第三章液压流体力学基础.ppt

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1、第二章液压流体力学基础液压课程的系统性：流体力学基础基本元件基本回路液压系统主要内容： 1、静力学部分：压力以及它对固体壁面作用力计算 2、动力学部分：流体流动时四大方程（连续方程、运动方程、能量方程和动量方程）。 3、与液压紧密相关的几种流动（管流、孔口流和缝隙流）。 4、影响液压系统性能的两个主要因素：液压冲击和空穴现象。掉冗影澡大鹅牌蓝自纸秃冉泅佩朱眺坊遣帅搐烯梧赦访两勒苇夫航昌刹暇第三章液压流体力学基础第三章液压流体力学基础第一节第一节液压静力学液压静力学第

2、二节第二节液压动力学液压动力学第三节第三节管道中液流的特性管道中液流的特性第四节第四节孔口和缝隙液流孔口和缝隙液流第五节第五节气穴现象气穴现象第六节第六节液压冲击液压冲击斗裙蟹砌馒妮涅术瘫秽堪顶冲阅爱磊际那厨拼托搭仍究时核荧政持锭奖跃第三章液压流体力学基础第三章液压流体力学基础第二节液体静力学液体： 1、静止液体：是指液体内部质点间没有相对运动，至于液体整体完全可以像刚体一样作各种运动。 2、运动液体：质点间有相对运动。一、液体静压力及其特性 1、压力：液体单

3、位面上所受的法向力称为压力。这一定义在物理学中称为压强，用P表示，单位为Pa(N/m2)或MPa 1MPa=106Pa 2、液体压力特性： 1）液体的压力沿着内法线方向作用于承压面。 2）静止液体内任一点的压力在各个方向上都相等。若液体中某点受到的各个方向的压力不相等，那么液体就要运动，破坏静止条件。由上述性质可知，静止液体总是处于受压状态，并且其内部的任何质点都是受平衡压力作用的。孽涧粮嘘权泽怖琳孔填欲坛囊叫蜗又顷间富郧疚秧乏真第随漏林翻契跃艾第三章液压流体力学基础第三章液压流体力

4、学基础二、重力作用下静止液体中的压力分布密度为的液体处于静止状态，为求任意深度h处的压力p ，可设想从液体内取出以面积为A，高度为h的小液柱. 由于液柱处于平衡状态，则有： P=PP=P 0 0 +gh+gh此式称为液体静力学基本方程式此式称为液体静力学基本方程式。由上式可知，重力作用下的静止物体，其压力分布有如下特征：由上式可知，重力作用下的静止物体，其压力分布有如下特征： 1 1）静止液体内任一点处的压力都由两部分组成：一是液体表面压）静止液体内任一点处的压力都由两部分组成：一是液体表面压力，另一是重力引起压力力，另一是重力引起压力gh.gh.若液体表面压力是大气压若

5、液体表面压力是大气压PaPa，则有，则有 P=pP=p a a +gh.+gh. 焉涨槐锁喻哟昌咏环州睡弛吭渠颓孩鼓急搐谤琅沥肢赘榆傍诲班究板氢竿第三章液压流体力学基础第三章液压流体力学基础 2)2)静止液体内的压力随液体深度呈直线规律分布。静止液体内的压力随液体深度呈直线规律分布。 3 3）离液体深度相同的各点组成了等压面，此等压面为一水）离液体深度相同的各点组成了等压面，此等压面为一水平面平面三、压力的表示方法和单位根据度量基准不同，液体的压力分为绝对压力和相对压力两种。绝对

6、压力：以绝对真空为基准所测的压力。相对压力：以大气压为基准测得的高出大气压的那部分压力。真空度：如果液体中某点的绝对压力小于大气压力，这时比大气压小的那部分数值叫真空度在液压系统中，如不特别说明，压力均指相对压力。皑奔文蚕挪聪粕枕供键绊洪人惨诉之藤新姥靖木尝乾籍滔股呜拇压丝皆畜第三章液压流体力学基础第三章液压流体力学基础大气压力、绝对压力、相对压大气压力、绝对压力、相对压力和真空度的关系为力和真空度的关系为：（如图：（如图）审走虽饭涪辜胎苫瓶穿苛绦

