纵波、横波、表面波不同，它不仅与介质性质有关，而且与板厚、频率等有关。只有当板厚、频率、声速之间满足一定关系时，板波才能顺利传播。 2、板波声速分为相速度和群速度。 1）相速度是指单一频率的声波在介质中的传播速度。 2）群速度是指多个相差不多的频率的波在同

15、一介质中传播时互相合成后的包络线的传播速度 。 3、板波声速Cp与fd、CS、CL有关。 4、实际探伤中，若是频率单一的连续波，那么板波声速就是相速度；若是脉冲波，那么板波声速就是群速度。,三、液体、气体介质中的声速 1、液体、气体中声速公式 1）由于液体和气体只能承受压应力，不能承受剪切应力，因此液体和气体介质中只能传播纵波，不能传播横波和表面波。液体和气体中的纵波波速为： 2）由公式可知，液体、气体介质中的纵波声速与其容变弹性模量和密度有关，介质的容变弹性模量愈大、密度愈小，声速就愈大。 2、液体介质中的声速与温度的关系 1）几乎除水以外的所有液体，当温度升高时，容变弹性模量减小，声速降低

16、。 2）水温度在74左右时声速达最大值，当温度低于74时，声速随温度升高而增加；当温度高于74时，声速随温度升高而降低。,第四节波的迭加、干涉、衍射和惠更斯原理,一、波的迭加与干涉 1、波的迭加原理（波的独立性原理）： 1）定义：当几列波在同一介质中传播时，如果在空间某处相遇，则相遇处质点的振动是各列波引起振动的合成，在任意时刻该质点的位移是各列波引起位移的矢量和。相遇后仍保持自己原有的频率、波长、振动方向等特性并按原来的传播方向继续前进，好象在各自的途中没有遇到其他波一样。 2）现象举例：石子落水， 乐队合奏或几个人谈话。,2、波的干涉： 1）定义：两列频率相同，振动方向相同，位相相同或位相

17、差恒定的波相遇时，介质中某些地方的振动互相加强，而另一些地方的振动互相减弱或完全抵消的现象。产生干涉现象的波叫相干波，其波源称为相干波源。 2）如图1.20所示，点波源S1、S2在M点引起的振动为：,质点M的合振动为： 由上可知： (1)当n（n为整数)时，A=A1+A2。这说明当两相干波的波程差等于波长的整数倍时，二者互相加强，合振幅达最大值。 (2)当=(2n+1)/2(n为整数)时，A=A1-A2。这说明当两相干波的波程差等于半波长的奇数倍时，二者互相抵消，合振幅达最小值。若A1=A2，则A=0，即二者完全抵消。,二、驻波 1、定义：两列振幅相同的相干波在同一直线上沿相反方向传播时互相迭

18、加而成的波，称为驻波。 2、波腹、波节 驻波迭加时，有的点振幅恒为0，即这些点始终静止不动，称为波节。而有些点振动得到最大幅度的增大。振幅最大，称为波腹。波线上其余各点的振幅在0和2A之间。可见，驻波波线上各点似乎在作分段振动。,三、惠更斯原理和波的衍射 1、惠更斯原理：波动中任何质点都可以看作是新的波源。 2、波的衍射(绕射) 1）定义：波在传播过程中遇到与波长相当的障碍物时，能绕过障碍物边缘改变方向继续前进的现象。 2）特点：波的衍射使波的传播方向改变，从而使缺陷背后的声影缩小，反射波降低；波的绕射和障碍物尺寸及波长的相对大小有关，当时反射强，绕射弱，声波几乎全反射。 3）对探伤的利和弊：

19、 有利：使超声波产生晶粒绕射顺利地在介质中传播。 不利：使一些小缺陷回波显著下降，以致造成漏检。,第五节超声场的特征值,一、声压P 1、定义：超声场中某一点在某一时刻所具有的压强与没有超声波存在时的静态压强之差，称为该点的声压，用表示。 2、单位：帕斯卡(Pa)，微帕斯卡(Pa) 1Pa=1N/m2 1Pa=106Pa 3、表达式： 4、特点：声压的幅值与介质密度、波速和频率成正比。 5、超声波探伤仪示波屏上的波高与声压成正比。,二、声阻抗Z 1、定义：超声场中任一点的声压与该处质点振动速度之比称为声阻抗，常用Z表示。 Z=p/u=cu/u=c 2、单位：克/厘米2秒(g/cm2s)或 千克/

