高中物理竞赛辅导 2.5.4 整流和滤波.doc

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1、 5、4 整流和滤波541、整流把交流电变为直流电的过程叫做整流，通图5-4-1图5-4-2常是利用二极管的单位导电特性来实现整流目的，一般的整流方式为半波整流、全波整流、桥式整流。（1）半波整流如图5-4-1所示电路为半波整流电路，B是电源变压器，D是二极管，R是负载。当变压器输出正弦交流时，波形如图5-4-2甲所示，当0时，二极管D正向导通，设正向电阻为零，则。当0时，在交流负半周期，二极管处于反向截止状态，所以R上无电流，变化如图5-4-2所示。可见R上电压是单方向的，而强度是随时间变化的，称为脉动直流电。 图5-4-3图5-4-4（2）全波整流全波整流是用二个二极管、分别完成的半波整流

2、实现全波整流，如图5-4-3所示，O为变压器中央抽头，当0时，导通，截止，当0时截止，导通，所以R上总是有从上向下的单向电流，如图5-4-4所示。（3）桥式整流图5-4-5桥式整流电路如图5-4-5所示，当0时， 、处于导通状态，、处于反向截止，而当0时，、处于导通，、反向截止，流经R的电流总是从上向下的脉动直流电，它与全波整流波形相似。所不同的是，全波整流时，二极管截止时承受反向电压的最大值为，而桥式整流二极管截止时，每一个承受最大反向电压为。542、滤波图5-4-6图5-4-7交流电经整流后成为脉动直流电，其电流强度大小仍随时间变化。为了使脉动电流为比较平稳的直流，需将其中脉动成份滤去，这

3、一过程称为滤波。滤波电路常见的是电容滤波、电感滤波和型滤波。图5-4-8图5-4-6为电容滤波电路，电解电容C并联在负载R两端。由于脉动直流可看作是稳恒直流和几个交流电成份叠加而成，因而电容器的隔直流通交流的性质能让脉动直流中的大部分分交流中的大部分流成份通过电容器而滤去。使得R上获得比较平稳的直流电，如图5-4-7所示。电感线圈具有通直流阻交流的作用，也可以作为滤波元件，如图5-4-8所示电路中L与R串联，电压交流成份图5-4-9的大部分降在电感线圈上，而L的电阻很小，电压的直流成份则大部分降在负载电阻上，因此R上电压、电流都平稳就多，图5-4-9所示。把电容和电感组合起来，则可以组成滤波效

4、果更好的型滤波器，如图5-4-9所示。 5、5 例题1、氖灯接入频率、电压为120V的交流电路中共10分钟，若氖灯点燃和熄灭电压，试求氖灯的发光时间。图5-4-9图5-4-10分析: 氖灯发光时电压应为瞬时值，而接入交流电电压120V是为有效值。所以要使氖灯发光，须使交流电电压瞬时值。解: 氖灯管两端电压瞬时值为其中，由于交流电周期性特点，如图5-4-10所示，在半个周期内氖灯发光时间，则有：灯点熄和熄灭时刻，有120=120则在0时间内，有在一个周期T内，氖灯发光时间所以在10分钟时间内，氖灯发光时间应占通电时间的一半为5分钟。图5-4-112、三相交流电的相电压为220V，负载是不对称的纯

5、电阻，连接如图5-4-11所示，试求：（1）中线电流。（2）线电压。分析: 有中线时，三相交流三个相变电压的相位彼此差，振幅相同，因负载为纯电阻，三个线电流的相位也应彼此相差，因负载不对称，三个线电流振幅不同，但始终有。解: （1）有中线时，三个相电压，彼此相差为，表达式为三个线电流、为：，则有中线电流得： 所以中线电流。图5-4-12（2）线电压、应振幅相等，最大值皆为，有效值为380V，彼此相差为。3、如图5-4-12所示的电路中，三个交流电表的示数都相同，电阻器的阻值都是100，求电感线圈L和电容C的大小。分析: 、表读数为电流的有效值，而通过电表的瞬时电流应满足：借助于电流旋转矢量关系