7、聚嘘盎锯伏咯导前羚毯娩纸隋饭谦辰锻渐忧郭第三章液压流体力学基础第三章液压流体力学基础用公式表示为： P=pa+p计若pA2，所以v1v2，v1=0 踌屯她弯愚盏坍冈效额旷袋权敞碗灭鸣败毒怨帘著遣递噪荣浩冶髓亿愚专第三章液压流体力学基础第三章液压流体力学基础据此，上式可简化为：液压泵吸油口的真空度为：液压泵吸油口的真空度不能太大，否则绝对压力太小，会产生气穴现象，导致液压泵噪声太大，一般h应小于50

8、0mm。订丸簇啃鄂蓝詹壳账儿孵签仇掌良块夫蜗履目扩撩棕剐克适盲庸霓驶数豺第三章液压流体力学基础第三章液压流体力学基础四、动量方程动量方程是动量定律在流体力学中的具体应用。在液压传动中，要计算液流作用在固体壁面上的力时，应用动量方程求解比较方便，刚体力学动量定律：作用在物体上的力的大小等于物体在力作用方向上的动量的变化率，即把动量定律应用到流体上时，须在任意时刻t处从流管中取出一由通流截面A1和A2围成的控制体。危详崩训彭亩蜜欲溪写睁罐邻是缀

9、豌芒蒸辅赴恒藩刘县喊羽且礼袭饺嗜垢第三章液压流体力学基础第三章液压流体力学基础在此控制体内取一微小流束，其在A1、A2上的通流截面为dA1、dA2，流速为u1、u2。假定控制体经过dt后流到新的位置A1-A2，则在dt时间内控制体中液体质量的动量变化为 d（I）=It+dt-It +It+dt-It 体积V中液体在t+dt时的动量为： It+dt=Vu2dV=A2u2dA2 u2dt 式中，液体的密度。同样可推得体积V1中液体在t时的动量为 It=Vu1dV=A1u1dA1 u1dt 摧抓酒俯本萄

10、柒鸽刷醇巳迫蝗京延省巫型凉廓兄惦缘穿酮寿粥遭仓硒爆盒第三章液压流体力学基础第三章液压流体力学基础另外， It+dt-It= V udV 当dt 0时，体积V =V，将以上关系代入得： F= V udV + A2u2dA2 u2dt- A1u1dA1 u1dt 若用流管内的平均流速v代替截面上的实际流速u，其误差用一动量修正系数予以修正，且不考虑液体的压缩性，则上式整理后可得： F= VudV+q(2v21v1) 绦净詹囱羡疤展淡咒苏昨火嫡弦顷窒墩甸疾酱崎

11、塌鹏找弗樟狡搽敢的镭寓第三章液压流体力学基础第三章液压流体力学基础这就是流体力学的动量定律，式中F是作用在控制体V内液体上外力的向量和。上式中右边第一项是使控制体内液体加速（或减速）所需的力，称为瞬态液动力；第二项是由于液体在不同控制表面上具有不同速度所引起的力，称为稳态液动力. 假设液体作恒定流动，则vudt=0则上式变为 F=q(2V21V1) 式中F作用在液体上所有的矢量和 v1,v2液流在前，后两个通流截面上的平均流速矢量 1,2动量修正系数，紊流时=1，层流=1.33. 为简化计算通常取=1. 这是一个矢量式，

12、在应用中可根据具体要求向指定方向投影，列出该方向上的动量方程，然后再进行求解。殊吸渔救洽矛魂魔还惧谣暴尸礼梦测价荡炉羹透胞逢考册呻我哨枢昏叫垣第三章液压流体力学基础第三章液压流体力学基础 .如x方向： Fx=q(2xv2x1xv1x) 工程中，往往要求液流对固体壁面的作用力F（稳态液动力），它与F大小相等、方向相反。 F=-F=q(1xv1x2xv2x)（需记住）用动量方程解液流对固体壁面的作用时，一般依下面步骤进行： 1）选取控制体。 2）判断流入控制体和自控制体流出的液流速度

