《外照射治疗机》ppt课件.ppt

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1、外 照 射 放 射 治 疗 机,许 昌 韶 苏 州 大 学 附 属 第 一 医 院 The First Affiliated Hospital of Soochow University,放射治疗核物理基础,肿瘤放射治疗主要是利用放射线的穿透性和使生物细胞电离的特性 常用于放射治疗的有X线和线，前者由深部X线机或医用电子加速器产生，而后者是由放射性核素在衰变到稳定状态时释放的射线 ，两者统称光子 X线可因调节电压而改变其质（穿透性），而线在不同的放射性核素有其固定的能量 ，如60Co在衰变过程中可产生1.17和 1.34 MeV 两种能量的线（平均 1.25 MeV ）,自然界中的所有物质都与

2、由分子组成 分子的基本单位是原子，原子由原子核和核外电子组成 电子在核外遵循玻尔理论、泡利不相容原理和最小能量原理的规律成层排列 每个电子在各自的壳层轨道上运行，具有一定的能量 ，称为能级 ，越靠近原子核的电子能级越低，受原子核的束缚力越大（结合能越大） 原子核中的核子（质子、中子等）由于核力的作用 ，也紧密地结合在一起 ，要使原子核分裂需要有很大的功 ，原子核一旦分裂 ，则能释放巨大能量，即核能,X 线 的 发 生,X线是由于X线机球管阴极灯丝产生的高速电子突然受到阳极靶物质的阻挡而发生的 高速电子作用在靶物质原子的外层电子轨道 ，使电子击离 ，形成自由电子，原子本身变成带正电称电离,高速电

3、子把靶原子内层电子击离，外层轨道电子随即通过跃迁填补其空穴，从而释放光子，称特征辐射，此光子为特征X线 其能量取决于靶物质原子两层相邻轨道电子结合能的差，与入射电子的能量无关, 而电子结合能的大小取决于靶物质，特征 X线的能量可代表靶物质,故又称标识X线,若高速电子经过靶原子核附近时，使原子核受激 ， 原子核在返回稳态时释放光子，入射电子本身由于核电场的作用发生偏转，改变速度，并将其一部分或全部能量转化为电磁辐射，即入射电子损失的能量等于光子的能量，该现象称轫致辐射，产生的X线能谱是连续的，故称为连续X线,特征X线和连续X线中能量较低的长波射线穿透力低 ，不适宜深部肿瘤的治疗，又可加重正常组织

4、的反应和损伤 ，在临床使用时，常用不同厚度 、不同材料制成的过滤板(Filter)将低穿透性的 “软线”滤去 用不同材料和厚度的过滤板 ，虽 X 机管电压相同 ， 但进入体内的 X 线质是不同的 ，此时显然不能用电压（ kV ）来表示 X 线的质，故临床上常用半值层（HVL）来衡量,HVL 的含义是使射线的强度 （ 是射线 的量而不是质）减小一半所需的某种滤过物质的厚度 ，一般光子经7个半值层滤过后，其强度可减小至0.1%,医用电子加速器的高速阴极电子未撞击靶而被直接引出即为电子束，其达到机体组织后可同样发生上述作用情况，且本身有直接电离作用 入射电子若能量大于靶原子核的结合能时，可击出核内的

5、中子,光子（线、射线）与被照射介质 （组织）相遇时可发生以下几种情况 光子与介质原子的内层电子相遇，把能量全部传递给该电子，电子从轨道上被击出，外层电子向内补充（跃迁），发生特征辐射，称光电效应，击出的电子称 “光电子”，而该原子成为正离子,光子将部分能量转移给电子，使其击出，击出的电子称反冲电子或康普顿电子，这种现象称康普顿效应，入射光子以其残余能量向另一方向运动，此时的光子称散射光子（散射线），同样可使靶物质的其他原子的轨道电子发生光电效应和康普顿效应,当光子能量大于1.02MeV时，在通过原子核附近时，受核电场影响而突然消失变成正、负2个电子 ，称电子对效应 。正 、负电子有动能时可产生