6、可求解：解: 由电流关系有又三个电表读数相等，由（1）推知，对应电流旋转矢量关系是 且， 由电路结构可知，超前，滞后于且相位差都小于，由此超前于，且超前量，注意，所以合矢量为， ， 又：（并联关系） 所以有 电流与端电压间相位差有所以有 代入（3）式得：图5-4-13图5-4-144、某用电区总功率表的读数和总电流表的读数常常是16kW和90A左右，原因是电感性负载增大，总电流相位比总电压相位落后较多造成的，导致功率因素过低，于是在该用电区输入端并联一只电容，结果使该电路的功率因素提高到了0.9，试问并联这一电容规格如何？分析: 对于一个交流电路，电路的有功功率为，为电流与电压相差，则称为电路

7、的功率因素，由于电路中感性元件较多，因而电流总比电压落后较大相为，如图5-4-13所示，并联电容C后，电容器支路电流超前电压，使干路电流与U落后相差减小，从而提高功率因素。解: 原来的有功功率，所以功率因素设并联电容C，相应旋转矢量由图5-4-14可得 ，代入得 取电容器耐压值为350V，所以应在输入端并联、350V的电容器。图5-4-155、如图5-4-15所示电路中，输入电压，直流电源电动势。（1）求的波形；（2）将D反接后，又当如何？分析: 电阻与电源串联，有分压作用，二极管与电源串联后，跨接在输出端，与负载形成并联关系，这样的连接特点使电路具有削减波幅的功能。图5-4-16图5-4-1

8、7解 （1）时，电势，D处于反向截止，ab相当于断路，时，电势，D处于正向导通状态，ab间相当于短路，输出电压的顶部（）被削去，如图5-4-16所示。（2）当D反接时，如图5-4-17所示，当时，D截止，；当时，D被导通，ui低于的部分全部被削去，输出波形成为底部在处的正脉动电压，如图5-4-18所示。6、如图5-4-19所示电路中，电源内阻可略，电动势都是30V，。将K依次图5-4-18图5-4-19图5-4-20接“1”和“2”时，各电阻上的电流强度是多少？两点谁的电势高？分析 一般情况下，我们总是认为二极管为理想情形，正向导通时，反向截止时，为断路。解 （1）K接1时，靠直流电源供电，此

9、时导通，截止。有（2）K接“2”时，交流电源供电，、交替的导通和截止，设，如图5-4-20所示。在正半周期，导通，通过电流在负半周期，导通，截止，通过的电流由于始终有电流通过，所以、的电流如图5-12甲、乙、丙所示。的电流有效值图5-4-21只有在半个周半个周期内通电流，所以可求得其有效值。在正半周期 在负半周期 =所以d、c两点间总有7、如果回旋加速器的高频电源是一个LC振荡器，加速器的磁感强度为B。被加速的带电粒子质量m、带电量为q，那么LC振荡电路中电感L和电容C的乘积LC为何值？分析: 带电粒子子回旋周期加速器中旋转一周两次通过狭缝被加速，所以应使粒子在磁场中回旋周期与高频电源周期相等

10、。解: 带电粒子在匀强磁场中做匀强磁场中做匀速圆周运动周期回旋加速器两个D型盒上所接高频电源是一个LC振荡器，其振荡周期满足带电粒子每次通过D型盒狭缝都被加速，应有得到 8、在图5-4-22所示的电路中，当电容器上电压为零的各时刻，开关S交替闭合、断开，画出电感线圈L上电压随时间t持续变化的图线，忽略电感线圈及导线上的电阻。分析: 在图中所描绘的LC振荡电路中。由于S的开闭，使得电容C不断变化，回路电磁振荡的周期、频率以及电压的振幅随之发生变化。图5-4-22解: 当S闭合，被短路，L和组成的振荡电路的振荡周期当S被打开时，、串联，总电容C为它与L组成振荡器振荡周期图5-4-23因为忽略一切电

