第十一章动量矩定理.ppt

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1、由前一章知，当质心为固定轴上一点时，vC=0，其动量恒为零，质心无运动，但质点系确受外力的作用。动量定理揭示了质点和质点系动量变化与外力主矢的关系；质心运动定理揭示了质心运动与外力主矢的关系。但不是质点系机械运动的全貌。 本章要介绍的动量矩定理，动量矩定理建立了质点和质点系相对于某固定点（固定轴）的动量矩的改变与外力对同一点(轴）之矩两者之间的关系，从另一个侧面揭示出质点系对于某一点的运动规律,11-1 质点系的动量矩,1质点的动量矩 设质点Q 某瞬时动量为 mv ， 其对O 点的位置为矢径r ， 如图 所示，定义质点Q 的动量对于O 点的矩为质点对点O 的动量矩 定义指点动量mv 在Oxy

2、平面的投影（mv)xy 对于点O 的矩，为质 点动量对于z 轴的矩，简称对于z 轴的动量矩。分别表示如下,动量矩度量物体在任一瞬时绕固定点(轴)转动的强弱。单位：kg2/s。,从图可以看出，质点对于O点的动量矩矢在z轴上的投影，等于对z轴的动量矩。即正负号规定与力对轴矩的规定相同 对着轴看：顺时针为负，逆时针为正,2质点系的动量矩,质点系对点O动量矩等于各质点对同一点O的动量矩的矢量和，或者称为质点系对点O 的主矩，即,刚体平动时，可把质量集中于质点，作为一个质点计算其动量矩；,质点系对某轴z的动量矩等于各质点对同一轴z动量矩的代数和，即,同理有,上式表明：质点系对某点O的动量矩矢在通过该点的

3、z轴上的投影等于质点系对于该轴的动量矩。,令 ，称为刚体对z轴的转动惯量，于是有,即绕定轴转动刚体对其转轴的动量矩等于刚体对转轴的转动惯量与转动角速度的乘积,刚体作定轴转动时，对转轴的矩,刚体作一般运动时，可以证明对任意固定点O的动量矩为,同样可以证明对质心而言，绝对动量矩与相对动量矩相等，即,这样刚体作平面运动时，对过质心C且垂直于平面图形的轴的动量矩为,解：,例11-1 滑轮A：m1，R1，R1=2R2，J1 滑轮B：m2，R2，J2 ；物体C：m3 求系统对O轴的动量矩。,11-2 质点系的动量矩定理,1质点的动量矩定理,对质点动量矩求一次导数，得,因为,故,上式表示质点对某定点的动量矩

4、对时间的一阶导数，等于作用力对同一点的矩，称为质点动量矩定理。其投影式分别为,2质点系的动量矩定理,i =1,2,n ; n个方程相加，有,n个质点，由质点动量矩定理有,由于,于是,上式表明质点系对于某定点O 的动量矩对时间的导数，等于作用于质点系的外力对于同一点的矩的矢量和，（外力对点O 的主矩）称为质点系动量矩定理，其投影式为：,3动量矩守恒定理,如果作用于质点的力对某定点O的矩恒为零，则质点对该点的动量矩保持不变，即,作用于质点的力对某定轴的矩恒为零，则质点对该轴的动量矩保持不变，即,以上结论称为质点动量矩守恒定律 同理，当外力对某定点（或某定轴）的主矩等于零时，质点系对于该点（或该轴）

5、的动量矩保持不变，这就是质点系动量矩守恒定律。 另外，质点系的内力不能改变质点系的动量矩。,运动分析： ，,由动量矩定理 即,解：将小球视为质点。 受力分析；受力图如图示。,例11-2 图示单摆 已知m，l，t =0时= 0，从静止开始释放。 求单摆的运动规律。,注：计算动量矩与力矩时，符号规定应一致（本题规定逆时针转向为正） 质点动量矩定理的应用： 在质点受有心力的作用时。 质点绕某心（轴）转动的问题。,解: 取整个系统为研究对象， 受力分析如图示。 运动分析： v =,由动量矩定理：,例11-3 已知:,解：因,猴A与猴B向上的绝对速度是一样的, 均为 。,例11-4 已知：猴子A重=猴子

6、B重，猴B以相对绳速度 上爬，转盘不动，问当猴B向上爬时，猴A将如何动？ 动的速度多大？（轮重不计）,故系统的动量矩守恒。,11-3 刚体绕定轴的转动微分方程,如图示一定轴转动刚体，由质点系对z轴动量矩定理,以上各式称为刚体绕定轴转动微分方程,刚体绕定轴转动主要解决两类问题：已知作用在刚体的外力矩，求刚体的转动规律；已知刚体的转动规律，求作用于刚体的外力（矩）。但不能求出轴承处的约束反力，需用质心运动定理求解。,特殊情况： 若外力矩恒为零，则刚体作匀速转动或保持静止； 若外力矩为常量，则刚体作匀变速转动。 将 比较，刚体的转动惯量的大小体现了刚体转动状态改变的难易程度，是刚体转动惯性的度量。,

