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1、仙女座,波恩,一、物质波波函数,微观领域常用实物粒子在空间出现的概率分布来描述其运动状态，该概率分布函数称为物质波的波函数。,波函数记作 ( x, y, z, t )，常用复数形式来表示!,例如，沿+x方向传播的平面简谐波的波动方程：,也可用复数形式来表示：,例如，沿+x方向传播的平面简谐波的波动方程：,也可用复数形式来表示：, (x) : 该波动方程的定态波函 数，不含时间变量。, (x) : 该波动方程的定态波函 数，不含时间变量。,如何构造物质波波函数 ( x, y, z, t ), 机械波强度 ：I A2 （A为其在该处的振幅）。, 用复数形式表示。则其振幅为| ( x, y, z,
2、t ) |。,概率密度w | ( x, y, z, t ) |2,如何构造物质波波函数 ( x, y, z, t ), 机械波强度 ：I A2 （A为其在该处的振幅）。, 用复数形式表示。则其振幅为| ( x, y, z, t ) |。,仿此关系，物质波的强度| ( x, y, z, t ) |2，物质波的强度称作粒子在空间某点 (x, y, z) 处出现的概率密度，记作w( x, y, z, t ) :,粒子在 dv 空间出现的概率： dG = | ( x, y, z, t ) |2dv,若粒子只出现在一维空间，则其在 xx+dx 空间出现的概率为：,dG = wdx = | ( x, t
3、) |2dx,若粒子只出现在一维空间，则其在 xx+dx 空间出现的概率为：,玻恩(M.Born，1882 - 1970)德国物理学家，1926 年提出波函数的统计意义，为此与博特(W.W.G Bothe，1891-1957)共享1954年诺贝尔物理学奖。,dG = wdx = | ( x, t ) |2dx,若粒子只出现在一维空间，则其在 xx+dx 空间出现的概率为：, 粒子在全空间出现的概率为1，即：,对于一维：,（归一化条件）, ( x, y, z, t ) 必须满足单值、连续、有限条件（标准 条件）。,dG = wdx = | ( x, t ) |2dx,对于一维：, ( x, y,
4、 z, t ) 必须满足单值、连续、有限条件（标准 条件）。,例 构造一维自由粒子的物质波波函数 ( x, t )。,一维自由粒子：不受任何外力作用、沿+x方向运动 的实物粒子。,设：一平面简谐波沿+x方向传播，其波函数：,复数形式：,复数形式：,仿照上式，缔合在一维自由粒子上的物质波波函数：,而,上式可写成：,仿照上式，缔合在一维自由粒子上的物质波波函数：,而,上式可写成：,二、薛定谔方程 ( v c ),对自由粒子：其定态波函数为,，则：,上式可应用到非自由粒子情形。,二、薛定谔方程 ( v c ),对自由粒子：其定态波函数为,，则：,上式可应用到非自由粒子情形。,能量：,动量：,对非自由
5、粒子,对非自由粒子,能量：,动量：,即：对非自由粒子,称为一维定态薛定谔方程。,三维定态薛定谔方程：,即：对非自由粒子,称为一维定态薛定谔方程。,三维定态薛定谔方程：,其中， 称为拉普拉斯算符。,薛定谔 (Erwin Schrdinger， 1887-1961) 奥 地利著名理论 物理学家，量 子力学的重要奠基人，同 时在固体比热、统计热力 学、原子光谱及镭的放射 性等方面的研究都有很大 成就。1933年与物理学家 狄拉克共同荣获诺贝尔物 理学奖。薛定谔还是现代 分子生物学的奠基人。,三、一维无限深势阱,设：一粒子被约束在 (o, a) 一维空间，其势能函数为,根据定态薛定谔方程，势阱中粒子的
6、概率波满足,根据定态薛定谔方程，势阱中粒子的概率波满足,根据边界条件：,由于粒子肯定出现在(o, a)之间，A、B不能同时为零:,根据边界条件：,由于粒子肯定出现在(o, a)之间，A、B不能同时为零:,上式表明：势阱中的粒子的能量是量子化的，只能 取一组分立值。能量量子化是物质波粒 二象性的自然结果。,( n = 1, 2, 3, 称为量子数 ),粒子波函数为：,上式表明：势阱中的粒子的能量是量子化的，只能 取一组分立值。能量量子化是物质波粒 二象性的自然结果。,( n = 1, 2, 3, 称为量子数 ),粒子波函数为：,由归一化条件,由归一化条件,粒子在势阱中的概率密度 wn 为:,粒子
7、在势阱中的概率密度 wn 为:,极大值：,波函数的驻波特点,处，波函数 的值皆为零。波函数以 驻波形式存在势阱中：,处，波函数 的值皆为零。波函数以 驻波形式存在势阱中：,波函数的驻波特点,势阱中粒子能量的量子化 从其驻波特点中也可自然 地得出。,*四、对应原理,经典物理的规律与量子物理的规律似乎无共同之 处，但在忽略量子效应时，两者应该趋于一致。,例如，在一维势阱中的粒子，两相邻能级的差为,能量可认为是连续的。经典物理可以看成是量子物 理在量子数n时的极限。,*五、一维方势垒 隧道效应,设想一维方势垒如图。一粒子处于 x 0 的区域内，其 能量小于势垒高度Ep0。,经典物理：粒子不可能越过势垒进入 x0 的区域。,量子物理：粒子波函 数分布如图，粒子能 越过势垒到达 x0 的 区域。,称作隧道效应,