11、阻，没有能量损耗，故能量守恒，设当振荡周期时交流电压的最大值为U1和 U2，则由此得因为S是上电压为零时刻打开和关闭的，所以L上电压随时间变化图线如图5-14所示。9、如图5-4-24所示，正方形线圈abcd绕对称在匀强磁场中匀速运动，转数转/分。若已知ab=bc=0.20米，匝数N=20，磁感应强度B=0.2特，求：（1）转动中的最大电动势及位置：（2）从图示位置转过90。过程中的平均电动势；图5-4-24（3）设线圈是闭合的，总电阻R=10欧，线圈转动过程中受到的最大电磁力矩及位置。分析: 这是一个以交流发电机为原型的计算题。根据导线切割磁感线产生感应电动势的公式，可计算出线圈中产生的最大

12、感应电动势；根据线圈中的磁通量的平均变化率，可计算线圈出线圈在转动过程中受到磁力矩。解: （1）当线圈平面与磁场方向平行时，线圈的ab、cd边切割磁感线的有效速度最大，产生的感应电动势最大， 伏。（2）从图示位置转过90。过程中，线圈中发生的磁通量变化，经历的时间为，由法拉第电磁感应定律解得平均感应电动势为 伏（3）当线圈平面与磁场方向平行时，线圈中产生的感应电动势最大，产生的感应电流最大。此时线圈的ab、cd边受到的安培力最大且与线圈平面垂直，因而磁力矩也就最大，牛米10、两个完全相同的电热器，分别通过如图5-4-25甲和乙所示的电流最大值相等的方波交流电流和正弦交流电流，则这两个电热器的电

13、功率之比是多少？图5-4-25分析: 交流电通过纯电阻R时，电功率，式中I是交流电的有效值。交流电的有效值是交流电流的最大值的，这一结论是针对正弦交流电而言的。至于方波交流电通过纯电阻R时，每时每刻都是大小是的电流通过，只是方向在作周期性变化。而稳恒电流通过电阻时的热功率跟电流的方向无关。所以最大值为的方波交流电通过纯电阻的电功率等于电流强度是的稳恒电流通过纯电阻的电功率。解:对于方波交流电流流过纯电阻R的电功率为：。对于正弦交流电流流过纯电阻R的电功率为： 所以这两个电热器的电功率之比为：=2：1。 1.4、光在球面上的反射与折射1.4.1、球面镜成像（1）球面镜的焦距球面镜的反射仍遵从反射

14、定律，法线是球面图1-4-1图1-4-2的半径。一束近主轴的平行光线，经凹镜反射后将会聚于主轴上一点F（图1-4-1），这F点称为凹镜的焦点。一束近主轴的平行光线经凸面镜反射后将发散，反向延长可会聚于主轴上一点F（图1-4-2），这F点称为凸镜的虚焦点。焦点F到镜面顶点O之间的距离叫做球面镜的焦距f。可以证明，球面镜焦距f等于球面半径R的一半，即（2）球面镜成像公式 根据反射定律可以推导出球面镜的成像公式。下面以凹镜为例来推导：（如图1-4-3所示）设在凹镜的主轴上有一个物体S，由S发出的射向凹镜的光线镜面A点反射后与主轴交于点，半径CA为反射的法线，即S的像。根据反射定律，则CA为角A的平分

15、线，根据角平分线的性质有 由为SA为近轴光线，所以，式可改写为 式中OS叫物距u，叫像距v，设凹镜焦距为f，则 代入式 化简 这个公式同样适用于凸镜。使用球面镜的成像公式时要注意：凹镜焦距f取正，凸镜焦距f取负；实物u取正，虚物u取负；实像v为正，虚像v为负。上式是球面镜成像公式。它适用于凹面镜成像和凸面镜成像，各量符号遵循“实取正，虚取负”的原则。凸面镜的焦点是虚的，因此焦距为负值。在成像中，像长 和物长h之比为成像放大率，用m表示，由成像公式和放大率关系式可以讨论球面镜成像情况，对于凹镜，如表所列；对于凸镜，如表所列。表 凹镜成像情况物的性质物的位置像的位置像的大小像的正倒像的虚实实物同侧

