材料科学基础.pdf

《材料科学基础.pdf》由会员分享，可在线阅读，更多相关《材料科学基础.pdf（131页珍藏版）》请在三一文库上搜索。

1、Chap0 第1页 绪论 能源、信息和材料被认为是现代国民经济的三大支柱。其中材料更是各行各 业的基础。可以说，没有先进的材料，就没有先进的工业、农业和科学技术。无 怪乎历史学家将材料作为文明社会进步的标志，将历史划分为石器时代、陶器时 代、青铜器时代、铁器时代等等。从世界科技发展史看重大的技术革新往往起 始于材料的革新。例如，本世纪 50 年代镍基超级合金的出现，将材料使用温度 由原来的 700提高到 900从而使得超音速飞机问世； 而高温陶瓷的出现则促 进了表面温度高达 1000的航天飞机的发展。反过来，近代新技术（如原子能、 计算机、集成电路、航天工业等）的发展又促进了新材料的研制。目前

2、已涌现出 了各种各样的新材料， 以致有人将我们的时代称为精密陶瓷时代、 复合材料时代、 塑料时代或合成材料时代等等。不管叫什么名称，这反映了当代材料的多样化。 各种材料可以从不同角度分类。例如，根据材料的组成，可以将材料分为金 属材料、无机非金属材料、有机高分子材料（聚合物）和复合材料（有人将它们 称之为固体材料的四大家族） 。根据材料的特性和用途，可将它分为结构材料和 功能材料两大类。结构材料主要是利用它的力学性能，用于制造需承受一定载荷 的设备、零部件、建筑结构等。功能材料主要是利用它的特殊物理性能（电学、 热学、磁学光学性能等） ，用于制造各种电子器件、光敏元件、绝缘材料等。 此外，还可

3、以根据材料内部原子排列情况分为晶态和非晶态材料；根据材料的热 力学状态分为稳态和亚稳态材料；根据材料尺寸分为一维（纤维及晶须） 、二维 （薄膜）和三维（大块）材料等等。 今后材料研究的方向应该是充分利用和发掘现有材料的潜力， 继续开发新材 料以及研究材料的再循环（回收）工艺。 在利用现有材料和开发新材料方面，人们预计，不仅在目前，而目在今后一 个时期内结构材料仍然是材料的主体部分，而且今后 30 年可能是复合材料的 世界。在功能材料方面，人们预计，在今后 20 年，需重点发展应用于计算机、 集成电路、激光技术等方面的电子材料。关于材料再循环的研究，则不仅是为了 节约原材料,而且是减少能耗、保护

4、环境的急需。 人们研究材料，主要是为了更有效地使用材料。要达到这个目的，就必须了 解影响材料性能的各种因素，掌握提高其性能的途径。材料的各种性能是其化学 成分和组织结构等内部因素在一定外界条件下的行为表现。 材料科学基础是本专业的第一门专业基础课，其中心内容就是阐明材料 的性能和行为与其成分及内部组织结构之间的关系。 Chap1 第1页 第一章 晶体学基础及材料结构 无论是金属材料还是非金属材料，通常都是晶体。因此，作为材料科学工作 者， 首先要熟悉晶体的特征及其描述方法。 本章将扼要的介绍晶体学的基础知识， 并了解材料结构。 1-1 晶体 一、晶体与非晶体一、晶体与非晶体 固态物质按其原子（

5、或分子）的聚集状态而分为两大类：晶体与非晶体。虽 然我们看到自然界的许多晶体具有规则的外形（例如：天然金刚石、结晶盐、水 晶等等） ，但是，晶体的外形不一定都是规则的，这与晶体的形成条件有关，如 果条件不具备，其外形也就变得不规则。所以，区分晶体还是非晶体，不能根据 它们的外观，而应从其内部的原子排列情况来确定。在晶体中，原子（或分子） 在三维空间作有规则的周期性重复排列，而非晶体就不具有这一特点，这是两者 的根本区别根本区别。应用 X 射线衍射、电子衍射等实验方法不仅可以证实这个区别， 还能确定各种晶体中原子排列的具体方式（即晶体结构的类型） 、原子间距以及 关于晶体的其他许多重要情况。 显

6、然，气体和液体都是非晶体。在液体中，原子亦处于紧密聚集的状态，但 不存长程的周期性排列。固态的非晶体实际上是一种过冷状态的液体，只是其物 理性质不同于通常的液体而已。玻璃就是一个典型的例子，故往往将非晶态的固 体称为玻璃体。 从液态到非晶态固体的转变是逐渐过渡的， 没有明显的凝固点 （反 之亦然，无明显的熔点） 。而液体转变为晶体则是突变的，有一定的凝固点和熔 点。非晶体的另一特点是沿任何方向测定其性能，所得结果都是一致的，不因方 向而异，称为各向同性各向同性或等向性等向性；晶体就不是这样，沿着一个晶体的不同方向所 测得的性能并不相同（如导电性、导热性、热膨胀性、弹性、强度、光学数据以 及外表