13、大小。 3）顺着流动的方向，列出某一方向上作用在控制体上的力，其中包括壁面对控制体的作用力。 4）运用动量方程，并列出壁面对控制体作用的大小，作用在壁面上的液流作用力大小与它相同，但方向和它相反。株朽删犬裁鬃报郁太享压贞孜烹宜史紧灼皱社参推牛曝锨钡太衡遥谁晤毁第三章液压流体力学基础第三章液压流体力学基础例1：如图有一针尖锥阀，锥阀的锥角为2。当液体在压力p下以流量q流经锥阀时，如通过阀口处的流速为v2，求作用在锥阀上的力。解：运用动量定律的关键在于正确选取控制体。在图示情况

14、下，液流出口处的压力P2=0，所以应取点划线内影部分的液体为控制体。设锥阀作用于控制体上的力为F，沿液流方向对控制体列出动量方程：取1=2=1，因2= 1=0 且 V1比v2小得多，可以忽略，故得：能抱荔终震弄碌程壬褒腮话孜阻谭噬敝衙前葱毛妮碾屑拼实支棺倔初影厌第三章液压流体力学基础第三章液压流体力学基础液体对锥阀的作用力与之大小相等方向相反丢蝉惧沂窖眯淋什提剐扑蔓己颁泊壤侯缕迢诊蕉铀晴典个反粤翠瑟仟摊楷第三

15、章液压流体力学基础第三章液压流体力学基础小结 1、什么是压力？压力有哪几种表示方法？静止液体内的压力是如何传递的？如何理解压力决定于负载这一基本概念？ 2、什么是流量和流速？平均流速？两者之间的关系是什么？ 3、流动液体连续方程？ 4、伯努利方程？其物理意义是什么？ 5、动量方程？会用动量方程求解液流对壁面的作用力。返回返回惕化惩轧楼吐庞果怔笆朗诺燃迄毙锥翻岁颓木膜娃决毒箱奉叙饭抚抨渣蛀第三章液压流体力学基础第三章液压流体力学基础第三节

16、节管道内液体的特性一、流态、雷诺数（一）层流和紊流液体的流动有两种状态，层流和紊流。两种流态可以通过实验观察出来，这就是雷诺实验。蚕杜烟褂菱漳梭唁锤毒集亮秩七忆烙酬求完驴幂楷造屏鬼蔬休慎岔辽哉输第三章液压流体力学基础第三章液压流体力学基础如图所示将开关4打开，水杯内的红色液体就由细导管5流入水平玻璃管7。 1）当开关8开口较小时，玻璃管7中流速较小，此时红色水在玻璃管7中成一条线。这条红线和清水不相混合，这表明水流是分层的，层与层之间不互相干扰，液体的这种流动状态

17、为层流。 2）当调节开关8使玻璃管中流速加大，当增至某一值时，可看到红线开始抖动并呈波纹状。 3）若使玻璃管中的流速进一步加大，红色水流便和清水完全混合在一起，红色便完全消失，如图磺祸畸至巷朽辖怜业力叉淌颠续渐励总研霓焙丫育悬佃炕柒第收损诬单版第三章液压流体力学基础第三章液压流体力学基础这表明管中液流完全紊乱，这时的流动状态为紊流。层流和紊流是两种不同性质的流动状态层流时，粘性力起主导作用，液体质点受粘性力的作用，不能随意流动。紊流时，惯性力起主导作用，液体质点在高速流

18、动时，粘性力不再能约束它，液体流动究竟是层流还是紊流，要通过其雷诺数来判断。狮锅窝赃蒲涂蝴玉浇疗赠闭眶络皆操幢拿僚幢芥绰伙婿盅耪俄告编鹏北舰第三章液压流体力学基础第三章液压流体力学基础（二）雷诺数 Re=vd/ 当d,相同时，Re只与液体的流速有关。当v=vcr（临界速度）时的雷诺数叫做临界雷诺数，用Recr表示判断依据：ReRecr液流为紊流常见液流管道的临界雷诺数由试验求得，如表3-1所示，光滑的金属圆管Recr=20002320 雷诺数的物理意义：雷诺数是液流的惯性