16、f缩小倒实2f同侧f2f缩小倒实2f同侧2f等大倒实2ff同侧f2f放大倒实f放大f0异侧0放大正虚虚物异侧0f缩小正实表 凸镜成像情况物的性质物的位置像的位置像的大小像的正倒像的性质实物f同侧0f缩小正虚虚物2f同侧f2f缩小倒虚2f同侧2f等大倒虚f2f同侧2f放大倒虚ff0异侧0放大正实（3）球面镜多次成像 球面镜多次成像原则：只要多次运用球面镜成像公式即可，但有时前一个球面镜反射的光线尚未成像便又遇上了后一个球面镜，此时就要引进虚像的概念。图1-4-4如图1-4-4所示，半径为R的凸镜和凹镜主轴相互重合放置，两镜顶点O1 、 O2 相距2.6R，现于主轴上距凹镜顶点O1为0.6R处放一

17、点光源S。设点光源的像只能直接射到凹镜上，问S经凹镜和凸镜各反射一次后所成的像在何处？S在凹镜中成像， 可解得 ,根据题意：所以凹镜反射的光线尚未成像便已又被凸镜反射，此时可将凹镜原来要成像作为凸镜的虚物来处理， ， 可解得 说明凸镜所成的像和S在同一位置上。1.4.2、球面折射成像（1）球面折射成像公式 （a）单介质球面折射成像图1-4-5如图1-4-5所示，如果球面左、右方的折射率分别为1和n，为S的像。因为i、r均很小，行以 因为 ，代入式可有 对近轴光线来说，、同样很小，所以有 ，代入式可得 当时的v是焦距f，所以 （b）双介质球面折射成像如图1-4-6所示，球形折射面两侧的介质折射率

18、分别n1和n2，C是球心，O是顶点，球面曲率半径为R，S是物点，是像点，对于近轴光线 ， ，联立上式解得 图1-4-6这是球面折射的成像公式，式中u、的符号同样遵循“实正虚负”的法则，对于R；则当球心C在出射光的一个侧，（凸面朝向入射光）时为正，当球心C在入射光的一侧（凹面朝向入射光）时为负。若引入焦点和焦距概念，则当入射光为平行于主轴的平行光（u=）时，出射光（或其反向延长线）的交点即为第二焦点，（也称像方焦点），此时像距即是第二焦距，有。当出射光为平行光时，入射光（或其延长线）的交点即第一焦点（即物方焦点），这时物距即为第一焦距，有，将、代入成像公式改写成 反射定律可以看成折射定律在时的物

19、倒，因此，球面镜的反射成像公式可以从球面镜折射成像公式中得到，由于反射光的行进方向逆转，像距和球面半径R的正负规定应与折射时相反，在上述公式中令，即可得到球面镜反射成像公式，对于凹面镜，对于凸面镜，厚透镜成像。（C）厚透镜折射成像图1-4-7t设构成厚透镜材料的折射率为n，物方介质的折射率为，像方介质的折射率为，前后两边球面的曲率半径依次为和，透镜的厚度为，当物点在主轴上的P点时，物距，现在来计算像点的像距。，首先考虑第一个球面AOB对入射光的折射，这时假定第二个球面AOB不存在，并认为球AOB右边，都为折射率等于n的介质充满，在这种情况下，P点的像将成在处，其像距，然后再考虑光线在第二个球面