7、面的化学性质等等） ，表现出或大或小的差异，称为各向异性各向异性或异向性异向性。 晶体的异向性是因其原子的规则排列而造成的。 非晶体在一定条件下可转化为晶体。例如：玻璃经高温长时间加热后能形成 晶态玻璃；而通常呈晶体的物质，如果将它从液态快速冷却下来也可能得到非晶 体。金属因其晶体结构比较简单，很难阻止其结晶过程，故通常得不到非晶态固 体，但近些年来采用了特殊的制备方法，已能获得非晶态的金属和合金。 由一个核心（称为晶核晶核）生长而成的晶体称为单晶体单晶体。在单晶体中，原子都 是按同一取向排列的。一些天然晶体如金刚石、水晶等都是单晶体；现在也能够 人工培育制造出多种单晶体，如半导体工业用的单晶

8、硅和锗。激光技术中用的红 宝石和镱铝石榴石，以及金属或合金单晶等。但是金属材料通常是由许多不同位 向的小晶体所组成， 称为多晶体多晶体。 这些小晶体往往呈颗粒状， 不具有规则的外形， 故称为晶粒晶粒。晶粒与晶粒之间的界面称为晶界晶界，图 2.9 为纯铁的显微组织，可看 到晶粒和晶界。多晶体材料一般不显示出各向异性，这是因为它包含大量的彼此 Chap1 第2页 位向不同的晶粒，虽然每个晶粒有异向性，但整块金属的性能则是它们性能的平 均值， 故表现为各向同性， 这种情况称为伪各向同性伪各向同性或假等向性假等向性。 在某些条件下， 如定向凝固、特定的轧制退火等，使各晶粒的位向趋于一致。则其异向性又会

9、显 示出来。 二、晶体结构的基本概念二、晶体结构的基本概念 如前所述，所谓晶体晶体，是指其内部原子（分子或离子）在三维空间作有规则 的周期性重复排列的物体。晶体中原子（分子或离子）在空间的具体排列方式称 为晶体结构晶体结构（crystal structure） 。材料的许多特性都与晶体中原子（分子或离子） 的排列方式有关，因此分析材料的晶体结构是研究材料的一个重要方面。 为了便于研究和描述晶体内原子 （分子或离子） 的排列规律， 通常把原子 （分 子或离子）视为刚性小球，并把不停地热振动的原子（分子或离子）看成在其平 衡位置上静止不动，且处在振动中心，如图 2.1(a)所示。把晶体中的原子（分

10、子 或离子）抽象为规则排列于空间的几何点，即可得到一个由无数几何点在三维空 间排列而成的规整的阵列，这种阵列称为空间点阵空间点阵（如图 2.1(b)所示） ，这些几 何点称为阵点阵点或结点结点（lattice point） 。这些阵点可以是原子（分子或离子）的中 心，也可以是彼此等同的原子群或分子群的中心，但各阵点的周围环境都必须相 同。用一系列平行直线将阵点连接起来，形成一个三维的空间格架，称为晶格晶格 （crystalline lattice）或空间格子空间格子，如图 2.1(b)所示。 (a)原子堆积模型 (b)晶格 (c)单位晶胞 图 2.1 晶体中的原子排列示意图 晶粒 夹杂物 晶界

11、 图 2.9 工业纯铁的显微镜组织图 2.10 各晶粒位向示意图 Chap1 第3页 由图 2.1 (b)可见，晶体中原子排列具有周期性的特点，因此，为了方便，可 以从晶格中选取一个能够完全反映晶格特征的最小几何单元来研究晶体结构， 这 个最小的几何单元称为单位晶胞单位晶胞（unit cell） ，如图 2.1(c)所示。为了描述单位晶 胞的大小和形状，以单位晶胞角上的某一阵点为原点，以该单位晶胞上过原点的 三个棱边为三个坐标轴 X、Y、Z（称为晶轴晶轴） ，则单位晶胞的大小和形状就由这 三条棱边的长度 a、b、c（称为晶格常数晶格常数或点阵常数点阵常数（lattice constant） ）