20、米2(kg/m2s)。 3、特点：声阻抗是表征介质声学性质的重要物理量。超声波在两种介质组成的界面上的反射和透射情况与两种介质的声阻抗密切相关。 4、相关量：材料的声阻抗与温度有关，一般材料的声阻抗随温度升高而降低。这是因为声阻抗Z=C，而大多数材料的密度和声速C随温度增加而减少。,三、声强I 1、定义：单位时间内垂直通过单位面积的声能称为声强，常用I表示。 2、单位：瓦/厘米2(W/cm2)或 焦耳/厘米2秒(J/cm2s)。 3、当超声波传播到介质中某处时，该处原来静止不动的质点开始振动。因而具有动能。同时该处介质产生弹性变形，因而也具有弹性位能，其总能量为二者之和。,4、经推导可知平均声

21、强为： 由以上公式可知： 1)超声波传播过程中，单位体积元所具有的总能量周期性地变化，时而达最大，时而为零。 2)由于超声波的声强与频率平方成正比，而超声波的频率远大于可闻声波。因此超声波的声强也远大于可闻声波的声强。 (3)在同一介质中，超声波的声强与声压的平方成正比。,第六节分贝与奈培,一、分贝与奈培的概念 1、产生的背景：生产科学实验中，声强数量级往往相差悬殊，如引起听觉的声强范围为10-16_ 10-14瓦/厘米2 ，最大值与最小值相差12个数量级。显然采用绝对量来度量是不方便的,但如果对其比值(相对量)取对数来比较计算则可大大简化运算。分贝与奈培就是两个同量纲的量之比取对数后的单位。

22、 2、通常规定引起听觉的最弱声强I1=10-16瓦/厘米2为作为声强的标准，另一声强I2与标准声强I1之比的常用对数称为声强级，单位为贝尔(BeL)。 (BeL),3、实际应用贝尔太大，故常取1/10贝尔即分贝(dB)来作单位。 (dB) 4、通常说某处的噪声为多少分贝，就是以10-16瓦/厘米2为标准利用上式计算得到的。 各种声音的分贝数大致如下： 引起听觉的声强 10-16瓦/厘米2 0 dB 树叶沙沙声 10-15瓦/厘米2 10 dB 耳语 10-14瓦/厘米220 dB 谈话 10-11瓦/厘米2 50 dB 大炮声 10-6瓦/厘米2 100 dB 超声波 10+4瓦/厘米2 20

23、0 dB,、在超声波探伤中，当超声波探伤仪的垂直线性较好时，仪器示波屏上的波高与声压成正比。这时有 (dB) 注：这里声压基准P1或波高基准H1可以任意选取。 1）当时，0dB，说明两波高相等时，二者的分贝差为零 2）当时，6dB，说明H2为H1的2倍时，H2比H1，高6dB。 3）当时，-6dB，说明H2为H1的l/2时，H2比H1低6dB。,4）常用声压（波高比）对应的dB值列于下表。,6、对或取自然对数，则其单位为奈（NP） （NP） 7、单位转换：1NP=8.68dB 1dB=0.115NP,二、分贝与奈培的应用 用分贝值表示回波幅度的相互关系，不仅可以简化运算，而且在确定基准波高以后

24、，可直接用仪器衰减器的读数表示缺陷渡榴对波高。因此，分贝概念的引用对超声探伤有很重要的实用价值。 例1，示波屏上一波高为80mm，另一波高为20mm，问前者比后者高多少dB？ 解：=20lgH2/H1=20lg80/20=12 (dB) 答：前者比后者高12dB。,例2，示波上有A、B、C三个波，其中A波比B波高3dB，已知B波高为50mm，求A、C各为多少mm? 解：由已知得=20lgA/B=3 A=100.15B=70.6(mm) 又=20lgC/B=-3 C=10-0.15B=35.4(mm) 答：A、C分别为70.6mm和35.4mm。,第七节 超声波垂直入射到界面时的反射和透射,一、

25、单一平界面的反射率与透射率 1、当超声波垂直入射到光滑平界面时，将在第一介质中产生一个与入射波方向相反的反射波，在第二介质中产生一个与入射波方向相同的透射波，如教材图1.26所示。 2、反射波与透射波声压(声强)是按一定规律分配的。由声压反射率(声强反射率)和透射率(声强透射率)来表示。 3、设入射波的声压为P0(声强为I0),反射波的电压为Pr(声强为Ir,透射波的声压为Pt(声强为It). 1）界面上反射波声压Pr与入射波声压P0之比称为界面的声压反射率，用r表示，即r= Pr / P0 。 2）界面上透射波声压Pt与入射波声压P0之比称为界面的声压透射率，用t表示，即t= Pt / P0