20、的折射，对于这个球面来说，便是虚物。因此对于球面AOB，物像公式为 对于球面AOB，物像公式为这样就可以用二个球面的成像法来求得透镜成像的像距u。（2）光焦度 60cm30cm图1-4-8折射成像右端仅与介质的折射率及球面的曲率半径有关，因而对于一定的介质及一定形状的表面来说是一个不变量，我们定义此量为光焦度，用表示： 它表征单折射球面对入射平行光束的屈折本领。的数值越大，平行光束折得越厉害；0时，屈折是会聚性的；0时，屈折是发散性的。=0时，对应于，即为平面折射。这时，沿轴平行光束经折射后仍是沿轴平行光束，不出现屈折现象。光焦度的单位是米-1，或称屈光度，将其数值乘以100，就是通常所说的眼

21、镜片的“度数”。（3）镀银透镜与面镜的等效 图1-4-9有一薄平凸透镜，凸面曲率半径R=30cm，已知在近轴光线时：若将此透镜的平面镀银，其作用等于一个焦距是30cm的凹面镜；若将此透镜的凸面镀银，其作用也等同于一个凹面镜，其其等效焦距。当透镜的平面镀银时，其作用等同于焦距是30cm的凹面镜，即这时透镜等效面曲率半径为60cm的球面反射镜。由凹面镜的成像性质，当物点置于等效曲率中心 时任一近轴光线经凸面折射，再经平面反射后将沿原路返回，再经凸面折射后，光线过 点，物像重合。如图1-4-8所示。，。依题意，故。凸面镀银，光路如图1-4-9所示。关键寻找等效曲率中心，通过凸面上任一点A作一垂直于球

22、面指向曲率中心C的光线。此光线经平面折射后交至光轴于，令则，得。图1-4-10由光的可逆性原理知，是等效凹面镜的曲率中心，f=10cm。例1、如图1-4-10所示，一个双凸薄透镜的两个球面的曲率半径均为r，透镜的折射率为n，考察由透镜后表面反射所形成的实像。试问物放于何处，可使反射像与物位于同一竖直平面内（不考虑多重反射）。解: 从物点发出的光经透镜前表面（即左表面）反射后形成虚像，不合题意，无须考虑。从物点发出的光经透镜前表面折射后，再经透镜后表面反射折回，又经前表面折射共三次成像，最后是实像，符合题意。利用球面折射成像公式和球面反射成像公式，结合物与像共面的要求。就可求解。球面反射的成像公

23、式为：，其中反射面的焦距为（R为球面半径），对凹面镜，f取正值，对凸面镜，f取负值。图1-4-11甲球面折射的成像公式为：。当入射光从顶点射向球心时，R取正值，当入射光从球心射向顶点时，R取负值。如图1-4-11甲所示，当物点Q发出的光经透镜前表面折射后成像于，设物距为u，像距为v，根据球面折射成像公式： 这里空气的折射率，透镜介质的折射率，入射光从顶点射向球心，R=r取正值，所以有 （1）图1-4-11乙图1-4-11丙这是第一次成像。对凸透镜的后表面来说，物点Q经透镜前表面折射所成的风点是它的物点，其物距（是虚物），经透镜后表面反射后成像于，像距为（如图1-4-11乙所示），由球面反射成像

24、公式 将前面数据代入得 （2）这是第二次成像。由透镜后表面反射成的像点又作为透镜前表面折射成像的物点，其物距（是虚物），再经过透镜前表面折射成像于，像距为，（见图1-4-11丙所示），再由球面折射成像公式 这时人射光一侧折射率，折射光一侧折射率(是空气），入射光由球心射向顶点，故R值取负值。所以可写出 代入前面得到的关系可得 （3）这是第三次成像，由（1）、（2）两式可解得 （4）再把（4）式和（3）式相加，可得 （5）为使物点Q与像点在同一竖直平面内，这就要求 代入（5）是可解得物距为 图1-4-12说明 由本题可见，观察反射像，调整物距，使反射像与物同在同一竖直平面内，测出物距P，根据上式