6、电离作用 。当正电子能量耗尽时 ，能与吸收介质原子的电子结合转变为能量各为 0.51 MeV 的 2 个光 子，称湮没辐射,在发生上述现象时，除了产生的光电子、反冲电子及电子对效应的正、负电子和失去电子后的原子成为的正离子均直接有电离作用外，这些电子还可作用于介质的其它原子 ，重复发生上述3种效应 ，此过程重复多次，可产生大量正负离子，它们在肿瘤治疗中起到电离作用,电离作用产生生物学效应不能依据机体吸收的能量来衡量，例如5 Gy剂量全身照射后1个月 ，可引起骨髓衰退性死亡 ，而全身吸收的能量不及饮用一杯咖啡。从分子水平来解释，这是射线使关键生物分子的特殊电离而产生的破坏 3 Gy 剂量照射使每

7、个被照射细胞发生成千上万次电离 ，每个细胞出现几千个DNA单链断裂，大约有100个双链断裂 ，造成 90 %左右的被照射细胞出现增殖死亡，而10%的细胞可得到修复,当不同能量的光子与人体组织相互作用时，其发生光电效应、康普顿效应和电子对效应的重要性不同 。 在光子能量较低时，光电效应起主导作用 ; 能量达1MeV时 ，以康普顿效应占优势 ; 光子能量达1.02 MeV时，开始出现电子对效应,一个光子与被照射物质发生上述三种效应时 ，都有一定的概率 ， 概率大小用原子截面来衡量 ，以代表截面 ，截面单位为靶恩（b），1靶恩 = 10-28m2 光电效应 、康普顿效应和电子对效应各有独立的作用截面

8、，分别以h 、e 和表示,截面大小与光子的能量和靶物质的原子序数有关 光电效应时，截面大小与射线能量（hv）及靶物质原子序数（Z）的关系为： h Z4 / hv3 康普顿效应为： e Z / hv 电子对效应为： Z2 （hv - 1.02）,从上可见，用低能射线照射时，其时以光电效应吸收为主，被照射组织的吸收与原子序数及放射线能量关系密切，即骨吸收明显比软组织（ 包括肿瘤 ）为多 ， 易造成骨的放射性损伤 而60Co线的平均能量为1.25MeV（相当高能X线3 - 4 MV ），此时以康普顿效应为主 ，与吸收组织的原子序数关系较小，骨与软组织吸收大致相仿，若射线能量进一步增高，电子对效应所占

9、比重增大，骨吸收又开始增加，但无光电效应明显,放射剂量单位,临床上常用的放射剂量单位为吸收剂量单位，以焦耳/千克（J/kg）表示，其专用名称为戈瑞（Gy） 1Gy表示射线传递给1千克介质（组织）的辐射能量为1焦耳 1Gy = 100 cGy = 100 Rad Rad（拉德）现已废弃不用,吸收剂量单位不能与照射量单位混淆，后者仅反映光子辐射本身的性质 ，即在 某点空气中产生电离的能力，用库仑/千 克（C/kg）表示 旧制的伦琴（R）单位也已废弃使用 根据前述 ，用相同的照射量 ，但用不 同能量的射线 ,对不同性质的吸收介质 ，则吸收剂量可明显不同,线性能量转换 linear energy tr

10、ansfer, LET,放射线在单位长度轨迹上的能量丢失密度称线性能量转换（linear energy transfer,LET） 分高LET和低LET射线两大类，LET以 keV/m为单位 国内常用的放射治疗机产生的X线 、线均为低LET射线，60Co的LET为 0.3 keV /m ，高能 X线为3 keV /m 而中子 、负介子和重离子等均为高LET射线 ,中子的LET在10 keV /m 以上 粒子则可高达100 keV /m以上,某些射线品质因素（Q）对LET的依赖关系 水中LET Q 射线 （keV/m） 3.5 1 X线、线 、电子 7 2 23 5 质子、中子 53 10 17

11、5 20 粒子、重反冲核,从上表中可见，X线或线的Q值为1，快中子的Q值为10，即10Gy的快中子将导致与100Gy X线相等的损伤 高、低LET射线的放射生物效应不同 高LET射线的相对生物效应（RBE）高 氧增强比（OER）低 对增殖周期中各期相细胞和非增殖周期（G0期）细胞的放射敏感性差异小 几乎没有或较少有细胞的非致死性损伤的修复,照射方式,远距离照射 最为常用,其优点为照射范围大、深度量高，靶区内同一平面剂量相对均匀以及操作方便等,近距离治疗 是将放射源置于体表面 、 体腔内（如食管、子宫等）或插入组织内进行放疗，其剂量分布特点是靠近放射源处在较短时间内可得到极高剂量，而随着离放射源