12、及棱边 夹角、（称为轴间夹角轴间夹角）一共六个参数完全表达出来。习惯上，X、Y、 Z 轴分别以原点的前、右、上方为轴的正方向，反之为负方向。通常、和 分别表示 Y-Z 轴、Z-X 轴和 X-Y 轴之间的夹角。 三、七大晶系与十四种布拉菲点阵三、七大晶系与十四种布拉菲点阵 自然界中的晶体有成千上万种，它们的晶体结构各不相同。根据单位晶胞中 上述六个参数（a、b、c、）将晶体进行分类，分类时只考虑 a、b、 c 是否相等，、是否相等以及它们是否呈直角等方面的特征，而不涉及 单位晶胞内原子的具体排列情况，这样就将晶体划分成七种类型即七个晶系七个晶系 （crystal system） ，所有的晶体均可

13、归纳在这七个晶系中。布拉菲（A.Bravais） 1948 年根据“每个阵点具有相同的周围环境”的要求，用数学分析方法证明晶 体中的阵点排列方式只有 14 种，这 14 种空间点阵就叫做布拉菲（布拉菲（Bravais）点 阵 ）点 阵，它们分别属于七个晶系，如表 2.1 所示。 表 2.1 布拉菲点阵与七个晶系 布拉菲点阵 晶系 棱边长度及夹角关系 举例 简单三斜 三斜 abc，90 K2CrO7 简单单斜 底心单斜 单斜 abc，=90 -S，CaSO42H2O 简单正交 底心正交 体心正交 面心正交 正交 abc，=90 -S，Ga，Fe3C 简单六方 六方 a1=a2=a3c，=90，=

14、120 Zn，Cd，Mg，Ni，As 菱形（三角） 菱方 a=b=c，=90 As，Sb，Bi 简单四方 体心四方 四方 a=bc，=90 -Sn，TiO2 简单立方 体心立方 面心立方 立方 a=b=c，=90 Fe，Cr，Cu，Ag，Au Chap1 第4页 1-2 典型的晶体结构 一、晶向指数和晶面指数一、晶向指数和晶面指数 1. 简单三斜 2. 简单单斜 3. 底心单斜 4. 简单正交 5. 底心正交 6. 体心正交 7. 面心正交 8. 简单六方 9. 菱形（三角） 10. 简单四方 11. 体心四方 12. 简单立方 13. 体心立方 14. 面心立方 图 2.2 14 种布拉菲点

15、阵的单位晶胞 Chap1 第5页 在晶体中，由一系列原子所构成的平面称为晶面晶面（lattice plane） ，任意两个 原子之间连线所指的方向称为晶向晶向（lattice directions） 。为了便于研究和表述不 同晶面和晶向的原子排列情况及其在空间的位向，需要确定一种统一的表示方 法，称为晶面指数晶面指数和晶向指数晶向指数。国际上通用的是密勒指数密勒指数（Miller index） 。 1 晶向指数 确定晶向指数的步骤如下： 第一步：以单位晶胞的某一阵点为原点，过原点的晶轴为坐标轴，以单位晶 胞的边长作为坐标轴的长度单位； 第二步：如图 2.3 所示，过原点 O 作一直线 OP，使

16、其平行于待定晶向 AB； 第三步：在直线 OP 上选取距原点 O 最近的一个阵点 P，确定 P 点的三个 坐标值； 第四步：将这三个坐标值化为最小整数 u，v，w，加上方括号，uvw即为 待定晶向的晶向指数。如果 u，v，w 中某一数为负值，则将负号记于该数的上 方，如110，121等。 显然晶向指数表示着所有相互平行、方向一致的晶向。若晶体中两晶向相互 平行但方向相反，则晶向指数中的数字相同，符号相反，例如111与111。 由于晶体的对称性，有些晶向上原子排列情况相同，因而性质也相同。晶体 中原子排列情况相同的一组晶向称为晶向族晶向族（family of lattice directions

17、） ，用 表示。例如立方晶系中111，111，111，111，111，111，111， 111八个晶向是立方体中四个体对角线的方向，它们的原子排列完全相同，属 于同一晶向族，用表示。同理，包含100，010，001，100， 010，001六个晶向。如果不是立方晶系，改变晶向指数的顺序所表示的晶向 可能不是等同的，例如，对于正交晶系，100，010，001这三个晶向上的原 A O B P X Z Y 图 2.3 晶向指数的确定 Chap1 第6页 子间距不等，分别为 a、b、c，因而这三个晶向上原子排列情况不同，晶体性质 也不相同，因而不能归属于同一晶向族。 2 晶面指数 确定晶面指数的步骤如