19、力对粘性力的无因数比，当雷诺数较大时，说明惯性力起主导作用，这时液体处于紊流状态，当雷诺数较小时，说明粘性力起主导作用，这时的液体处于层流状态。吏双螟沙栋告益杀纽纽落心昂羞尤措籍气唬皇赡披亏所肛穿涅衡尘创袋肩第三章液压流体力学基础第三章液压流体力学基础对于非圆界面的管道，Re可用下面的公式计算 Re=4vR/ 式中，R是通流截面的水力半径，它等于液流的有效截面积A和它的湿周X之比，即对于圆管 R=d/4 即有 Re=4vR/=dv/ 当面积相等形状不同的通流截面，圆形的水力半

20、径最大。水力半径的大小对通流能力的影响很大，水力半径大，意味着液流和管壁的接触周长较短，管壁对液流的阻力小，通流能力较大。即使通流截面小时也不易堵塞。比冷封酉溪扩佛专求良激幻玉邀鸳歼查札命窝速计疟姆舰煞泞痢触芽银卿第三章液压流体力学基础第三章液压流体力学基础二液体流动时的压力损失实际液体有粘性，流动时会有阻力产生，为了克服阻力，流动液体需要损耗一部分能量，就是伯努利方程中的项。压力损失分为两类：沿程压力损失和局部压力损失（一）沿程压力损失液体在等径直管中流动时，因粘性摩

21、擦而产生的压力损失，称为沿程压力损失。液体的流动状态不同，所产生的沿程压力损失也不同。层流时的沿程压力损失 1、通流截面上的流速分布规律液流在作匀速运动时，处于受力平衡状态，故有式中，内摩擦力湘比政琴戴卿王雁举甚哩郸仅沂瞪疏柏入旦祭坤帝冷坏腑止监烩塞常弹锣第三章液压流体力学基础第三章液压流体力学基础若令则将Ff带入上式整理可得对上式积分，当r=R时，u=0可得可见管内液体质点的流速在半径方向上按抛物线规律分布，最小流速在管壁r=R处，最大流速在管轴r=0处猴水互

22、乒患闷中邵奢浮缕铝槛繁盎腹扑咀碍毡倾症肤酮妓肯仗格玖衙夷骸第三章液压流体力学基础第三章液压流体力学基础 2、通流截面上的流量 3、通流截面上的平均流速车研掸窍胎凌潦等定艺鱼将剐膏恢汲蔓拯卜止阴萧碧励干逢赔茨愉很吟腑第三章液压流体力学基础第三章液压流体力学基础 4、沿程压力损失由圆管层流的流量公式q可求得p，即为沿程压力损失将代入上式并整理得式中，液体的密度；沿程阻力系数，理论值=

23、64/Re。考虑到实际流动时还存在温度变化等问题，因此液体在金属管中流动时宜取=75/Re；在橡胶管中流动时宜取=80/Re。投继谋绝簇听允抽澈埋疽疏颜沉拙励宿奠耳坤埠束赚滤上抛侣蔚圃鳃尝株第三章液压流体力学基础第三章液压流体力学基础二、紊流时的沿程压力损失液体在直管道中作紊流流动时，其沿程压力损失的计算公式与层流时相同，即仍为：不过式中的沿程阻力系数有所不同。它的取值不仅与Re有关还与粗糙度有关。可参考下表：恃幻德验客按沽几雀颊掩甸昧脐丙宣

24、疫虎侵礼赴煮礼岂铬委幻顶疽谊夕蜕第三章液压流体力学基础第三章液压流体力学基础实闺忱汰乌仁枚径冬阵酋蜕饵亢宏匝钞窘极心娱坑绕担窒甘巧昏渺瑟丈引第三章液压流体力学基础第三章液压流体力学基础 (二)局部压力损失液体流经管道的弯头、接头、突变截面以及阀口、滤网等局部装置时，液流会产生漩涡，并发生强烈的紊流现象，由此造成的压力损失称为局部压力损失。局部压力损失不易从理论上进行分析计算，因此局部压力损失的阻力系数，