25、就可利用已知的透镜折射率n求出透镜球面的半径r，或反过来由已咋的球面半径r求出透镜的折射率n。例2、显微镜物镜组中常配有如图1-4-12所示的透镜，它的表面是球面，左表面的球心为，半径为，右表面的球心为，半径为，透镜玻璃对于空气的折射率为n，两球心间的距离为 。在使用时，被观察的物位于处，试证明1、从物射向此透镜的光线，经透镜折射后，所有出射光线均相交于一点Q。2、 。解: 首先考虑面上的折射，由于物在球心处，全部入射光线无折射地通过面，所以对来说，物点就在处。再考虑到面上的折射。设入射光线与主轴的夹角为，入射点为P，入射角为i，折射角为r，折射线的延长线与主轴的交点为Q如图1-4-13，则由

26、折射定律知图1-4-13 在中应用正弦定理得已知 由此得 所以 设CP与主轴的夹角为，则有 显然，0时，r，因此出射线与主轴相交之点Q必在透镜左方。为的外角 在中应用正弦定理，得 的数值与无关，由此可见，所有出射线的延长线都交于同一点，且此点与的距离为。图1-4-14例3、有一薄透镜如图1-4-14，面是旋转椭球面（椭圆绕长轴旋转而成的曲面），其焦点为和；面是球面，其球心C与 重合。已知此透镜放在空气中时能使从无穷远处于椭球长轴的物点射来的全部入射光线（不限于傍轴光线）会聚于一个像点上，椭圆的偏心率为e。(1)求此透镜材料的折射率n（要论证）；(2)如果将此透镜置于折射率为的介质中，并能达到上

27、述的同样的要求，椭圆应满足什么条件？图1-4-15分析: 解此题的关键在于是正确地运用椭圆的几何性质及折射定律。解: (1)根据题设，所有平行于旋转椭球长轴的入射光线经旋转椭球面和球面两次折射后全部都能会聚于同一像点，可作出如下论证：如果经椭球面折射后射向球面的光线都射向球心C，即射向旋转椭球面的第二焦点，则可满足题设要求。光路图如图1-4-15所示：PA为入射线，AC为经椭球面折射后的折射线，BN为A点处椭球面的法线，i为入射角，r为折射角。根据椭圆的性质，法线BN平分 ，故与法线的夹角也是r，由正弦定律可得 ，从而可求得 2a为长轴的长度，2c为焦点间的距离；即只要n满足以上条件，任意入射

28、角为i的平行于旋转椭球长轴的入射光线都能会聚于C（即）点。（2）如果透镜置于折射率为的介质中，则要求 即椭圆的偏心率e应满足 图1-4-16图1-4-17由于椭圆的e1，如果就无解。只要 ，总可以找到一个椭球面能满足要求。例4、（1）图1-4-16所示为一凹球面镜，球心为C，内盛透明液体。已知C至液面高度CE为40.0cm，主轴CO上有一物A，物离液面高度AE恰好为30.0cm时，物A的实像和物处于同一高度。实验时光圈直径很小，可以保证近轴光线成像。试求该透明液体的折射率n。（2）体温计横截面如图1-4-17所示，已知细水银柱A离圆柱面顶点O的距离为2R，R为该圆柱面半径，C为圆柱面中心轴位置

29、。玻璃的折射率n=3/2，E代表人眼，求图示横截面上人眼所见水银柱像的位置、虚像、正倒和放大倍数。图1-4-18解: （1）主轴上物A发出的光线AB，经液体界面折射后沿BD方向入射球面镜时，只要BD延长线经过球心C，光线经球面反射后必能沿原路折回。按光的可逆性原理，折回的光线相交于A（图1-4-18）。对空气、液体界面用折射定律有 当光圈足够小时，BE，因此有 图1-4-19（2）先考虑主轴上点物A发出的两条光线，其一沿主轴方向ACOE入射界面，无偏折地出射，进入人眼E。其二沿AP方向以入射角i斜入射界面P点，折射角为r。折射光线PQ要能进入人眼E，P点应非常靠近O点，或说入射角i 折射角r应