18、下： 第一步：以单位晶胞的某一阵点为原点，过原点的晶轴为坐标轴，以单位晶 胞的边长作为坐标轴的长度单位，注意不能将坐标原点选在待定晶面上； 第二步：求出待定晶面在坐标轴上的截距，如果该晶面与某坐标轴平行，则 截距为； 第三步：取三个截距的倒数； 第四步：将这三个倒数化为最小整数 h，k，l，加上圆括号，(hkl)即为待定 晶面的晶面指数。如果 h，k，l 中某一数为负值，则将负号记于该数的上方，如 (110)，(121)等。 所有相互平行的晶面， 其晶面指数相同， 或数字相同而正负号相反， 例如(111) 与(111)代表平行的两组晶面。 在晶体中，有些晶面的原子排列情况相同，面间距完全相等，

19、其性质完全相 同，只是空间位向不同。这样的一组晶面称为晶面族晶面族，用hkl表示。例如，在立 方晶系中： 100=(100)，(010)，(001)，(100)，(010)，(001) 110=(110)，(101)，(011)，(110)，(110)，(011)， (011)，(101)，(101)，(110)，(101)，(011) 如果不是立方晶系，改变晶面指数的顺序所表示的晶面可能不是等同的，例 如，对于正交晶系，(100)，(010)，(001)这三个晶面上的原子排列情况不同，晶 面间距不等，因而不能归属于同一晶面族。 此外，在立方晶系中，具有相同指数的晶向和晶面必定相互垂直，即hk

20、l (uvw)。但是此关系不适用于其它晶系。 3 六方晶系的晶向指数和晶面指数 六方晶系的晶面指数和晶向指数同样可以应用上述方法确定， 但这样可能会 出现同一晶面族中一些晶面的指数不一样的情况， 因而很不方便， 晶向也是如此。 所以对于六方晶系，一般都采用另一种专用于六方晶系的指数标定方法。 根据六方晶系的对称特点，对六方晶系采用 a1、a2、a3及 c 四个晶轴，a1、 a2、a3之间的夹角均为 120，如图 2.4 所示。这样，其晶面指数和晶向指数就 分别以(hkil)和uvtw四个指数来表示。采用这种标定方法，可以使等同晶面与等 同晶向各具有同一组指数。 根据几何学，三维空间独立的坐标轴

21、最多不超过三个，而应用上述方法标定 的指数形式上是四个指数，但是不难看出，前三个指数中只有两个是独立的，它 们之间有以下关系： Chap1 第7页 )( )( vut khi += += 图 2.4 中举出了六方晶系中一些晶面和晶向的指数。 二、三种典型的晶体结构二、三种典型的晶体结构 在金属晶体中，金属键使原子（分子或离子）的排列趋于尽可能地紧密，构 成高度对称性的简单晶体结构。最常见的金属晶体结构有三种类型，即面心立方 结构 （face-centered cubic， 简写为 “fcc” ） 、 体心立方结构 （body-centered cubic， 简写为“bcc” ）和密排六方结构（

22、hexagonal closed-packed，简写为“hcp” ） ， 前两种属于立方晶系，后一种属于六方晶系。除了少数例外，绝大多数金属属于 这三种结构。 (1) 面心立方结构 面心立方结构的单位晶胞如图 2.5 所示，除单位晶胞的八个角上各有一个原 子外，在各个面的中心还有一个原子。具有面心立方晶格的金属有-Fe，Al， Cu，Ni，Au，Ag，-Co，Pb 等。 图 2.4 六方晶系的晶向和晶面 (a)刚球模型 (b)质点模型 (c)单位晶胞原子数 图 2.5 面心立方结构的单位晶胞 Chap1 第8页 (2) 体心立方结构 体心立方结构的单位晶胞如图 2.6 所示，除单位晶胞的八个角

23、上各有一个原 子外，在中心还有一个原子。具有体心立方晶格的金属有-Fe，Cr，W，V， -Ti，Mo 等。 (3) 密排六方结构 密排六方结构的单位晶胞如图 2.7 所示， 在六方单位晶胞的十二个角上以及 上下底面的中心各有一个原子，单位晶胞内部还有三个原子。具有密排六方晶格 的金属有-Ti，-Co，Mg，Zn，Be，Cd 等。 下面从几个方面来进一步分析这三种晶体结构的特征。 (1) 单位晶胞中的原子数 单位晶胞中的原子数是指一个单位晶胞内所包含的原子数目。由图 2.5(c)、 图 2.6 (c)、图 2.7 (c)可知，单位晶胞顶角处的原子为几个单位晶胞所共有，而 位于单位晶胞面上的原子则

