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1、名师整理优秀资源安培环路定理安培毕奥-萨伐尔定律场强叠加原理磁场叠加原理磁场能量密度磁场强度磁场强度的环路定理磁畴磁化磁化电流（束缚电流）磁化强度磁链磁屏蔽磁通连续原理（磁场的高斯定理）所环绕的电流的代数和的载流导线在磁场中所受的作用力实验指岀，一个电流元 idi产生的磁场为r在恒定电流的磁场中，磁感强度沿任何闭合路径的线积分等于此路径电场中某点的电场强度等于各个电荷单独在该点产生的电场强度的叠加（矢量和）。空间某一点的磁场（以磁感强度示）是各个磁场源（电流或运动电荷）各 自在该点产生的磁场的叠加 （矢量和）。单位磁场体积的能量。是讨论有磁介质时的磁场问题引入的辅助物理量，其定义是H = -M
2、绳沿磁场中任一闭合路径的磁场强度的环量（线积分）等于此闭合路径所环绕的传导电流的代数和。铁磁质中存在的自发磁化的小区域。一个磁畴中的所有原子的磁矩 （铁磁质中起主要作用的是电子的自旋磁矩）可以不靠外磁场而通过一种量子力学效应（交换耦合作用）取得一致方向。在外磁场作用下磁介质出现磁性或磁性发生变化的现象。返回页首磁介质磁化后，在磁介质体内和表面上出现的电流，它们分别称作体 磁化电流和面磁化电流。单位体积内分子磁矩的矢量和。穿过一个线圈的各匝线圈的磁通量之和称作穿过整个线圈的磁链，又称"全磁通“。闭合的铁磁质壳体可有效地减弱外界磁场对壳内空间的影响的作用称 作磁屏蔽。在任何磁场中，通过任
3、意圭寸闭曲面的磁通量总为零。磁通量磁滞伸缩磁滞损耗磁滞现象D的高斯定理带电体在外电场中的电势能电场能量密度电场强度电场线数密度电磁波的动量密度电磁波的能量密度电磁波的能流密度(坡印廷矢量)电磁场方程组通过某一面积的磁通量的概念由下式定义铁磁质中磁化方向的改变会引起介质晶格间距的改变，从而使得铁磁 质的长度和体积发生改变的现象。铁磁质在交变磁场作用下反复磁化时的发热损耗。它是磁畴反复变向 时，由磁畴壁的摩擦引起的。铁磁质工作在反复磁化时， B的变化落后于 H的变化的现象。 通过任意闭合曲面的电位移通量等于该闭合面所包围的自由电荷的代 数和。其表示式是 J即该带电体和产生外电场的电荷间的相互作用能
4、。电场中单位体积的能量电场中某点的电场强度(简称场强)的大小等于位于该点的单位正电荷(检验电荷)所受的电场力的大小，方向为该正电荷所受电场力的方 向。通过垂直于电场强度的单位面积的电场线的条数。首单位体积的电磁波具有的动量，表示式为电磁波的单位体积的能量，其大小为返回页EH3 =单位时间内通过与电磁波传播方向垂直的单位面积的电磁波的能量,其表示式为,S=麦克斯韦综合了电磁场的所有规律提出表述电磁场普遍规律的方程组。其积分形式是,(2)磁场的高斯定理(1)电场的高斯定理(3)电场的环路定理（4）磁场的环路定理即全电流定律电磁单位制的有理化点电荷点电荷系的相互作用 能电动势电荷密度电荷守恒定律电极
5、化强度电介质电介质的击穿电介质的极化电流场电流连续性方程电流密度在库仑定律的表示式中引入 "4p"因子的作法，称作单位制 的有理化。 这样作可使一些常用的电磁学规律的表示式因不岀现 "4p"因子而变得 简单些。若一个带电体的线度比带电体间的距离（或比所讨论的问题中涉及的距离）小得多，则带电体的形状和电荷在其上的分布已无关紧要，带电体可抽象为一个几何点，这称作点电荷把各点电荷由所在位置分散至彼此相距无穷远的过程中电场力作的功。把单位正电荷经电源内部由负极移向正极过程中，非静电力所作的功。是表示空间某处带电情况的物理量，分为：体电荷密度p单位体积的带电量面电
6、荷密度b单位面积的带电量线电荷密度 入单位长度的带电量返回页首 在任何物理过程中，一个系统的正负电荷的代数和保持不变，称作电 荷守恒定律。为描写电介质极化的强弱，引入电极化强度（矢量），其定义是单位体积内分子电矩的矢量和。即绝缘体。理想的电介质内部没有可以自由移动的电荷，因而不能导 电。电介质分子可分为有极分子和无极分子两类。若电介质中的场强很大，电介质分子的正负电荷有可能被拉开而变成 可自由移动的电荷。大量自由电荷的产生，使电介质的绝缘性能破坏 而成为导体，这称作电介质的击穿。在外电场中固有电矩取向（取向极化）或感生电矩产生（位移极化）从而在电介质内部和表面上产生束缚电荷（极化电荷）的现象。