26、 。,4、在界面两侧的声波，必须符合下列两个条件： 1)界面两侧的总声压相等，即 P0+Pr=Pt。 2)界面两侧质点振动速度幅值相等，即 5、由上述两边界条件和声压反射率，透射率定义得： 解上述联立方程得声压反射率r和透射率t分别为,6、界面上反射波声强与入射波声强之比称为声强反射率，用R表示。 7、界面上透射波声强It与入射波声强Io之比称为强透射率，用T表示。,8、以上各式说明超声波垂直入射到平界面上时，声压或声强的分配比例仅与界面两侧介质的声阻抗有关。 由以上几式可以导出：,二、几种常见界面上的声压、声强反射和透射情况讨论。 1、当Z2Z1时，反射波声压与入射波声压同相位。界面上反射波

27、与入射波叠加类似驻波，合成声压振幅增大为例如超声波平面波垂直入射到水/钢界面，如图1.27所示。 则： 以上计算表明，超声波垂直入射到水/钢界面时，其声压反射率，r=0.935，声压透射率t=1.935。从声强方面看这里R+T=0.875+0.125=1，说明符合能量守恒。,，,2、当Z1Z2时， 即反射波声压与入射波声压相位相反，反射波与入射波合成声压振幅减小。例如超声波平面波垂直入射到钢/水界面。如图1.28所示。 则 以上表明，超声波垂直入射到钢/水界面时，声压透射率很低，声压反射率很高。声强反射率与透射率与超声波直射到水/钢界面相同。由此可见-超声波垂直入射到某界面时的声强反射率与透射

28、率与从何种介质入射无关。,3、当Z1Z2时，(如钢/空气界面)， 则 计算表明，当入射波介质声阻抗远大于透射波介质声阻抗时，声压反射率趋于-1，透射率趋于0，即声压几乎全反射，无透射，只是反射波声压与入射波声压有180相位变化。 探伤中，探头和工件间如不施加耦合剂，则形成固(晶片)/气界面，超声波将无法进入工件。,4、当Z1Z2时，即界面两侧介质的声阻抗近似相等时。如钢的淬火部分与非淬火部分及普通碳钢焊缝的母材与填充金属之间的声阻抗相差很小，一般为1%左右。设Z1=1，Z2=0.99，则： 这说明超声波垂直入射到两种声阻抗相差很小的介质组成的界面时,几乎全透射，无反射。因此在焊缝探伤中，若母材

29、与填充金属结合面没有任何缺陷，是不会产生界面回波的。 5、以上讨论的超声波垂直到单一平界面上的声压、声强反射率和透射率公式同样适用于横波入射的情况，但必须注意的是在固体/液体或固体/气体界面界上，横波全反射。因为横波不能在液体和气体中传播。,二、薄层介面的反射与透射情况 1、超声波通过一定厚度的异质薄层时，反射和透射情况与单一的平界面不同。异质薄层很薄，进入薄层内的超声波会在薄层两侧界面引起多次反射和透射，形成一系列的反射波和透射波，如图1.29(a)所示。 1）当超声波脉冲宽度相对于薄层较窄时，薄层两侧的各次反射波、透射波互不干涉。 2）当脉冲宽度相对于薄层较宽时，薄层两侧的各次反射波、透射

30、波互相叠加产生干涉。,2、超声波通过异质薄层时的声压反射率和透射率不仅与介质声阻抗和薄层声阻抗有关，而且与薄层厚度同其波长之比有关。 3、均匀介质中的异质薄层(Z1Z3Z2 ) 1）对于Z1=Z3Z2 ，即均匀介质中的异质薄层，其声压反射率与透射率为：,2）由以上公式可知： （1）当 (n为整数)时，r0，t1。 这说明当薄层两侧介质声阻抗相等，薄层厚度为其半波长的整数倍时，超声波全透射，几乎无反射(r0)，好象不存在异质薄层一样。这种透声层常称为半波透声层。 （2）当 (n为整数)时，即异质薄层厚度 等于其四分之一波长的奇数倍时，声压透射率最低，声压反射率最高。,4、薄层两侧介质不同的双界面