30、很小。若角度以弧度量度，在小角（近轴）近似下，折射定律可写为。这两条光线反向延长，在主轴上相交于，即为物A之虚像点（图1-4-19）对用正弦定律，得 在小角（近轴）近似下：，上式可写为 解上式得 为了分析成像倒立和放大情况，将水银柱看成有一定高度的垂轴小物体AB，即然是一对共轭点，只要选从B发出的任一条光线经界面折射后，反向延长线与过垂轴线相交于，是点物B虚像点，即是物AB之正立虚像。图1-4-20选从B点发出过圆柱面轴心C之光线BC。该光线对界面来说是正入射（入射角为零），故无偏折地出射，反向延长BC线交过垂轴线于，从得放大率=例5、有一半径为R=0.128m的玻璃半球，过球心O并与其平面部

31、分相垂直的直线为其主轴，在主轴上沿轴放置一细条形发光体（离球心较近），其长度为L=0.020m。若人眼在主轴附近对着平面部分向半球望去（如图1-4-20），可以看到条形发光体的两个不很亮的像（此处可能还有亮度更弱图1-4-21图1-4-22的像，不必考虑），当条形发光体在主轴上前后移动时，这两个像也在主轴上随之移动。现在调整条形发光体的位置，使得它的两个像恰好头尾相接，连在一起，此时条形发光体的近端距球心O的距离为。试利用以上数据求出构成此半球的玻璃折射率n（计算时只考虑近轴光线）。解: 1、条形发光体的两个像，一个是光线在平面部分反射而形成的，一个是光线经平面折射进入玻璃，在凹面镜上反射后，

32、又经平面折射穿出玻璃而形成的。2、求半球外任一个在轴上的光点A的上述两个像。平面反射像在处，（见图1-4-21）凹面镜反射像D求法如下：（1）A点发出的光经平面折射后进入玻璃，射向凹面镜，对凹面镜来说，相当于光线从B点射来（1-4-22）。令OB=b，则 （1） （2）用凹面镜公式图1-4-23 （f为焦距）求凹面镜成的像C的位置。令OC=C，则 ，代入上式 解出C得 （2）由此可以看出，C点在半球之内。（3）由C点发出的光线，经折射穿出玻璃外时，由外面观察其像点在D处（见图1-4-23）。令OD=d，则 （3）D点就是人眼所看到的光点A的像的位置。由（3）式可知，a越大，d也越大，且da3现

33、在，条形发光体经平面反射成的像为 ，设经凹面镜反射所成的像为。根据（3）式所得的a与d间的关系，可知离球心O比和近。所以当二像恰好头尾相接时，其位置应如图1-4-24图1-4-24所示，即与重合 （4）即 式中为距球心O的距离。因此得 （5）代入已知数据：R=0.128m，得 例6、某人的眼睛的近点是10cm，明视范围是80cm，当他配上-100度的近视镜后明视范围变成多少？解:在配制眼镜中，通常把眼睛焦距的倒数称为焦度，用D表示，当焦距的单位用m时，所配眼镜的度数等于眼镜焦度的100倍。本题中此人所配的近视眼镜的度数是-100度，此人眼睛的度数，所以此近视镜的焦距为 当此人戴上此眼镜看最近距离的物体时，所成的虚像在他能看清的近点10cm，由 解得物距 因为此人的明视远点是10 cm +80 cm =90 cm，所以此人戴上眼镜以后在看清最远的物体时，所成的虚像在离他90 cm处，再根据透镜公式可解得他能看清的最远物距是： 所以，他戴上100度的近视眼镜后，明视范围是0.11m9.0m。说明 不管是配戴近视眼镜还是远视眼镜，他戴上眼镜后，不是把他的眼睛治好了，而是借助把他要看清的物体成虚像到他不戴眼镜时所能看清的明视范围内。