12、的距离加大，剂量梯度急剧下降，一般需与远距离外照射配合治疗,内照射治疗 将放射性核素或与放射性核素结合的药物用口服或静脉注射方法使其浓集到特定的组织器官内进行的放疗称内照射治疗，这不在本章讨论范围之内,理 想 放 射 源 条 件,理想的剂量分布 能杀灭乏氧细胞 能杀灭非增殖期细胞,理想的剂量分布,是指从一个方向的入射线能在肿瘤深度达到高剂量，而肿瘤前、后的正常组织剂量较低、旁向散射又很少，有利于保护正常组织，体现了射线的物理性能良好 单野照射时，X线、射线进入体内后，从最高剂量点开始，随着深度增加，剂量逐渐下降，肿瘤达不到杀灭剂量，而肿瘤前后组织均受到较大剂量照射（此时需用多个方向的照射野聚焦

13、照射）,医用加速器产生的电子束特点是进入皮肤后，一直维持较高剂量，在预定肿瘤深度（可调节电压）后骤然下降，有利于表浅肿瘤的治疗 属于高LET射线的质子、负介子和某些重离子等粒子在组织表面能量损失较慢，随着深度增加，粒子运动速度逐渐减低，能量损失加大，在接近射程末时，粒子能量很小但运动速度变得极慢，能量损失率突然增加，形成电离吸收峰，称布拉格（Bragg）峰，肿瘤前和后的组织所受剂量均相对较低,能杀灭乏氧细胞,放射生物学上将含氧量低的乏氧细胞和同类富氧细胞的杀灭剂量之比称氧增强比（OER） OER=乏氧细胞杀灭剂量/富氧细胞杀灭剂量 由于低LET射线的OER值高，即对氧存在的依赖性大，用低LET

14、射线治疗时能使肿瘤组织中占很大比例的乏氧细胞存活下来，造成治疗失败 高 LET 射线由于电离密度高 , 其OER值较低 LET射线明显为小，能杀灭对低LET射线抗拒的乏氧细胞,能杀灭非增殖期细胞,用低LET射线时细胞的放射敏感性随着细胞分裂周期而变化，特别是非增殖期（G0期）细胞更具放射抗拒性 而高LET射线则对增殖周期中各期相细胞和G0期细胞的放射敏感性差异较小,外照射治疗机简介,深部X线治疗机,管电压在180400KV产生的X线称深部X线 其剂量曲线特点在皮肤表面最高 ，随着组织深度加深而迅速衰减 ，因此皮肤反应大，而肿瘤深度处得到的剂量低 由于光电效应所占比重大 ，导致骨吸收比软组织吸收

15、明显为高 ，易造成肿瘤前的骨组织损伤,深部X线的优点是在其性能范围内 ，可调节电压和电流改善X线的质和量 ，适用于皮肤癌和表浅肿瘤的治疗 其相对生物效应（RBE）较高，若以60Co线或高能X线的RBE为 1 ， 则深部X线则为1.2左右,60Co远距离治疗机,60Co源的物理特性 60Co为人工放射性核素放射源 其产生的射线可认作为单一能量射线（1.17和1.33MeV，平均1.25MeV） 半衰期为5.2610年,60Co 射线属高能射线, 60Co外照射治疗机的使用,使肿瘤放疗的5年生存率提高了一倍 其价格便宜，维修方便，能量基本上能满足深部肿瘤的治疗需要 与千伏级X线比较 ，具备了高能射

16、线的优越性,用兆伏射线前后常见肿瘤的5年生存率（）,病 种 千伏X线(1955年) 兆伏射线(1970年) 霍奇金病 30-35 70-75 子宫颈癌 30-35 55-65 前列腺癌 5 -15 55-60 鼻 咽 癌 20-25 45-50 膀 胱 癌 0 - 5 25-35 卵 巢 癌 15-20 50-60 视网膜母细胞瘤 30-40 80-85 睾丸精原细胞瘤 55-70 90-95 睾丸胚胎癌 20-25 55-70 扁桃体癌 25-30 40-50 Brady，等. Cancer,1985,55(Suppl):2037,60Co治疗机的防护要求 60Co源闭合位时 距源1m处,各