31、 1）对于 ，即非均匀介质中的薄层，例如晶片-保护膜-工件，其声强透射率为： 2）由上式可知： （1）超声波垂直入射到两侧介质声阻抗不同的薄层时，若薄层厚度等于半波长的整数倍，则通过薄层的声强透射率与薄层的性质无关，好象不存在薄层一样。 （2）表明超声波垂直入射到两侧介质声阻抗不同的薄层，若薄层厚度等于 的奇数倍，薄层声阻抗为其两侧介质声阻抗几何平均值时，即 ，其声强透射率等于1，超声波全透射。这对于直探头保护膜的设计具有重要的指导意义。,二、声压往复透射率 1、在超声波单探头探伤中，探头兼作发射和接收超声波。 2、探头投的超声波透过界面进入工件，在固/气底面产生全反射后再次通过同一界面被探头

32、接收，如图1.32所示。这时探头接收到的回波声压Pa与入射波声压P0之比，称为声压往复透射率T往 。,3、分析公式可知超声波垂直入射时，在底面全反射的条件下声压往复透射率与声强透射率在数值上相等。 例如用PZT-5晶片( )对钢制工件( )探伤时，若耦合剂中声压全透射，钢制工件底面声压全反射，则其声压往复透射率为： 4、由公式可知声压往复透射率与界面两侧介质的声阻抗有关，与从何种介质入射到界面无关。界面两侧分质的声阻抗相差愈小，声压往复透射率就愈高，反之就愈低。 5、往复透射率高低直接影响探伤灵敏度高低，往复透射率高，探伤灵敏度高。反之，探伤灵敏度低。,第八节 超声波倾斜入射到界面时的反射和折

33、射,一、波型转换与反射、折射定律 1、波型转换：当超声波倾斜入射到界面时，除产生同种类型的反射和折射波外，还会产生不同类型的反射和折射波。 2、纵波斜入射 当纵波L倾斜入射到固/固界面时，除产生反射纵波L和折射纵波L外，还会产生反射横波S和折射横波S如图所示。各种反射波和折射波方向符合反射、折射定律： 由于同一介质中纵波波速不变，因此L=L 。又由于在同一介质中纵波波速大于横波波速，因此Ls，LS 。,1）第一临界角 :由上式可以看出， 当 时， ，随着L增加， L也增加，当L增加到一定程度时， L =90，这时所对应的纵波入射角称为第一临界角，用 表示。 2）第二临界角 ：由上式可以看出 ，

34、 当 时， ，随着L增加， s也增加，当L增加到一定程度时， s=90，这时所对应的纵波入射角称为第二临界角，用 表示。,3）由和的定义可知： （1）当L1时，第二介质中即有折射纵波L又有折射横波S。 （2）当L = - 时，第二介质中只有折射横波S没有折射纵波L这就是常用横波探头的制作原理。 （3）当L 时，第二介质中既无折射纵波L”，又无折射横波S。这时在其介质的表面存在表面波R，这就是常用表面波探头的制作原理。,4）例，纵波倾斜入射到有机玻璃/钢界面时。有机玻璃中:CL =2730m/s,钢中： CL =5900m/s， CS =323Om/s。则第一、二临界角分别为： 由此可见有机玻璃

35、横波探头，有机玻璃表面波探头,3、横波入射 1）当横波倾斜入射到围/固界面时，同样会产生波型转换，如图所示。各反射、折射波的方向符合反射、折射定律：,2）横波倾斜入射时，同样存在第一、二临界角，由于在实际探伤中无多大实际意义，故这里不再讨论，这里只讨论第三临界角。 由上式得， 随增加，也增加，当增加到一定程度时，=90，这时所对应的横波入射角称为第三临界角，用表示。 当S 时，第一介质中只有反射横波，没有反射纵波，即横波全反射。 3）对于钢：CL=5900m/S，CS=3230m/s 当S 332时，钢中横波全反射,1、纵波倾斜入射到钢/空气界面的反射 如教材31页图1.35所示，当纵波倾斜入