24、为两个相邻的单位晶胞所共有， 只有位于单位晶胞内 部的原子才为一个单位晶胞所独有。这样，金属中常见的三种晶体结构中每个单 (a)刚球模型 (b)质点模型 (c)单位晶胞原子数 图 2.6 体心立方结构的单位晶胞 (a)刚球模型 (b)质点模型 (c)单位晶胞原子数 图 2.7 密排六方结构的单位晶胞 Chap1 第9页 位晶胞所占有的原子数 n 分别为： 面心立方晶格 n=4 体心立方晶格 n=2 密排六方晶格 n=6 (2) 原子半径 如果把金属原子视为半径为 r 的刚性球，则 r 与晶格常数有一定的关系。面 心立方结构单位晶胞中原子相距最近的方向是面对角线，所以原子半径 ar 4 2 =；

25、体心立方结构单位晶胞中原子相距最近的方向是体对角线，所以原子 半径ar 4 3 =； 密排六方结构单位晶胞中原子相距最近的方向是上下底面的对角 线，所以原子半径ar 2 1 =。 (3) 配位数（coordination number）和致密度（packing factor） 晶体中原子排列的紧密程度与晶体结构类型有关。 为了定量地表示原子排列 的紧密程度，采用配位数和致密度两个参数。 配位数配位数是指晶体结构中， 与任一原子最近邻并且等距的原子数。 配位数越大， 则原子排列的紧密程度越高。由图 2.8 可见体心立方晶格的配位数为 8，面心立 方晶格和密排六方晶格的配位数都是 12。 应当指出

26、，在密排六方晶格中，只有当 c/a=1.633 时，配位数才为 12。如 果 c/a1.633，则有 6 个最近邻原子（同一层的 6 个原子）和 6 个次近邻原子 （上、下层的各 3 个原子） ，其配位数应记为 6+6。 若把金属晶体中的原子视为直径相等的刚球， 原子排列的紧密程度可以用刚 球所占空间的体积百分数来表示，称为致密度致密度。如以一个单位晶胞来计算，致密 度 K 就等于单位晶胞中原子所占体积与单位晶胞体积之比，即： 单位晶胞的体积 的体积单位晶胞中原子所占有 致密度 = (a)体心立方晶格 (b)面心立方晶格 (c) 密排六方晶格 图 2.8 金属三种典型晶格配位数示意图 Chap

27、1 第10页 因此，金属中常见的三种晶体结构的致密度分别为： 面心立方晶格 致密度=0.74 体心立方晶格 致密度=0.68 密排六方晶格 致密度=0.74 由上面的结果可见，密排六方晶格的配位数与致密度均与面心立方晶格相同，这 说明两者单位晶胞中的原子具有相同的紧密排列程度。 (4)最密排面 面心立方晶格 (111) 体心立方晶格 (110) 密排六方晶格 (0001) 三、晶体结构中的原子堆垛三、晶体结构中的原子堆垛 从图 2.5、图 2.6、图 2.7 可看出，三种晶体结构中均有一组原子密排面和 原子密排方向，它们分别是面心立方结构111，体心立方结构的110 和密排六方结构的0001(

28、1120)。这些原子密排面在空间一层一层平行地 堆垛起来就分别构成上述三种晶体结构。 从上述得知，面心立方和密排六方结构的致密度均为 0.74是纯金属中最 密集的结构。因为在面心立方和密排六方点阵中密排面上每个原子和最近邻的 原子之间都是相切的；而在体心立方结构中，除位于体心的原子与位于顶角上的 8 个原子相切外，8 个顶角原子之间并不相切，故其致密度没有前者大。 进一步观察，还可发现面心立方结构中111晶面和密排六方结构中0001 晶面上的原子排列情况完全相同，如图 2.30 所示。若把密排面的原子中心连成 六边形的网格，这个六边形的网格又可分为六个等边三角形，而这六个三角形的 中心又与原子

29、之间的六个空隙中心相重合。从下图 2.31 可看出这六个空隙可分 为 B，C 两组，每组分别构成一个等边三角形。为了获得最紧密的堆垛，第二层 密徘面的每个原子应坐落在第一层密排面(A 层)每三个原子之间的空隙(低谷) 上。 不难看出， 这些密排面在空间的堆垛方式可以有两种情况， 一种是按 ABAB 或 ACAC的顺序堆垛，这就构成密排六方结构；另一种是按 ABCABC或 ACBACB的顺序堆垛，这就是面心立方结构。 Chap1 第11页 四、晶体中原子间的间隙四、晶体中原子间的间隙 从晶体中原子排列的刚球模型和对致密度的分析可以看出， 金属晶体存在许 多间隙，这种间隙对金属的性能、合金相结构和