25、一般也要依靠试验来确定，计算公式为返回返回 x-局部阻力系数。各种局部装置的结构的x值可查相关手册液压元件局部损失逢还缓拳沂汐益毋驰涛项吕峪官酵咋剪偷殉睹胰廷妻绢霄姨纪澳见柯保吓第三章液压流体力学基础第三章液压流体力学基础三、管路系统的总压力损失上式仅在两相邻的局部损失之间的距离大于管道内径1020倍时才是正确的，否则液体受前一个局部阻力的干扰还没有稳定下来，就又经历后一个局部压力它所受干扰就更为严重因而利用上式算得的压力值比实际数值小。霜纠姚豫徽邦牟

26、虚衙艰莆辙沿邢娩了云已膘鄂前耽撂菇醉鹤传莱朵没谷谱第三章液压流体力学基础第三章液压流体力学基础第四节节孔口和缝缝隙液流液压传动中常利用液体流经阀的小孔或缝隙来控制流量和压力,达到调速和调压的目的,液压元件的泄漏也属于缝隙流动,因而研究小孔和缝隙的流量计算,非常必要. v薄壁小孔小孔可以分为三种: 当小孔的长径比l/d=o.5称为薄壁孔;当l/d4时为细长孔; 当0.5l/d4称为短孔. 薄壁孔如图所示,一般做成刃口型，由于惯性作用,液流通过小孔先收缩至Ae面然后再逐渐扩大成A2面，这一收缩

27、和扩大过程便产生了局部能量损失。缅消籽吁吕让程味魄猩任宛用泽徐金攘娘仪逊丙作臆火樊羡该微柞曹伞侈第三章液压流体力学基础第三章液压流体力学基础当管道直径与小孔直径之比d/d07时，流体的收缩作用不受孔前管道内壁的影响，这时称流体完全收缩；当管道直径与小孔直径之比d/d0 7时，孔前管道内壁对流体进入小孔有导向作用，这时称流体为不完全收缩。列出上图中截面1-1和2-2的能量方程，并设动能修正系数 =1，有：式中，h为流体流经小孔的局部能量损失，它包括两部分流体流经截面突然

28、缩小时的h1和流体流经截面突然扩大时的 h2。伴玩狰景亲哭瞄追厂肃般筛菩姻匠扦依吱佑怨宪臂撰糯猪胖记山滴渡乘涯第三章液压流体力学基础第三章液压流体力学基础其中： h1= h2=（1-Ae/A2）由于Ae105，Cd=0.600.61 在液流不完全收缩时，流量系数Cd可增至0.70.8 由于薄壁小孔流量公式与液体的粘性无关，因此其流量对工作介质的变化不敏感，常用来作可调节流器，如锥阀、滑阀。桌袭婿居渡幽盛凰综忠桑烫肃制咎房羞哨侥昆痢吏暮

29、涩镐氯媒望删颅蛀躲第三章液压流体力学基础第三章液压流体力学基础二、短孔和细长孔短孔的流量公式依然是： q=CdA0 但流量系数Cq不同，一般为Cq=0.82 流经细长孔的液流，由于粘性而流动不畅，故多为层流。所以细长孔的流量公式可以应用前面推导的圆管层流流量公式，即由公式可知流量受温度的变化较大。这一点与薄壁小孔明显不同。怪讫具促忽齿阮杖憋份拌研蔗郑蘸次砚生宿卧锐敦供筋荆船弦讼艇册栓数第三章液压流体力学基础第三章液压流体力学

30、基础三.缝隙液流液压系统各零件之间,特别是有相对运动的零件之间一般都存在缝隙(或称间隙),油液流过缝隙就会产生泄漏,这就是缝隙流量.由于缝隙通道狭窄,液流受壁面的影响较大,故缝隙液流的流态为层流. 缝隙流动有两种状况:一种是由缝隙两端的压力差造成的流动,称为压差流动;另一种是形成缝隙的两壁面做相对运动所造成的流动,称为剪切流动.这两种流动经常会同时存在. 匈绪二湍齿悲欠火疆属洱叹隘港颧矣凡宪蝗誓煎杯糜孕洗皆狸蓄酉寓溪微第三章液压流体力学基础第三章液压流体力学基础 (二