36、射到钢/空气界面时，纵波声压反射率rLL与横波声压反射率rLS随入射角而变化。当L =60左右时， rLL很低， rLS较高。原因是纵波倾斜入射，当L =60左右时产生一个较强的变型反射横波。 2、横波倾斜入射到钢/空气界面的反射 如教材31页图1.36所示，横波倾斜入射到钢/空气界面横波声压反射率rSS ，与纵波声压反射率rSL随入射角aS而变化。当aS =30时， rSS很低， rSL较高。当aS 33.2(a)时， rSS=100%,即钢中横波全反射,三、声压往复透射率 1、超声波探伤中，常常采用反射法探伤，超声波往复透过同一探侧面，因此声压往复透射率更具有实际意义。 2、如教材31页图

37、1.37所示，超声波倾斜入射，折射波全反射，探头按收到的回波声压Pa与入射波声压P0之比称为声压往复透射率，常用T表示，T= Pa / P0 。 3、图1.38为纵波倾斜入射至水/钢界面时的声压往复透射率与入射角的关系曲线。当纵波入射角L 14.5 ()时，折射纵波的往复透射率不超过13%，折射横波的往复透射率小于6%。当L =14.5-27.27()时，钢中没有折射纵波，只有折射横波，其折射横波的往复透射率最高不到20%。实际探伤中水浸探伤钢材就属于这种情况。,4、图1.39为纵波倾斜入射至有机玻璃/钢界面对往复透射率与入射角之间的关系曲线。当L 27.6()时，折射纵波的往复透射率小于25

38、%，折射横波的往复透射率小于10%。当L =27-57()时，钢中只有折射横波，无折射纵波。折射横波的往复透射率最高不超过30%，这时所对应的L 30，S37。实际探伤中有机玻璃横波探头探伤钢材就属于这种情况。,四、端角反射 1、超声波在两个平面构成的直角内的反射叫做端角反射。 2、回波声压与入射波声压之比称为端角反射率用T端表示。教材33页图1.41为钢/空气界面上钢中的端角反射率。 1）由图1.4l(a)可知，纵波入射时，端角反射率都很低，这是因为纵波在端角的两次反射中分离出较强的横波。 2）由图1.41(b)可知，横波入射时，入射角S =30或60附近时，端角反射率最低， S =35-5

39、5时，端角反射率可达100%。实际工作中，横波探伤焊缝单面焊根部未焊透或袭纹的情况就类似于这种情况，当横波入射角S =35-55，即K=tgs=0.7-1.43时，探伤灵敏度较高。当s56，即K1.5时，探伤灵敏度较低，可能引起漏检。 3）从图1.38还可以看出， L（ S ）在0或90附近时，无论是纵波还是横波端角反射率理论上都很高，但实际上由于入射波、反射波在边界互相干涉而抵消，因此实际上这时探测灵敏度不高。,第九节 超声波的聚焦与发散,一、声压距离公式 对于平面波，波束不扩散，而是互相平行，因此声压不随距离而变化。球面波与柱面波的波束扩散，其声压与距离有关。 1、球面波声压距离公式 球面

40、波的波阵面为同心球面，声压与距离成反比。 2、柱面波声压距离公式 柱面波的波阵面为同轴柱面，声压与距离的平方根成反比。,二、球面波在平界面上的反射与折射 1、单一的平界面上的反射 球面波入射到平界面上，其反射波仍为球面波，且波源与入射波源对称，反射波声压为,2、双界面的反射 如图1.43所示，球面波在互相平行的双界面间的多次反射仍符合球面波变化规律。当入射角较小，声压反射率r=1.0时，对于脉冲波。双界面距离d较大时不产生子涉这时前壁各次反射波声压比为 后壁各次波的声压比为 实际探伤中，当d较大时，超声波探头发出的超声波可视为球面波，示波屏上各次底面反射波的高度之比近似符合1/的规律。,3、单

41、一平界面上的折射 如图1.44所示，球面波入射到平界面上时，其折射波不再是严格的球面波了。只有当其张角1较小时，可视为近似的球面波，且有 对于水/钢界面： 这说明球面渡入射到水/钢界面时，其折射波更加发散。 折射波声压：,三、平面波在曲界面上的反射与折射 1、平面波在曲界面上的反射 1）当平面波入射到曲界面上时，其反射波将发生聚焦或发散。 2）反射波的聚焦或发散与曲面的凹凸(从入射方向看)有关。凹曲面的反射波聚焦。凸曲面的反射波发散。,3）平面波入射到球面时，其反射波可视为从焦点发出的球面波。在曲轴线上距曲面顶点处的反射波声压为 注：“”“+”用于发散。“一”用于聚焦。下同 4）平面波入射到柱