17、方向的平均漏出量应小于 22.5810-7C/(kgh)(2mR/h) 对千居里级钴机, 需 106 的衰减系数或近20个半价层(HVL)防护,可用铅、钨或铀的合金 铅的HVL为1.27cm, 20个HVL需用铅厚度: 1.27cm20 = 25.4cm,60Co源开放位时 准直器的厚度应使漏射量不大于有用射线的5% 准直器或遮线挡块厚度应达到4.5HVL 用铅厚度为: 1.27cm4.5 = 5.7cm (多用6.0cm),60Co射线与千伏级X线 的优缺点比较 优 点 60Co射线能量高而单一 平均1.25MeV，穿透性和百分深度量 高，布野方便 骨与软组织吸收大致相仿(以康普顿效 应为主

18、),属高能射线,进入组织后达到电子平衡（最高剂量点）有一定的距离，称建成效应，60Co的最高剂量点在皮肤下约0.5cm处 ，故能保护皮肤 , 射线能量越高，建成效应越大，最高剂量点越深 射线能量越高，旁向散射越小，对靶区剂量起到贡献作用，而减少了靶区周围正常组织的损伤 随着射线能量的增高 ， 等剂量曲线亦越趋平坦，可用较小的照射野包含靶区，更起到保护正常组织的作用,缺 点 剂量曲线不能调节 有较大的几何半影区 半衰期较短 , 需经常换源 防护要求高 RBE较千伏级X线低(约低10%-20%),60Co治疗机的半影种类 几何半影 钴源不是点源,有一定尺寸,每一点发出的射线经准直器限束后,各点产生

19、的射线重叠区剂量均匀一致,照射野边缘附近剂量逐渐减低至完全消失,形成几何半影,穿射半影 由于准直器按HVL要求设计即使符合防护要求 , 也总有一定量的射线穿过准直系统 , 若准直器端面与边缘线束不平行时,将有更多射线穿过准直器 ,形成穿射半影 散射半影 原射线通过吸收组织时,产生散射,形成散射半影,钴治疗机的模拟灯光影 模拟灯光影与皮肤上所画出的照射范围 ( 设计的照射野 ) 需重合一致 应重视的是, 60Co治疗机的模拟灯光影边缘是设在几何半影区的50%处,即灯光缘内侧有一定距离的低剂量区,而照射野(灯光缘) 外仍有一定的剂量 设计照射野时 , 不要使肿瘤边缘落在低剂量区内。在设计相邻两照射

20、野时应相距一定距离 ，不要使深部肿瘤或正常组织处在低剂量区或剂量“热点”上,几何半影的计算和消减,计算 按相似三角形原理 皮肤表面半影 ds / PG = C /（F - C） PG = ds （F - C） =（ ds L）/ C d深度处的几何半影 PG = ds（FC+d） / C = d （L + d） / C 其中 : ds=源直径，C=源限距，F=源皮距 L=限皮距，PG=几何半影，d=组织深度 PG=d深度处的几何半影,几何半影消减 由上式可见,几何半影与源限距成反比,与源直径、限皮距及源皮距成正比。因源直径无法改变，为了减小几何半影，则可设法加大源限距 或减小限皮距 当今，较新

21、型的钴治疗机 ，均在准直器下按 装可活动的消半影装置（钨或铀合金的条块），往下拉动钨条块 ，既加大了源限距又减小了限 皮距，但应注意不要靠近皮肤 ，以防次级射线 污染,60Co垂直照射相邻野的设计 垂直照射时 , 理想相邻两照射野的设计 应使两野边缘在肿瘤中央部位相接，即模拟灯光影边缘的延长线在肿瘤中央相接 60Co因有几何半影存在，设计照射野时则应使两野的半影区在肿瘤部位重合 ，使治疗区内剂量均匀一致,根据几何推导，皮肤上相邻两照射野的间距W 应为： W = （ a1 + a2 ） d / f W = 相邻两照射野皮肤上间距 a1、a2分别为相邻两照射野长度的1/2 f = 源皮距，d =