30、扩散、相变等都有重要影响。 图 1.40、 图 1.41 和图 1.42 为三种典型金属晶体结构的间隙位置示意图。 其 中位于 6 个原子所组成的八面体中间的间隙称为八面体间隙八面体间隙，而位于 4 个原子 所组成的四面体中间的间隙称为四面体间隙四面体间隙。 图中实心圆圈代表金属原子，令其 半径为 rA；空心圆圈代表间隙，令其半径为 rB。 rB实质上是表示能放入间隙内 的小球的最大半径(见图 2.18)。 Chap1 第12页 利用几何关系可求出三种晶体结构中四面体和八面体间隙的数目和尺寸大 小，计算结果如表 1.5 所列。 Chap1 第13页 由上三图和表可见， 面心立方结构中的八面体间

31、隙及四面体间隙与密排六方 结构中的同类型间隙的形状相似，都是正八面体和正四面体，在原于半径相同的 条件下两种结构的同类型间隙的大小也相等，且八面体间隙大于四面体间隙。 而体心立方结构中的八面体间隙却比四面体间隙小，且二者的形状都是不对称 的，其棱边长度不完全相等。 五、同素异晶转变五、同素异晶转变 在周期表中，大约有 40 多种元素具有两种或两种类型以上的晶体结构。当 外界条件(主要指温度和压力)改变时，元素的晶体结构可以发生转变，把金属的 这种性质称为多晶型性多晶型性。这种转变称为多晶型转变多晶型转变或同素异构转变同素异构转变。例如铁在 912以下为体心立方结构， 称为Fe； 在 91213

32、94之间为面心立方结构， 称为Fe；当温度超过 1394时，又变为体心立方结构，称为Fe；在高 压下(150kPa)铁还可以具有密排六方结构，称为Fe。锡在温度低于 18时 为金刚石结构的锡， 也称为 “灰锡” ； 而在温度高于 18时为正方结构的锡， 也称为“白锡” 。碳具有六方结构和金刚石结构两种晶型。具有多晶型性的其他 金属还有 Mn，Ti，Co，Sn，Zr，U，Pu（不）等。当晶体结构改变时，金属的 性能(如体积、强度、塑性、磁性、导电性等)往往要发生突变。钢铁材料之所以 能通过热处理来改变性能，原因之一就是因其具有多晶型转变。 1-3 合金相 一、合金与相的概念一、合金与相的概念 1

33、合金 虽然纯金属在工业上获得了一定的应用，但由于其性能的局限性，不能满足 各种使用场合的要求。以强度为例，纯金属的强度一般都很低，如铁的拉伸强度 约为 200MN/m2，而铝还不到 100 MN/m2，显然都不适合用作结构材料。如何 改变和提高金属材料的性能？实践证明，合金化是最主要的途径。因此，目前应 用的金属材料绝大多数是合金。 由两种或两种以上的金属、或金属与非金属，经熔炼、烧结或其它方法组合 Chap1 第14页 而成并具有金属特性的物质称为合金合金（alloy） 。例如，应用最普遍的碳钢和铸铁 就是主要由铁和碳所组成的合金，而黄铜则是由铜和锌组成的合金。 组成合金的最基本的、独立的物

34、质称为组元组元（component） ，或简称为元元。 一般来说，组元就是组成合金的元素，黄铜的组元是铜和锌，铁碳合金的组元是 铁和碳。由两个组元组成的合金称为二元合金二元合金，由三个组元组成的合金称为三元 合金 三元 合金，由三个以上组元组成的合金则称为多元合金多元合金。 由给定组元可以配制成一系列成分不同的合金，这些合金组成一个合金系 统，称为合金系合金系（alloy system） ，两个组元组成的为二元系二元系，三个组元组成的为 三元系三元系，更多组元组成的称为多元系多元系。 2相 所谓“相相（phase） ” ，是指金属或合金中具有同一聚集状态、同一结构和性 质，并与其它部分有明显界

35、面分开的均匀组成部分。合金在固态下可以形成均匀 的单相合金单相合金，也可能是由几种不同的相所组成的多相合金多相合金。 二、合金相的晶体结构二、合金相的晶体结构 在液态下，大多数合金的组元均能相互溶解，成为均匀的液体，因而只具有 一个液相。在凝固后，由于各组元的晶体结构、原子结构等不同，各组元间的相 互作用不同，在固态合金中可能出现不同的相结构相结构（phase structure） ，主要有 固溶体固溶体（solid solution）和金属化合物金属化合物（intermetallic compound）两大类。 1 固溶体 如果合金的组元在固态下能彼此相互溶解，则在液态合金凝固时，组元的原

36、子将共同地结晶成一种晶体，晶体内包含有各种组元的原子，晶格的形式与其中 一组元相同，这样，这些组元就形成了固溶体。晶格与固溶体相同的组元为固溶 体的溶剂溶剂（solvent） ，其它组元为溶质溶质（solute） 。由此可见，固溶体是溶质原子 溶入固态的溶剂中，并保持溶剂晶格类型而形成的相。 根据溶质原子在溶剂晶格中所占据的位置，可将固溶体分为置换固溶体置换固溶体 （substitutional solid solution）与间隙固溶体间隙固溶体（interstitial solid solution） 。 (1) 置换固溶体 溶质原子位于溶剂晶格的某些结点位置而形成的固溶体， 如同在这些结