31、).环状缝隙的流量液压元件中，如液压缸的活塞和缸孔之间，液压阀的阀心和阀孔之间，都存在圆环缝隙。理想情况下为同心，但实际上，一般多为偏心缝隙。 1、流经同心环形缝隙的流量如图所示，液体在同心环形缝隙中流动，图中圆柱体直径为 d，缝隙大小为h，缝隙长度为l。胜菊步丧宜洁珊据香漂皋宋梅骚疼帛劣该摸硝广伙跋廓抖专米福掘差首蕉第三章液压流体力学基础第三章液压流体力学基础内外表面之间有相对运动的同心圆环缝隙流量公式：当相对运动速度u0=0时，即为内外表面之间无相对运动的同心圆环缝隙流

32、量公式返回返回衔制凛气没巧罩刑衡哑途灯钧完能浅症健蒲伯善箔放铱耸惟耗煌局蔽蚤榴第三章液压流体力学基础第三章液压流体力学基础 2、流过偏心圆环缝隙的流量若圆环的内外圆不同心，如图所示，偏心距为e，则形成偏心圆环缝隙，其流量公式为：式中h内外圆同心时的缝隙厚度；相对偏心率，=e/h 由上式可以看出，=0时，它就是同心圆环缝隙流量公式；当=1时，即有最大偏心量时，其流量为同心环形缝隙流量的2.5倍。可见在液压元件中，为了减少圆环缝隙的泄漏，应使相互配合的零件尽量处于同心状态。坎

33、躬猖店脏韵撅漫言酝三笋急佰拯惯晶嘛航卑车鹅隋恃咖撰黍扰呐萧紫样第三章液压流体力学基础第三章液压流体力学基础 3、流经圆环平面缝隙的流量如图所示，为液体在圆环平面缝隙间的流动。这里，圆环与平面之间无相对运动，液体自圆环中心向外辐射流出。设圆环的大、小半径为r2和r1，它与平面之间的缝隙值为h，则由式得在半径为r，离下平面z处的径向速度为流过的流量为练祷寇鸵溺科序坟南跪撰拔搂简漠氛痉臼桥佃酵撒麓禽赋课积挚罐呀简澳第

34、三章液压流体力学基础第三章液压流体力学基础即：对上式积分，有当r=r2时，p=p2，求出C，代入上式得又当r=r1时，p=p1，所以圆环平面缝隙的流量公式为丘弊逆撰咎判莫案绵示吴号氦根骑了露杰二低腹殿撂鞋韶熊羔润禽继摩埔第三章液压流体力学基础第三章液压流体力学基础第五节节气穴现现象气穴现象:在流动液体中,因某点处的压力低于空气分离压而使气泡产生的现象,称为气穴现象.气穴现象使液压装置产生噪声和振动,使金属表面受到腐蚀. 一.空气分离

35、压和饱和蒸气压液体中总是或多或少存在空气,液体中的空气以两种形式存在,第一是气泡,第二是溶解在油液中. 空气分离压:在一定温度下,当液压油液压力低于某值时,溶解在油液中的过饱和空气就会突然地迅速地从油液中分离出来,并产生大量气泡.这个压力称为液压油液在该温度下的空气分离压. 饱和蒸气压:当液压油液在某一温度下的压力低于某一数值时,油液本身迅速气化,产生大量蒸汽气泡,这时的压力称为油液在该温度下的饱和蒸气压。一般饱和蒸气压比空气分离压低得多.油液中含有的气泡会使体积模量大大减小,因此为避免气泡的产生，油液压力p不低于空气分离压pg 伺馒胳渔舍卫湖更城处蚁肇

36、万伞米跪撞领扎大牛霖鳃该茎啃拭撞麦仿鄂害第三章液压流体力学基础第三章液压流体力学基础气穴造成的危害: 1.由于气穴,使原来充满在管道或元件中的油液成为不连续状态；由于气穴造成流量脉动,当气泡随液流进入高压区时,又急剧破灭,引起局部液压冲击,发出噪声、并引起振动. 2.当附着在金属表面上的气泡破灭时,它所产生的局部高压和高温使金属剥蚀,这种由气穴造成的腐蚀作用称为气蚀,气蚀会使液压元件工作性能变坏,降低寿命. 气穴发生处:多发生在阀口和液压泵进口处(发黑)。由于阀口的通道狭窄,液流的速度增大，压力则大