7、在导体内各处的电流形成一个"电流场“，在电流场中每一点都有自己的电流密度。单位时间内流岀圭寸闭曲面的净电量应等于圭寸闭曲面内电量的减少。电流密度是个矢量，某点的电流密度，其方向-该点正电荷定向运动的方向；大小 通过垂直于该点电荷运动方向的单位面积上的电流强电流强度电流线电偶极矩电偶极子电容（量）电势电势差电势叠加原理等势面电势能电势梯度电通量电位移矢量D电象法动生电动势法拉第电磁感应定律度。单位时间通过导体某一横截面的电量。类似电场线，在电流场中可画岀电流线。其特点是（1）电流线上某点的切向与该点j的方向一致；（2）通过垂直于某点 j的单位面积的电流线 的条数等于该点j的大小。是一个
8、矢量，其大小等于构成电偶极子的电荷的电量与两电荷距离的 乘积，方向从负电荷指向正电荷。返回页首一对靠得很近的等量异号的点电荷所组成的带电系统。一些实际的带电系统（如电介质的分子）可简化为电偶极子。电容器的带电量与其电压之比。电场中某点的电势等于把单位正电荷自该点移至"标准点“过程中电场力作的功。或电场中某点的电势等于单位正电荷在该点具有的电势 能。a、b两点的电势差即把单位正电荷自a点移至b点的过程中电场力作的功电场中某点的电势等于各电荷单独在该点产生的电势的叠加（代数和）。电势相等的点组成的面。q0在电场中某点a的电势能为把q0自a点移至"标准点“的过程中电 场力作的功。
9、电势梯度是个矢量，其方向是电势增加最快的方向，大小为沿该方向 的电势变化率。电通量的概念由下式定义如借助电场线的概念，则通过某面积的电通 量等于通过该面积的电场线的条数。是在讨论电介质的电场问题时引入的一个辅助物理量，其定义是为求某区域内的电场，可在满足原边界条件的前提下在区域外放置一 定的假想电荷（称象电荷或电象），由区域内电荷及电象即可求岀区域内的电场，这种求电场的方法称电象法。丿导体在恒定磁场中运动时产生的感应电动势。回路中的感应电动势和通过回路的磁通量的变化率成正比分布电谷（杂散电谷）两条输电线或任意两条靠近的导线之间的电容，此电容分布在整个输 电线（或导线）之间。返回页首分子磁矩对顺
10、磁质分子，分子磁矩即分子的固有磁矩；对抗磁质分子，分子磁 矩即分子的感生磁矩。分子电矩在电介质分子的正负电 “重心“相对错开时，可把电介质的分子看作电 偶极子（物理模型）。此电偶极子的电偶极矩即叫做分子电矩，其意义是八一-附加磁矩在外磁场中，由于电子的轨道运动、自旋运动及核的自旋运动所产生 的和外磁场方向相反的磁矩。辐射压力由于电磁波有动量，当它入射到物体表面上时，对表面产生的压力作 用称作辐射压力或光压。感生磁矩抗磁质分子在外磁场中产生的和外磁场方向相反的磁矩。它是抗磁质 分子中所有附加磁矩（其方向都相同）的矢量和。感生电场当磁场变化时，不仅在导体回路中，而且在空间任一点都会激发岀一 种电场
11、，这种电场称作感生电场。感生电场的电流线是闭合的。高斯定理真空中静电场内，通过任意闭合曲面的电通量等于该曲面所包围的电 量的代数和的1/色倍。固有磁矩顺磁质分子在正常情况 （无外磁场）下所具有的磁矩。它是分子中所 有电子的轨道磁矩和自旋磁矩及所有核磁矩的矢量和。感应电动势当通过回路的磁通量发生变化时，在回路中产生的电动势称作感应电 动势。恒定电场是由不随时间改变的电荷分布产生的不随时间改变的电场。恒定电流是指电流场中各处的电流密度均不随时间改变的电流。互感电动势当一个线圈中的电流随时间变化时，在邻近的其它线圈中产生的感应 电动势称作互感电动势。互感系数对于一对邻近的线圈，当在其中一个线圈通有电
12、流时，在另一线圈中 产生的磁链（全磁通）与此电流成正比，其比例系数称作这对线圈的互 感系数。返回页首回路电压定律（基尔霍夫 第二定律）在恒定电流电路中，沿任何闭合回路一周电势降落的代数和等于零。回路静止回路包围的磁场变化时，在回路中产生的感应电动势。霍耳效应节点电流定律（基尔霍夫 第一定律）介电强度静电场静电场的保守性静电场的环路定理静电屏蔽静电平衡状态静电体系在某状态的静电能静电体系的静电能居里温度（居里点）库仑定律楞次定律连续带电体的静电能电介质可承受的不被击穿的最大场强。相对观察者静止的电荷产生的电场量子霍耳效应在磁场中的载流导体上岀现横向电势差的现象。利用霍耳效应可以测 量半导体中载流