37、点上 的溶剂原子被溶质原子所置换，所以称为置换固溶体，如图 5.1 所示。 图 5.1 置换固溶体示意图 溶剂原子 溶质原子 Chap1 第15页 (2) 间隙固溶体 当溶质原子比较小时，如碳、氢、氮、硼等，它们插入晶格间隙而形成的固 溶体称为间隙固溶体，如图 5.2 所示。 (3) 固溶体的溶解度 溶质原子溶入固溶体中的数量称为固溶体的浓度， 在一定的温度和压力等条 件下，溶质在固溶体中的极限浓度称为溶质在固溶体中的溶解度溶质在固溶体中的溶解度。 通常，溶解度不可能是 100%，即溶解度有一定限度，这种固溶体称为有限 固溶体 有限 固溶体； 但是某些元素之间可以任意比例形成固溶体， 即不存在

38、极限浓度的限制， 称为无限固溶体无限固溶体或连续固溶体连续固溶体。 在置换固溶体中，溶质在溶剂中的溶解度主要取决于两者原子直径的差别、 它们在周期表中相对位置和晶格类型。一般来说，溶质原子和溶剂原子直径差别 越小或两者在周期表中位置越靠近， 则溶解度越大， 如果上述条件能很好地满足， 而且溶质与溶剂的晶格类型也相同，则可能形成无限固溶体。 间隙固溶体的溶解度不仅与溶质原子的大小有关， 也与溶剂晶格中的间隙形 状和大小等因素有关。而且在间隙固溶体中，由于间隙的数量总是有限的，因此 间隙固溶体只能是有限固溶体，而且其溶解度也不可能很大。 (4) 固溶体的性能 形成固溶体时，虽然仍保持溶剂的晶体结构

39、，但由于溶质原子的大小与溶剂 不同，形成固溶体时必然产生晶格畸变晶格畸变（或称点阵畸变点阵畸变） ，如图所示。在形成间 隙固溶体时，晶格常数总是随溶质原子的溶入而增大。形成置换固溶体时，若溶 质原子比溶剂原子大， 则溶质原子周围晶格发生膨胀， 平均晶格常数增大； 反之， 若溶质原子较小， 则溶质原子周围晶格发生收缩， 使固溶体的平均晶格常数减小。 溶质原子溶入造成的晶格畸变使塑性变形抗力增加，位错移动困难，因而使固溶 体的强度、硬度提高，塑性和韧性有所下降，这种现象称为固溶强化固溶强化（solid solution hardening） 。固溶强化是提高金属材料机械性能的重要途径之一。 溶剂原

40、子 溶质原子 图 5.2 间隙固溶体示意图 Chap1 第16页 2金属化合物 在合金中，当溶质含量超过固溶体的溶解度时，除了形成固溶体外，还将形 成晶体结构不同于任一组元的新相， 称为金属化合物。 金属化合物可有多种类型， 但它们在二元状态图上所处的位置总是在两个固溶体区域之间的中间部位， 所以 通常又把这些合金相总称为中间相中间相。 (1)中间相的特点及分类 1)晶体结构 不同于组成元素。组元原子在中间相中各占一定的点阵位置，呈有序排 列； 2)中间相多数是金属之间或金属与类金属之间的化合物，其结合是以金 属键为主，因此它们多具有金属性，其性能不同于组元，往往有明显的改变； 3)中间相通常

41、是按一定的或大致一定的原子比结合起来,可用化学分子 式来表示。但是也有相当一部分中间相，其成分可在一个范围内变化。因此化学 式只表示其大致成分。 4)中间相的分类 金属化合物的类型很多，分类也不一致，主要包括：服从原子价规律的 正常价化合物正常价化合物（normal valence compound） ，决定于电子浓度的电子化合物电子化合物 （electron compound） ，小尺寸原子与过渡族金属之间形成的间隙型化合物间隙型化合物 （interstitial compound）等等。 (2)正常价化合物 正常价化合物服从原子价规律，即具有一定的化学成分，并可用化学分子式 来表示。 ?