42、面时，其反射波可视为反焦轴发出的柱面波。在曲面轴线上距曲面顶点处的反射波声压为： 实际探伤中球形、柱形气孔的反射就属于以上两种情况。,2、平面波在陷界面上的折射 1）平面波入射到曲界面上时，其折射波也将发生聚焦或发散，如图教材36页图1.46。这时折射波的聚焦或发散不仅与曲面的凹有关。而且与界面两侧介质的波速有关： （1）对于凹透镜，当c1c2时发散； （2）对于凸透镜，当c1c2时聚焦，当c1c2发散。 2）平面波入射至球西透镜时，其折射波可视为从焦点发出的球面波，曲面轴线上距曲面顶点处的折射波声压为,3）平面波入射到柱面透镜，其射射波可视为从焦轴发出的柱面波，轴线上处的折射波声压为 4）实

43、际探伤用的水浸聚焦探头就是根据平面波入射到c1c2的凸透镜上，折射波发生聚焦的特点来设计的，这样可以提高探伤灵敏度。,四、球面波在曲界面上的反射和折射 1、球面波在曲界面上的反射 1）球面波入射到曲界面上，其反射渡将发生聚焦或发散，如图教材37页图1.47。凹曲面的反射波聚焦，曲面的反射渡发散。 2）球面波在球面上的反射波，可视为从像点发出的球面波。轴线上距顶点为处的反射波声压为 实际探伤中，至波源距离较远的球形气孔缺陷就属于球面波在凹球面上的反射，由于反射波进一步发散，因此其回波较低。这就是超声波探伤气孔灵敏度低的原因所在。,3）球面波在柱面上的反射，既不是单纯的球面波，也不是单纯的柱面波，

44、而是近似为两个不同的柱面波迭加。轴线上距顶点为处的反射波声压为 球面波在柱面上的反射，在实际探伤中具有现实意义。例如超声波径向探伤大型圆柱形锻件属于这种情况。 4）凹柱面反射波聚集于像点，使像点处的声压趋于很大。如果像点处存在一较小的缺陷，那么经底面反射至缺陷，再从缺陷反射至底面，最后由底商反射回到探头；形成路径似“W”的反射称为W反射。 W反射时，示波屏上同时出现两个缺陷波，一前一后，一高一低，前者位于底波B1之前，高度较低，为缺陷直接反射。后者位于B1之后，高度较高，为w反射。探伤时应根据前者来对缺陷进行定位和定量。,2、球面波在曲界面上的折射 球面波入射到曲界面上，其折射波同样会发生聚焦

45、和发散，如教材38页图l.50。轴线上距顶点处的折射波声压为 1）球形界面： 2）柱形截面： 3）实际探伤中，水浸探伤柱形或球形工件就属于图1.50(a)。由于折射波发散，因此探伤灵敏敏度很低，为了提高探伤灵敏度，常常采用聚焦探伤。,第十节超声波的衰减,一、衰减的原因 1、扩散衰减 1）超声波在传播过程中，由于波束的散，使超声波的能量随距离增加而逐渐减弱的现象称为扩散衰减。 2）超声波的扩散衰减仅取决于波面的形状，与介质的性质无关。 （1）平面波波阵面为平面，波束不扩散，不存在扩散衰减。 （2）柱面波阵面为同轴圆柱面。波束向四周扩散，存在扩散衰减，声压与距离的平方根成反比。 （3）球面波阵面为

46、同心球面，波束向四面八方扩散，存在扩散衰减，声压与距离成反比。,2、散射衰减 1）超声波在介质中传播时，遇到声阻抗不同的界面产生散乱反射引起衰减的现象，称为散射衰减。 2）散射衰减与材质的晶粒密切相关，当材质晶粒粗大时，散射衰减严重，被散射的超声波沿着复杂的路径传播到探头，在示波屏上引起林状回波(又叫草波)，使信噪比下降，严重时噪声会湮没缺陷波。 3、吸收衰减 超声波在分质中传播时，由于介质中质点间内摩擦(即粘滞性)和热传导引起超声波的衰减，称为吸收衰减或粘滞衰减。,4、除了以上三种衰减外，还有位错引起的衰减，磁畴壁引起的衰减和残余应力引起的衰减等。 5、通常所说的介质衰减是指吸收衰减与散射衰减，不包括扩散衰减。,二、衰减方程与衰减系数 1、衰减方程 平面波不存在扩散衰减，只存在介质衰减，其声压衰减方程为 球面波与柱