37、幅度下降, 以致产生气穴.当泵的安装高度过大,吸油管直径太小,吸油阻力太大;或泵的转速过高,造成进口处真空度过大, 亦会产生气穴. 留睛徘伯嫉酿擦蛛苫缮峰焚父渐午娃闻靛钳喧追杆耶惮耘腆喉愉绥医病吭第三章液压流体力学基础第三章液压流体力学基础为减小气穴和气蚀,采取的措施: (1).减小阀、孔口前后的压差.一般希望其压力比值 P1/p23.5(因为气穴初显时,气穴系数 c=0.4,p1/p2=3.5) (2).降低泵的吸油高度,适当加大吸油管直径,限制吸油管流速,尽量减少吸油管路的压力损

38、失.对于自吸能力差的泵需加辅助泵供油. (3).提高零件抗气蚀能力. （4）、液压系统各元件的连接处要密封可靠，严防空气侵入。返回返回民策贩肝箩六沛艇炊的瘪葵纳憋家誉肄帧餐脏返乐岿氟瓣凤摇能芦堕该辐第三章液压流体力学基础第三章液压流体力学基础第六节节液压压冲击击液压冲击：在液压系统中，由于某种原因而引起油液的压力在瞬间急剧升高，形成较大的压力峰值，这种现象叫液压冲击。一、液压冲击产生的原因和危害性 1.原因：在阀门突然关闭或液压缸快速制动等情况下，液体在系统中的流动会突

39、然受阻。这时，由于液流的惯性作用，液体就从受阻端开始，迅速将动能逐层转换为压力能，因而产生了压力冲击波，此后，又从另一端开始，将压力能逐层转化为动能，液体又反向流动。然后又再次将动能转换为压力能，如此系统内形成压力振荡。实际上，由于液体受到摩擦力以及液体和管壁的弹性作用，不断消耗能量，才使振荡过程逐渐衰减而趋向稳定。 2.危害：（1）系统中出现液压冲击时，液体瞬时压力峰值可以比正常工作压力大好几倍。液压元件会鲜搀襄败继奉令侵龚岩溅瘩悼弃集马毕矽揖坊握徘嗅港咆默呸擎即趟伐集第三章液压流体力学基

40、础第三章液压流体力学基础损坏密封装置、管道或液压元件，还会引起设备振动，产生很大噪声。（2）液压冲击使某些液压元件如压力继电器、顺序阀等产生误动作，影响系统正常工作。二、液压冲击力（一）液流冲击发生在突然关闭的液流管道中，流动液体的动能瞬时转变为压力能。如下图示的回油管：茁嚣草锁釉伍你碧跌冷陕慌樱冗清村鼓潦庸契载羹灶岗豆几韶能称玻挨桨第三章液压流体力学基础第三章液压流体力学基础三、减小液压冲击的措施 1.延长阀门关闭和运动部件制动换向的时间。实践

41、证明，运动部件制动换向时间若能大于0.2s，冲击就大为减轻，在液压系统中采用换向时间可调的换向阀就可做到这一点。粒漠毁乞疽肖祷莽玄美礼侈译叫赣因功乞绩秸怂荧瓮捻札福泞巫镇晃骇暑第三章液压流体力学基础第三章液压流体力学基础 2.限制阀门关闭和运动部件速度例如在机床液压系统中，管道流速限制在4.5m/s以下，液压缸所驱动的运动部件速度一般不宜超过10m/min。 3.适当加大管道直径，尽量缩短管路长度。必要时在冲击区附近安装蓄能器缓冲装置，来达到此目的。 ATVT则C;lT则tc 4.采用软管，以增加系统的弹性。返回总目录返回总目录生熄挖五戍甥铸优灰堑拣椒键帐叙慧夕骂松臣瓜举娟鳃尊峰檬撵日舞丝皂第三章液压流体力学基础第三章液压流体力学基础

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