42、形成条件：通常由金属与周期表中 IVA、VA、VIA 族一些元素形成。如 Mg2Sn、Mg2Pb、Mg2Si、MnS 等。组元之间电负性差别较 大，周期表上相隔较远。组元电负性相差越大，组成的化合 物就越稳定。 ? 特点： ? 正常价化合物符合化合价规律； 间隙原子 置换原子 空位 固溶体中的晶格畸变 Chap1 第17页 ? 组元原子间的结合往往含有金属结合的成分； ? 正常价化合物的分子式一般有 AB、AB2、 （或 A2B） 、A3B2等类型； ? 正常价化合物具有较高的硬度和脆性。 (3)电子化合物 电子化合物不遵循原子价规律， 而是按照一定的电子浓度组成一定晶体结构 的化合物。所谓电

43、子浓度电子浓度，是指化合物中价电子数与原子数的比值，即 e/a，设 溶剂的原子价为 A，溶质的原子价为 B，溶质原子在合金中的含量为 x%（原子 百分数） ，则合金的电子浓度为： 100 )100(BxxA a e+ = (5.1) 在计算电子浓度时，需要确定金属元素的原子价，通常是对应于它们在周期表中 的族数而依次变化，如 Cu 为 1 价，Zn 为 2 价，Ga 为 3 价，等等。但过渡族金 属元素的原子价较难确定，是一个有争议的问题，在计算电子浓度时通常定为零 价，这是因为其原子的 d 壳层未被填满，故在合金中虽可贡献出最外层电子，却 又要吸收电子来填充 d 壳层，实际上的作用为零。 表

44、 5.1 常见的电子化合物及其结构类型 ? 形成条件：由 IB 族或过渡族元素与 IIB、IIIA、IVA、VA 族元素所组成 ? 特点： ? 电子化合物的电子浓度和晶体结构有明确的对应关系，如表 5.1 所示； ? 原子间结合的性质是金属键，故电子化合物具有明显的金属特 性； ? 有很大的溶解度，以 、 相称； ? 无序分布； ? 电子化合物虽然可用化学分子式表示，但实际上它的成分是在 一个范围内变化着，因此其电子浓度实际上也是一个范围； ? 其性能与固溶体接近，强度不高。 电 子 浓 度 2 3 （ 14 21 ）相 13 21 相 4 7 （ 12 21 ）相 晶 体 结 构 合金系 体

45、心立方晶格 复杂立方晶格 密排六方晶格 Cu-Zn CuZn Cu5Zn8 CuZn3 Cu-Sn Cu5Sn Cu31Sn8 Cu3Sn Cu-Al Cu3Al Cu9Al4 Cu5Al3 Cu-Si Cu5Si Cu31Si8 Cu3Si Fe-Al FeAl Ni-Al NiAl Chap1 第18页 (4)间隙型化合物间隙相和间隙化合物 间隙型化合物一般是由原子半径较大的过渡族金属元素 Fe、Cr、Mo、W、 V 等与原子半径较小的非金属元素 H、C、N、B 等组成，其特点是半径较大的 过渡族元素的原子占据新晶格的正常位置， 而半径较小的非金属元素的原子则有 规律地嵌入晶格的空隙中。间

46、隙型化合物又分为两类：间隙相间隙相和间隙化合物间隙化合物。 当非金属原子半径与金属原子半径的比值小于 0.59 时，形成具有简单晶格 的间隙型化合物，称为间隙相，如 TiC、TiN、ZrC、VC、NbC、Mo2N、Fe2N 等。间隙相具有极高的硬度和熔点，是硬质合金和高温金属陶瓷材料的重要组成 部分。 当非金属原子半径与金属原子半径的比值大于 0.59 时，形成复杂结构的间 隙型化合物，称为间隙化合物。如碳钢中的 Fe3C、合金钢中的 Cr7C3、Cr23C6 和 Mn3C 等，均属于这类化合物。这类化合物在熔点、硬度和稳定性方面均较间 隙相差。 形成条件： 一方：过渡族金属（大原子） 另一方

47、：H、N、C、B（小原子） 结构特点： 取决于非金属原子半径与金属原子半径的比值： 当非金属原子半径与金属原子半径的比值小于 0.59 时，化合物 的晶体结构为简单、密排，称为间隙相，包括一些氢化物、氮化 物、碳化物； 当非金属原子半径与金属原子半径的比值大于 0.59 时，化合物 的晶体结构很复杂， 称为间隙化合物， 包括一些碳化物、 硼化物。 间隙固溶体：保留基体金属的晶体结构 间隙型化合物：晶体结构与基体不同 成分特点： 间隙型化合物成分可变，有一定的成分范围 性能特点： 高硬度、高熔点 1-4 高分子材料的结构 一、概述一、概述 现代工业的发展使人们对工程材料的研究和开发进入了一个新的时期。 高分 子材料以其特有的性能：重量轻、比强度高、比模量高、耐腐蚀性能好、绝缘性 好，而被大量地应用于工程结构中。从本世纪