13、子的种类和浓度，还可用来测量磁感强度。流入节点的电流之和与流岀节点的电流之和相等。f E d/对任何静电场，电场强度的线积分只取决于起、终点 a、b的位置，而与积分路径无关。所以， 静电力作功与路径无关，静电场是保守力场。在静电场中，电场强度沿任意闭合路径的线积分等于零。空腔导体可保护腔内空间的电场不受腔外带电体的影响；接地空腔导体可保护腔外空间的电场不受腔内带电体的影响，这称作静电屏蔽。导体内部和表面都没有电荷的定向移动的状态。等于把无限分散的电荷聚为该状态（电荷分布、位形）外力所作的功。或等于把该状态的电荷无限分小，并移至彼此相距无穷远的过程中静 电力所作的功。也可以说，一个体系的静电能即
14、体系中所有电荷（指所有无限分小的电荷）间的相互作用能。静电体系处于某状态的电势能称静电势能或静电能。它包括体系内各带电体的自能和带电体间的相互作用能是一个临界温度， 当达到这一温度时，铁磁质的铁磁性消失，铁磁质 将变为顺磁质。返回页首真空中两个静止的点电荷之间的作用力与两电荷电量的乘积成正比，与它们的距离的平方成反比，作用力的方向沿两点电荷的连线。闭合回路中感应电流的方向，总是使得它所产生的磁通阻止原磁通（引起感应电流的磁通）的变化。即感应电流的效果总是阻止产生感应电流 的原因。把带电体的电荷无限分割并分散到彼此相距无穷远时，电场力作的 功。半导体在极低温度和强磁场中，其霍耳电阻和磁感强度的关
15、系并不是 线性关系，而是有一系列台阶式的改变，这称作量子霍耳效应。德国 物理学家克里青（K.KIitzing）因这一发现而获得1985年诺贝尔物理学奖。(dD拈TdZ.如+丄詞dS洛仑兹力面磁化电流密度漂移速度全电流全电流定律趋肤效应取向极化束缚电荷位移电流密度位移电流（强度）位移极化唯一性定理涡流无极分子运动电荷在磁场中所受的作用力。兀磁介质表面上，垂直于磁化电流方向的单位宽度上的电流。金属中电子的平均定向速度。它等于通过该面积的磁感线的根数。通过空间某截面的传导电流与位移电流之和称通过该截面的全电流。 全电流是连续的，在空间构成闭合回路。即推广了的H的环路定理，高频电路中，传导电流集中到导
16、线表面附近的现象。有极分子在外电场中，其固有电矩要沿外电场的方向取向，称作有极分子的取向极化。返回页首电介质极化后可在电介质内部和表面上产生附加电荷，由于这种电荷 不像导体中的自由电荷那样可用传导的方法引走，故称作束缚电荷或 极化电荷。电位移矢量的时间变化率叫做位移电流密度。如山I:，位移电流强度和位移电流密度的关系即“通量"和"场"的.dD关系。麦克斯韦假设变化的电场可以产生磁场，并把电位移通量的时间变化 率叫做位移电流（强度）。在外电场中，无极分子的正负电“重心“相对错开，产生感生电矩，称 作 无极分子的位移极化。若已知某区域内的电荷分布及区域的边界条件，则此
17、区域内的电场分 布将唯一确定。大块金属导体中的感应电流。因其电流线呈闭合的涡旋状，故这种感 应电流称作涡流正常情况下电荷分布对称，正负电“重心"重合，无固有电矩。相互作用能将静电体系内的各带电体从所在位置，在保持各自电荷分布不变的情 况下，把它们移至彼此相距无穷远，它们间的静电力所做的功，称作 静电体系在原来状态的相互作用能有极分子正常情况下，内部电荷分布不对称，正负电“重心“已错开，有固有电矩。源电荷对于所讨论的电场，产生它的电荷即该电场的源电荷返回页首载流线圈的磁矩线圈的磁矩是一个矢量，其大小为线圈中的电流与线圈面积的乘积， 方向与电流成右手螺旋关系。载流子形成电流的带电粒子（如电子、质子、离子、空穴等）的统称。真空介电常量（或真空电 容率）色真空介电常量（或真空电容率）50：是电磁学中的一个重要常数。在国际单位制中唏=3.35x10自感电动势当线圈中的电流变化时，在线圈自身产生的感应电动势。自感系数通过一个线圈（或回路）的磁链（全磁通）与线圈中的电流成正比，其比例系数称作线圈的自感系数。自感系数在数值上等于线圈中通单位电流 时产生的磁链。自能一个带电体的静电能称自能，它即该带电体上各部分电荷（指所有无限分小的电荷）间的相互作用能。自能一个带电体（点电荷除外）的静电能也称作它的自能。