22、肿瘤深度 W1 = d深度处两照射野半影的重合区，即照射靶区,穿射半影的消减 用多层的扇形准直器，可使准直器内缘与线束边缘始终保持平行，可消减因准直器厚度不一致造成的过量穿射半影 穿过准直器全层的穿射半影则在允许的剂量范围之内，且是无法避免的,影响散射半影的因素 散射半影与照射面积大小成正比，与射线能量成反比，一般是无法消除的,医用电子加速器,可产生高能X线和高能电子束 高能X线的射线能量比60Co高 按不同型号机器可产生6、8、10、12或15MV等能量的X线 其优点比60Co更显著，且半影极小 ，剂量率高，又能按治疗所需调节不同档次的能量 , 配合一定的装置 ，可用于X刀、适形放疗和调强适

23、形放疗,高能X线的不足之处 深度量虽高,但剂量衰减缓慢,出射量高 能量更高,建成效应大,由于空腔效应,使气腔界面上肿瘤表面剂量更低 属低LET射线,高能电子束的优点 高能电子束的特点是从体表到一定深度（ 可调节不同档次的电压 ），剂量分布较均匀 ，在此深度后剂量骤然下降 ，可保护肿瘤后的正常组织 电子束等剂量曲线的中心部分一般始终和体表入射面平行, 在用大面积照射时更是如此, 这对不规则曲面体表入射时的剂量分布极为有利,高能电子束的缺点 应注意电子束能量越高，皮肤受量也越高，须防止皮肤损伤 使用的电子线能量过高，将产生较多的光子污染，失却了电子束的优点 入射面处的等剂量曲线集中,随着射线能量的

24、增高 、深度增加而等剂量曲线逐渐展开，旁向散射大 等剂量曲线的曲率也随深度、射野面积和电子能量而变化，且变化范围较大,高LET射线,生物学特性 OER值较低 , 能杀灭对低LET射线抗拒的乏氧细胞 RBE高 对增殖周期中各期相细胞和非增殖周期（G0期）细胞的放射敏感性差异小 几乎没有或较少有细胞的非致死性损伤的修复 治疗增益因子(TGF)大,物理学优点,质子、负介子及某些重离子的剂量曲线均有Bragg 峰形成 ， 保护了肿瘤深度前后的正常组织，故可对肿瘤照射比低LET射线高得多的剂量 其中负介子除了形成Bragg峰的高剂量区外,尚可被组织中的碳 、 氧和氮核俘获并发生核裂解 ，释放出粒子 、中

25、子及质子等 ，形成电离“星区”，具有强大的电离能力，且该星区正好迭加在Bragg峰区，故既有物理学上也有生物学上的优点 但快中子其剂量曲线并不理想，与60Co线相似,中子俘获疗法（NCT） 该法是将无放射性的亲肿瘤组织化合物 注入体内，尽可能使其高度浓集在肿瘤组织中，然后用中子（超热中子或热中子）局部照射肿瘤，使化合物中核素吸收中子后产生核反应，其次级辐射直接作用于肿瘤细胞以达到杀伤肿瘤细胞的目的 NCT有局部辐射剂量大、副作用小、适 用范围广和易于防护等特点,硼中子俘获疗法对脑瘤有一定价值 其原理为利用稳定态的硼（B）元素经中子（能量 2.4 MeV 左右）轰击后变成锂（Li）时而释放射线（

26、105B+10n73Li+42） 线的LET极高，生物电离能力极强，但其射程短，仅10 m左右 因B对脑组织的亲和力大，而脑肿瘤血管多、代谢快 ， 吸收硼元素较正常脑组织明显为多 ， 用Na2B12H11SH治疗时可高出20倍以上，故该法对肿瘤细胞杀伤力大，但不会损伤周围正常脑组织,三维立体放射治疗,三维立体定向放射治疗(X刀、刀) 三维适形放射治疗（3DCRT） 在立体定向照射技术的基础上 ， 采用某种技术，通过对照射野的控制，使其照射野的形状在三维方向上与被照病变的形状吻合,调强适形放射治疗（IMRT） 在照射方向上照射野的形状与靶区的投 影形状一致，又能调整照射野内诸点的输出剂量率，使靶区内及表面的剂量按要求的方式进行调整 我们将既满足形状适形，又满足剂量适形两种要求的 3DCRT 称为调强适形放射治疗（intensity modulation conformal therapy，IMRT）,放射治疗机的辅助设备,模拟定位机 CT模拟定位机 治疗计划系统(TPS) 激光定位装置 多叶光栏 热塑恒温箱和热塑面膜及体膜 铅模模具及铅挡块 剂量保证系统 等效补偿膜,谢谢大家！,TEL : 0512 - 65223637 - 8416,