7、刚体对轴的转动惯量,定义：刚体对任意轴z的转动惯量定义为： 若刚体的质量是连续分布，则：,转动惯量恒为正值，国际单位制中单位 kgm2 。,（1）匀质细直杆长为l ,质量为m ，其分别对z和z轴的转动惯量,1简单形状物体的转动惯量计算,（2）匀质圆环半径R，质量为m ，其对中心轴z的转动惯量为,（3）匀质圆板半径R，质量为m ，其对中心轴z的转动惯量。 任取一圆环，则,2. 回转半径 定义：,即物体转动惯量等于该物体质量与回转半径平方的乘积； 对于均质物体，仅与几何形状有关，与密度无关。对于几何形状相同而材料不同（密度不同）的均质刚体，其回转半径是相同的。,则,3. 平行移轴定理 刚体对于某轴

8、的转动惯量，等于刚体对于过质心、并与该轴平行的轴的转动惯量，加上刚体质量与轴距平方的乘积，即,证明：设质量为m的刚体，质心为C，,当物体由几个规则几何形状的物体组成时，可先计算每一部分(物体)的转动惯量, 然后再加起来就是整个物体的转动惯量。 若物体有空心部分, 要把此部分的转动惯量视为负值来处理。,4计算转动惯量的组合法,刚体对通过质心轴的转动惯量具有最小值。,解：,例11-5 钟摆： 均质直杆m1, l ； 均质圆盘：m2 , R 。 求 JO 。,已知电机产生的转矩 MO 与其角速度w 的关系为 MO = MO1(1 w /w1)，其中 MO1 表示电机的启动转矩, w1表示电机无负载时

9、的空转角速度，且 MO1 和w1 都是已知常量。又作用在飞轮上的阻力矩 MF 可以认为不变。电机轴连同其上的飞轮对轴 O 的转动惯量是JO。试求当 MO MF时电机启动后角速度w 随时间 t 而变化的规律。,例11-6,解:,转动部分所受的外力矩有电机转矩 MO 和阻力矩 MF，故电机的转动微分方程可写成,令,则上式简写成,由题意 MO MF 知， b c 0，故飞轮作加速转动。上式可分离变量而化为求积，有,由此得,即,最后求得飞轮角速度的变化规律,可见，飞轮角速度将逐渐增大。当 t 时，上式括号内的第二项趋近于零。这时飞轮将以极限角速度w转动，且,如不加负载，即阻力矩 MF = 0，则w =

10、 w 1。,例11-7 提升装置中，轮A、B的重量分别为P1 、 P2 ,半径分别为 r1 、 r2 , 可视为均质圆盘; 物体C 的重量为P3 ; 轮A上作用常力矩M1 。 求： 物体C上升的加速度。,取轮B 连同物体C 为研究对象,补充运动学条件,化简(1) 得：,化简(2) 得：,解: 取轮A 为研究对象,如图所示一平面运动刚体， D为刚体上任一点，C为质心，Cxy为固连于质心的平移参考系，刚体的运动可分解为随质心的平移和绕质心的转动两个部分。该刚体上作用有力系F1，F2，F3，Fn，则应用质心运动定理和相对于质心的动量矩定理，得,11-4 刚体的平面运动微分方程,也可写成,以上两式称为

11、刚体的平面运动微分方程。应用时，前一式取投影式。,例11-7 质量为m半径为R的均质圆轮置放于倾角为q 的斜面上，在重力作用下由静止开始运动。设轮与斜面间的静、动滑动摩擦系数为f、f ，不计滚动摩阻，试分析轮的运动。,解：取轮为研究对象。 受力分析如图示。 运动分析：取直角坐标系 Oxy aC y =0，aC x =aC 一般情况下轮作平面运动。 根据平面运动微分方程，有,由2式得,1 2 3 4,1 ，3两式中含有三个未知数aC 、FS、a ，需补充附加条件。,1设接触面绝对光滑，即f = f =0,讨论,因为轮由静止开始运动，故0，轮沿斜面平动下滑。,3设轮与斜面间有滑动，轮又滚又滑。FS

12、=fFN，可解得,轮作纯滚动的条件：,表明：当 时，解答3适用； 当 时，解答2适用；f =0 时解答1适用。,2设接触面足够粗糙。轮作纯滚动， 所以可解得,一基本概念 1动量矩：物体某瞬时机械运动强弱的一种度量。 2质点的动量矩： 3质点系的动量矩： 4转动惯量：物体转动时惯性的度量。,对于均匀直杆，细圆环，薄圆盘（圆柱）对过质心垂直于质量对称平面的转轴的转动惯量要熟记。,动量矩定理习题课,5刚体动量矩计算 平动： 定轴转动： 平面运动：,二质点的动量矩定理及守恒 1质点的动量矩定理,2质点的动量矩守恒,若 ， 则 常矢量。 若 ， 则 常量。,三质点系的动量矩定理及守恒 1质点系的动量矩定

13、理,2质点系的动量矩守恒,若 ，则 常矢量 若 ，则 常量,四质点系相对质心的动量矩定理,六动量矩定理的应用 应用动量矩定理，一般可以处理下列一些问题：（对单轴传动系统尤为方便）,1已知质点系的转动运动，求系统所受的外力或外力矩。 2已知质点系所受的外力矩是常力矩或时间的函数，求刚体的角加速度或角速度的改变。 3已知质点系所受到的外力主矩或外力矩在某轴上的投影代数和等于零，应用动量矩守恒定理求角速度或角位移。,七应用举例 例1 均质圆柱，半径为r，重量为P，置圆柱于墙角。初始角速度0，墙面、地面与圆柱接触处的动滑动摩擦系数均为 f ，滚阻不计，求使圆柱停止转动所需要的时间。,解：选取圆柱为研究

14、对象。受力分析如图示。 运动分析：质心C不动，刚体绕质心转动。,将式代入、两式，有,将上述结果代入式，有,解得：,例2 两根质量各为8 kg的均质细杆固连成T 字型，可绕通过O 点的水平轴转动，当OA处于水平位置时, T 形杆具有角速度 =4rad/s 。求该瞬时轴承O的反力。,解：选T 字型杆为研究对象。 受力分析如图示。,由定轴转动微分方程,根据质心运动微分方程，得,例3 已知旋架的初始角速度为1，架上的两个球由绳子系住，径向距离为R1，同时切断绳子，两球滑向A、B，径向距离为R2，求最后的角速度2。,解:,例4 滑块A，B质量分别为k，0.5k，用长米的绳连接，在水平光滑滑竿上滑动，绳和

15、竿的质量不计。竿绕铅垂轴转动，轴的摩擦也不计。当 时，滑块A以速度.s 沿竿向外运动，竿的角速度 求此时竿的角加速度。,B,A,Fx,Fy,Fz,Z,解 画受力图：,相对速度：,可知：（1）所有外力对z轴的矩为零。,常量,将上式两端对t 求导，得,故：,解得：,例5 匀质杆AB在图示位置从静止释放，求该时刻A端加速度和受到的地面约束反力。假设水平面光滑。,解：由刚体平面运动微分方程,例6,例7 均质圆柱体A和B的重量均为P，半径均为r，一绳缠在 绕固定轴O转动的圆柱A上，绳的另一端绕在圆柱B上，绳重 不计且不可伸长，不计轴O处摩擦。 求（1） 圆柱B下落时质心的加速度。 （2） 若在圆柱体A上

16、作用一逆时针转向的转矩M，试问在什么条件下圆柱B的质心将上升。,选圆柱B为研究对象, ,解：选圆柱A为研究对象,由、式得：,代入、式得：,由动量矩定理：,补充运动学关系式：,代入式，得,当M 2Pr 时， ，圆柱B的质心将上升。,再取系统为研究对象,研究刚体平面运动的动力学问题，一定要建立补充方程，找出质心运动与刚体转动之间的联系。 应用动量矩定理列方程时, 要特别注意正负号的规定的一致性。,1.是非题,（1）质点系的内力不能改变质点系的动量与动量矩。（ ）,（2）若系统的动量守恒，则其对任意点的动量矩一定守恒，若系统对某点的动量矩守恒，则其动量一定守恒。 （ ）,【思考题】,对,错,2.选择

17、题,（1）如图所示，均质矩形板质量为 ，尺寸如图所示。已知薄板对 轴的转动惯量 。试写出对 轴的转动惯量 的计算公式。 与 轴互相平行。（ ）,C,（2）如图所示，长为 、质量为 的均质杆 的 端上焊接一个半径为 、质量为 的均质圆盘，该组合物体绕 点转动的角速度为 ，则对 点的动量矩为（ ）。,D,（3）如图所示，均质圆板质量为 ，半径 ，用长为 的无重杆固结在转轴 上，并绕该轴转动。已知角速度为 ，圆板对 轴的动量矩为 （ ）,D,七应用举例 例1 均质圆柱，半径为r，重量为P，置圆柱于墙角。初始角速度0，墙面、地面与圆柱接触处的动滑动摩擦系数均为 f ，滚阻不计，求使圆柱停止转动所需要的时间。,例2 两根质量各为8 kg的均质细杆固连成T 字型，可绕通过O 点的水平轴转动，当OA处于水平位置时, T 形杆具有角速度 =4rad/s 。求该瞬时轴承O的反力。,答案：,